Sterrekunde

Is die Penrose-proses al ooit op een of ander manier gekoppel aan 'n waargenome verskynsel?

Is die Penrose-proses al ooit op een of ander manier gekoppel aan 'n waargenome verskynsel?


We are searching data for your request:

Forums and discussions:
Manuals and reference books:
Data from registers:
Wait the end of the search in all databases.
Upon completion, a link will appear to access the found materials.

Hierdie antwoord op Wat definieer die vlak van 'n aanwasskyf rondom 'n swart gat? noem die Penrose-proses as 'n potensiële meganisme wat die as van die wentelhoekmomentum van 'n aanwasskyf rondom 'n swart gat kan verander, weg van die oorspronklike as van die bron van die kalkstowwe (bv. 'n metgesel, 'n sterrestelsel) en na die swart gat se rotasie-as.

Hier vra ek net of die teoretiese Penrose-proses ooit gekoppel is aan 'n waarneming, of gebruik is as deel van 'n moontlike verklaring van 'n waargenome verskynsel.


Die energetika van swart gate in elektromagnetiese velde deur die penrose-proses

Die hoofdoel van hierdie artikel is om die onlangse vordering op die gebied van astrofisika van roterende swart gate in elektromagnetiese velde in verband met die Penrose-tipe energie-onttrekkingsprosesse op een plek aan te bied. Aan die begin van 'n kort oorsig van die werk voor 1983 wys ons in afdeling 1 dat alle vroeëre besware teen die astrofisiese lewensvatbaarheid van die Penrose-tipe energie-ontginningsprosesse omseil kan word in die teenwoordigheid van elektromagnetiese velde rondom roterende swart gate.

In hierdie artikel gaan ons hoofsaaklik oor die bestudering van die formele aspekte van die Penrose-tipe energie-ontginning uit magnetiese veldstelsels met swart gate. Vir hierdie doel het ons in afdeling 2 die beweging van gelaaide deeltjies in die gekombineerde gravitasie- en elektromagnetiese veld rondom 'n roterende swart gat bespreek. Die elektromagnetiese veld kan peturbatief van aard wees of as bron van die swaartekragveld dien. Vir hierdie doel volg ons die effektiewe potensiële benadering, wat eers deur Bardeen ontwikkel is, om die voorkoms van negatiewe energietoestande in sulke stelsels toe te lig - 'n noodsaaklike bestanddeel van die Penrose-meganisme. In verband met hierdie studies word kwessies soos die ko- en kontra-rotasie van 'n toetsdeeltjie, die tweede wet van die swartgat-termodinamika, ensovoorts bespreek.

In afdeling 3 ontwikkel ons 'n algemene formalisme vir die Penrose-meganisme. Daar word verwag dat so 'n benadering 'n basis vorm vir die beperkte doel om diskrete deeltjie-aanwas in 'n swart gat te verstaan. Die hoofdoel hier is om parameters van die Penrose-deeltjies te identifiseer wat gespesifiseer moet word voordat u na die diskrete deeltjescenario gaan. Met dit as doel is gebruik gemaak van die beperkings op deeltjieparameters wat voortspruit uit die toepassing van verskillende bewaringsbeginsels op die Penrose-deeltjie. Afdeling 4 is gewy aan die studie van spesiale elektromagnetiese velde rondom roterende swart gate soos eenvormige en dipool magnetiese velde. Die astrofisiese situasies waarin die Penrose-meganismes belangrik kan wees, is die onderwerp van afdeling 5. Ons bespreek kortliks die huidige aanvaarde skyfmodelle en bespreek die relevansie van Penrose-tipe prosesse vir sulke modelle. Ons sluit hierdie oorsig af met die bespreking van enkele onopgeloste kwessies op hierdie gebied.

Tans by: Harvard-Smithsonian Sentrum vir Astrofisika, Gardeenstraat 60, Cambridge, MA 02138, VSA.


Inleiding

Swaartekrag in meer as vier dimensies is die afgelope jare om verskillende redes interessant. Dit lei tot belangrike kenmerke van swart gate (BH's) soos uniekheid, dinamiese stabiliteit, sferiese topologie en die wette van BH-meganika. Daar is gevind dat die wette van BH meganika universeel is, terwyl die eienskappe van die BH dimensie afhanklik is. Die konsep van hoër dimensies het in die 20ste eeu prominent geword met die Kaluza – Klein-teorie wat gravitasie en elektromagnetisme in vyf dimensies verenig [1, 2]. Later het ontwikkeling van snaar- en M-teorieë gelei tot verdere vordering in die hoër dimensionele swaartekrag. String-teorie is die mees belowende kandidaat vir kwantumgravitasie - die fassinerende teorie van fisika met hoë energie. M-teorie is die veralgemening van superstringteorie wat die konsep van 11 dimensies gegee het. Belaaide BH's in die stringteorie speel 'n belangrike rol in die begrip van die BH-entropie naby die ekstreme perke [3]. Callan en Maldacena [4] bereken die Hawking-temperatuur, die stralingstempo en die entropie vir die ekstreme Reissner – Nordstr ( ddot < mathrm> ) m BH in die konteks van stringteorie en voorgestel dat kwantum-evolusie van BH nie tot verlies aan inligting lei nie. Itzhaki et al. [5] het D-mieloplossings in die stringteorie bestudeer vir die streek waar kromming baie klein is.

Die studie van BH's in hoër dimensies het baie navorsers gelok. Tangherlini [6] was die eerste wat die Schwarzschild BH veralgemeen het na willekeurige ekstra afmetings ( (D & gt4 )), terwyl Myers en Perry die Kerr BH veralgemeen het [7]. Daar bestaan ​​ook swart ringe [8, 9] en multi BH oplossings soos swart Satns en multi swart ringe [10–13]. Carter en Neupane [14] bestudeer stabiliteit en termodinamika van hoër dimensionele Kerr – anti de Sitter BH en vind stabiliteit vir gelyke rotasieparameters. Dias et al. [15] ondersoek versteurings van die Myers – Perry (MP) BH en vind stabiliteit in vyf en sewe dimensies. Murata [16] bevind onstabiliteite van D-dimensionele MP BH en tot die gevolgtrekking gekom dat daar geen bewys is van onstabiliteit in vyf dimensies nie, maar vir (D = 7,9,11,13 ) het die ruimtetyd onstabiel geword as gevolg van groot hoekmomenta.

Galaktiese rotasiekurwes is gebaseer op die meting van rooi-blou verskuiwings van uitgestraalde lig vanaf sterre. As gevolg van die rotasie van die sterrestelsel, sal die een kant van die sterrestelsel blou verskuif lyk as dit na die waarnemer draai en die ander sal rooi verskuif word as dit wegdraai van die waarnemer [17, 18]. Nucamendi et al. [19] het die rotasiekurwes van sterrestelsels bestudeer deur die frekwensieverskuiwings van sferies-simmetriese ruimtetyd te meet. Lake [20] het getoon dat die galaktiese potensiaal gekoppel kan word aan rooi-blou verskuiwings van die galaktiese rotasiekurwes. Bharadwaj en Kar [21] het voorgestel dat die plat rotasiekurwes van die spiraalvormige sterrestelsels verklaar kan word deur halo's met donker materie wat anisotropiese druk het. Boonop is die afbuiging van die ligstraal sensitief vir die druk van die donker materie. Faber en Visser [22] het aangevoer dat waarnemings van galaktiese rotasiekurwe tesame met gravitasie-lens die afleiding van die galaktiese massa beskryf, en dit verskaf inligting oor die druk van die galaktiese vloeistof. Herrera-Aguilar et al. [23] het 'n nuttige tegniek aangebied om rooi-blou verskuiwings vir 'n spiraalstelsel te bestudeer deur die galaktiese rotasiekurwes vir sferies-simmetriese ruimtetyd tot 'n asimmetriese maatstaf te veralgemeen. Hierdie benadering is gebruik om die Kerr BH-parameters uit te druk in terme van rooi-blou skuiffunksies [24].

Die Penrose-proses hou verband met die energie-onttrekking van 'n roterende BH wat afhang van die behoud van die hoekmomentum. Chandrasekhar [25] het die Penrose-proses vir die Kerr BH bestudeer en die aard van hierdie proses bespreek en die perke van die onttrekte energie ondersoek. Hy het bevind dat in die ekwatoriale vlak slegs retrograde deeltjies negatiewe energie besit en dat die deeltjies binne die statiese limiet (ergosfeer) moet bly. Bhat et al. [26] het die Penrose-proses vir die Kerr – Newman BH ondersoek en tot die gevolgtrekking gekom dat die energie hoogs negatief raak in die teenwoordigheid van elektromagnetiese veld, terwyl die neutrale deeltjies die winsenergie afneem in die teenwoordigheid van lading van die BH. Onlangs het Lasota et al. [27] het die algemene Penrose-proses aangebied en gesê dat 'vir enige materie of veld, die tik op die BH-rotasie-energie moontlik is as en slegs as negatiewe energie en hoekmomentum deur BH geabsorbeer word en geen wringkrag by die BH-horison nodig is (of moontlik nie) ) ”. Daar is 'n paar ander belangrike resultate [28–30] in die konteks van die Penrose-proses.

Die botsingsenergie van deeltjies in die raam van die massamiddelpunt lei tot die vorming van nuwe deeltjies en die energie wat in hierdie proses geproduseer word, staan ​​bekend as die middelpunt van massaenergie. Die middelpunt van massa-energie van twee botsende deeltjies is oneindig hoog naby die gebeurtenishorison van 'n maksimum draaiende Kerr BH [31]. Hierdie benadering is baie handig omdat dit die draaiende BH as 'n deeltjieversneller op die Planck-energieskaal beskryf. Lake [32] het deeltjiebotsings vir 'n nie-ekstreme Kerr BH aan die binneste horison ondersoek en gevind dat die middelpunt van massa-energie eindig was. Die middelpunt van massa-energie word ook geanaliseer vir die Kerr – Newman BH, wat die afhanklikheid van die draai en lading van die BH [33] toon. Dieselfde meganisme is gebruik op die Kerr – Newman Tuab [34] en die draaiende Hayward BH [35]. Ander belangrike aspekte wat verband hou met die middelpunt van massa-energie, is in [36–44] ondersoek.

In hierdie referaat bestudeer ons die dinamika van deeltjies vir a D-dimensionele MP BH in die ekwatoriale vlak. Die vraestel is soos volg georganiseer. In die volgende afdeling hersien ons tydagtige geodesika in hoër dimensies. In Afdeling. 3, bestudeer ons rooi-blou verskuiwings van MP BH en formuleer BH parameters in terme van rooi-blou skuiffunksies. Afdeling 4 ondersoek die Penrose-proses en Afdeling. 5 word gewy aan die studie van die sentrum van massa-energie vir hierdie BH. Ons sluit ons resultate in die laaste afdeling af.


Roger Penrose

Penrose het bydraes gelewer tot die wiskundige fisika van algemene relatiwiteit en kosmologie. Hy het verskeie pryse en toekennings ontvang, waaronder die Wolf-prys in fisika van 1988, wat hy met Stephen Hawking gedeel het vir die Penrose – Hawking-enkelheidstellings, [3] en die helfte van die 2020 Nobelprys vir Fisika 'vir die ontdekking dat swart gat vorming is 'n sterk voorspelling van die algemene relatiwiteitsteorie ". [4] [5] [a]

Vroeë lewe

Roger Penrose, gebore in Colchester, Essex, is 'n seun van Margaret (Leathes) en die psigiater en genetikus Lionel Penrose. [b] Sy grootouers aan vaderskant was J. Doyle Penrose, 'n Ierse kunstenaar, en The Hon. Elizabeth Josephine Peckover en sy grootouers aan moederskant was die fisioloog John Beresford Leathes en sy vrou, Sonia Marie Natanson, [6] [7] 'n Joodse Rus wat Sint Petersburg in die laat 1880's verlaat het. [6] [8] Sy oom was die kunstenaar Roland Penrose, wie se seun met die fotograaf Lee Miller Antony Penrose is. [9] [10] Penrose is die broer van die natuurkundige Oliver Penrose, van die genetikus Shirley Hodgson, en van die skaakmeester Jonathan Penrose. [11] [12]

Penrose het die Tweede Wêreldoorlog as kind in Kanada deurgebring waar sy vader in Londen, Ontario, gewerk het. [13] Penrose studeer aan die University College School en University College London, waar hy 'n eersteklas graad in wiskunde behaal. [11]

Navorsing

In 1955, terwyl hy nog 'n student was, het Penrose die EH Moore-algemene matriksinvers, ook bekend as die Moore-Penrose-inverse, weer ingestel, [14] nadat dit in 1951 deur Arne Bjerhammar herontdek is. [15] Nadat hy begin het met navorsing onder die professor in meetkunde en sterrekunde, Sir WVD Hodge, Penrose het in 1958 sy doktorsgraad aan St John's College, Cambridge, voltooi met 'n proefskrif oor "tensormetodes in algebraïese meetkunde" onder die algebraïs en geometer John A. Todd. [16] Hy het die Penrose-driehoek in die vyftigerjare bedink en gepopulariseer en beskryf as 'onmoontlikheid in sy suiwerste vorm', en materiaal uitgeruil met die kunstenaar M. C. Escher, wie se vroeëre voorstellings van onmoontlike voorwerpe dit gedeeltelik geïnspireer het. [17] [18] Escher se waterval, en op- en aflopend is op hul beurt geïnspireer deur Penrose. [19]

Soos resensent Manjit Kumar dit stel:

As student in 1954 het Penrose 'n konferensie in Amsterdam bygewoon toe hy per toeval op 'n tentoonstelling van Escher se werk afgekom het. Gou het hy probeer om sy eie onmoontlike figure op te tower en die stam ontdek - 'n driehoek wat lyk soos 'n ware, soliede driedimensionele voorwerp, maar nie is nie. Saam met sy vader, 'n fisikus en wiskundige, het Penrose 'n trap ontwerp wat gelyktydig op en af ​​loop. 'N Artikel volg en 'n afskrif is aan Escher gestuur. Die Nederlandse meester van geometriese illusies is geïnspireer om sy twee meesterstukke te vervaardig, wat 'n sikliese stroom kreatiwiteit voltooi het. [20]

Penrose het die akademiese jaar 1956–57 deurgebring as assistent-dosent aan Bedford College, Londen, en was toe 'n navorsingsgenoot aan St John's College, Cambridge. Gedurende die drie-jarige pos trou hy in 1959 met Joan Isabel Wedge. Voor die beëindiging van die gemeenskap het Penrose 'n Navorsingsgenootskap vir 1959–61 gewen, eers aan Princeton en daarna aan die Syracuse Universiteit. Terug na die Universiteit van Londen het Penrose, 1961–63, twee jaar deurgebring as navorser aan King's College, Londen, voordat hy teruggekeer het na die Verenigde State om die jaar 1963–64 as besoekende medeprofessor aan die Universiteit van Texas in Austin deur te bring. . [21] Later beklee hy besoekende posisies in Yeshiva, Princeton en Cornell gedurende 1966-67 en 1969.

In 1964, terwyl 'n leser aan die Birkbeck College, Londen, (met die aandag van die kosmoloog Dennis Sciama, destyds in Cambridge) van suiwer wiskunde tot astrofisika [11] in die woorde van Kip Thorne van Caltech, 'het Roger Penrose 'n rewolusie gemaak die wiskundige instrumente wat ons gebruik om die eienskappe van ruimtetyd te ontleed ". [22] [23] Tot dan toe was die werk aan die geboë meetkunde van algemene relatiwiteit beperk tot konfigurasies met voldoende hoë simmetrie om Einstein se vergelykings eksplisiet op te los, en daar was twyfel of sulke gevalle tipies was. Een benadering tot hierdie kwessie was deur die gebruik van versteuringsteorie, soos ontwikkel onder leiding van John Archibald Wheeler by Princeton. [24] Die ander, en meer radikaal innoverende, benadering wat deur Penrose geïnisieer is, was om die gedetailleerde geometriese struktuur van ruimtetyd oor die hoof te sien en eerder die aandag te konsentreer op die topologie van die ruimte, of hoogstens die konforme struktuur, aangesien dit laasgenoemde is - soos bepaal deur die lig van die ligkoning - dit bepaal die trajekte van ligagtige geodesika, en dus hul oorsaaklike verwantskappe. Die belangrikheid van Penrose se tydskrif "Gravitational Collapse and Space-Time Singularities" [25] was nie die enigste resultaat nie, ongeveer saamgevat as 'n voorwerp soos 'n sterwende ster buite 'n sekere punt implodeer, dan kan niks die gravitasie verhinder nie. veld word so sterk dat dit 'n soort enkelvoud vorm. Dit het ook 'n manier getoon om soortgelyke algemene gevolgtrekkings in ander kontekste te verkry, veral die kosmologiese oerknal, wat hy in samewerking met Dennis Sciama se bekendste student, Stephen Hawking, behandel het. [26] [27] [28] Die Penrose – Hawking-enkelheidstellings is geïnspireer deur Amal Kumar Raychaudhuri se Raychaudhuri-vergelyking.

Dit was in die plaaslike konteks van gravitasie-ineenstorting dat die bydrae van Penrose die deurslaggewendste was, beginnend met sy vermoedens van die kosmiese sensuur uit 1969, [29] tot die effek dat enige daaropvolgende enkelhede beperk sou word tot 'n goed gedraende gebeurtenishorison rondom 'n verborge ruimte. -tydse streek waarvoor Wheeler die term swart gat geskep het en 'n sigbare buitegebied met 'n sterk, maar eindige kromming agterlaat, waaruit 'n deel van die gravitasie-energie onttrek kan word deur wat bekend staan ​​as die Penrose-proses, terwyl die aanwas van die omliggende materiaal verder kan vrystel energie wat astrofisiese verskynsels soos kwasars kan verklaar. [30] [31] [32]

Na aanleiding van sy 'swak kosmiese sensuurhipotese', het Penrose in 1979 voortgegaan om 'n sterker weergawe te formuleer wat die 'sterk sensuurhipotese' genoem word. Saam met die vermoedens Belinski – Khalatnikov – Lifshitz en kwessies oor nie-lineêre stabiliteit, is die oplossing van sensuurgissings een van die belangrikste probleme in die algemene relatiwiteit. Vanaf 1979 dateer Penrose se invloedryke Weyl-krommingshipotese oor die aanvanklike toestande van die waarneembare deel van die heelal en die oorsprong van die tweede wet van termodinamika. [33] Penrose en James Terrell besef onafhanklik dat voorwerpe wat naby die ligsnelheid beweeg, blykbaar 'n eienaardige skuins of draaiing sal ondergaan. Hierdie effek het die Terrell-rotasie of Penrose-Terrell-rotasie genoem. [34] [35]

In 1967 het Penrose die twistor-teorie uitgevind wat meetkundige voorwerpe in die Minkowski-ruimte in die 4-dimensionele komplekse ruimte met die metrieke handtekening (2,2) karteer. [36] [37]

Penrose is bekend vir sy ontdekking in 1974 van Penrose-teëls, wat gevorm word uit twee teëls wat die vlak net tydelik kan teël, en die eerste teëls is wat vyfvoudige rotasiesimmetrie vertoon. Penrose het hierdie idees gebaseer op die artikel ontwikkel Deux types fondamentaux de distribution statistique [38] (1938 'n Engelse vertaling Twee basiese tipes statistiese verspreiding) deur die Tsjeggiese geograaf, demograaf en statistikus Jaromír Korčák [cs]. In 1984 is sulke patrone waargeneem in die rangskikking van atome in kwasikristalle. [39] 'n Ander noemenswaardige bydrae is sy uitvinding in 1971 van spin-netwerke, wat later die meetkunde van ruimtetyd in lus-kwantum-swaartekrag gevorm het. [40] Hy was invloedryk in die popularisering van wat algemeen bekend staan ​​as Penrose-diagramme (oorsaaklike diagramme). [41]

In 1983 word Penrose deur die destydse proef Bill Gordon uitgenooi om aan die Rice Universiteit in Houston klas te gee. Hy werk daar van 1983 tot 1987. [42]

Later aktiwiteit

In 2004 is Penrose vrygelaat Die pad na die werklikheid: 'n volledige gids tot die wette van die heelal, 'n 1099 bladsye omvattende gids tot die wette van fisika wat 'n uiteensetting van sy eie teorie bevat. Die Penrose-interpretasie voorspel die verband tussen kwantummeganika en algemene relatiwiteit, en stel voor dat 'n kwantumtoestand in superposisie bly totdat die verskil in ruimtetydkromming 'n beduidende vlak bereik. [43] [44]

Penrose is die uitnemende besoekende professor in fisika en wiskunde aan Francis en Helen Pentz aan die Pennsylvania State University. [45]

'N Vorige heelal

In 2010 het Penrose moontlike bewyse gerapporteer, gebaseer op konsentriese sirkels wat in Wilkinson Microwave Anisotropy Probe data van die kosmiese mikrogolf-agtergrondhemel gevind is, van 'n vroeëre heelal wat voor die oerknal van ons huidige huidige heelal bestaan ​​het. [46] Hy noem hierdie getuienis in die epiloog van sy boek uit 2010 Cycles of Time, [47] 'n boek waarin hy sy redes gee, wat te make het met Einstein se veldvergelykings, die Weyl-kromming C en die Weyl-krommingshipotese (WCH), dat die oorgang by die oerknal glad genoeg kon wees vir 'n vorige heelal om dit te oorleef. [48] ​​[49] Hy het verskeie vermoedens oor C en die WCH gemaak, waarvan sommige later deur ander bewys is, en hy het ook sy konformale sikliese kosmologie (CCC) teorie gewild gemaak. [50] In hierdie teorie postuleer Penrose dat alle materie uiteindelik aan die einde van die heelal in swart gate is wat dan verdamp via Hawking-straling.Op hierdie stadium bestaan ​​alles wat in die heelal vervat is uit fotone wat nie tyd of ruimte 'ervaar' nie. Daar is in wese geen verskil tussen 'n oneindig groot heelal wat slegs uit fotone bestaan ​​nie en 'n oneindig klein heelal wat slegs uit fotone bestaan. Daarom is 'n eiesoortigheid vir 'n oerknal en 'n oneindig uitgebreide heelal gelykstaande. [51]

In eenvoudige terme is hy van mening dat die singulariteit in Einstein se veldvergelyking by die oerknal slegs 'n oënskynlike singulariteit is, soortgelyk aan die bekende oënskynlike singulariteit aan die gebeurtenishorison van 'n swart gat. [30] Laasgenoemde singulariteit kan verwyder word deur 'n koördinaatstelsel te verander, en Penrose stel 'n ander koördinaatstelselverandering voor wat die singulariteit by die oerknal sal verwyder. [52] Een implikasie hiervan is dat die belangrikste gebeure by die oerknal verstaan ​​kan word sonder om algemene relatiwiteit en kwantummeganika te verenig, en daarom word ons nie noodwendig beperk deur die Wheeler – DeWitt-vergelyking, wat die tyd ontwrig nie. [53] [54] Alternatiewelik kan 'n mens die Einstein-Maxwell – Dirac-vergelykings gebruik. [55]

Fisika en bewussyn

Penrose het boeke geskryf oor die verband tussen fundamentele fisika en menslike (of dierlike) bewussyn. In Die keiser se nuwe gemoed (1989) voer hy aan dat bekende wette van fisika onvoldoende is om die verskynsel van bewussyn te verklaar. [56] Penrose stel die eienskappe voor wat hierdie nuwe fisika mag hê en spesifiseer die vereistes vir 'n brug tussen klassieke en kwantummeganika (wat hy noem korrekte kwantum gravitasie). [57] Penrose gebruik 'n variant van Turing se haltestelling om aan te toon dat 'n stelsel deterministies kan wees sonder om algoritmies te wees. (Stel u byvoorbeeld 'n stelsel voor met net twee toestande, AAN en UIT. As die toestand van die stelsel AAN is wanneer 'n bepaalde Turing-masjien stop en OFF as die Turing-masjien nie stop nie, dan word die stelsel se toestand nogtans heeltemal deur die masjien bepaal, daar is geen algoritmiese manier om vas te stel of die Turing-masjien stop nie.) [58] [59]

Penrose glo dat sulke deterministiese, maar nie-algoritmiese prosesse moontlik in die kwantiese meganiese golffunksie-vermindering kan speel, en dat dit deur die brein ingespan kan word. Hy voer aan dat rekenaars vandag nie intelligensie kan hê nie omdat dit algoritmies deterministiese stelsels is. Hy argumenteer teen die standpunt dat die rasionele prosesse van die gees heeltemal algoritmies is en dus deur 'n voldoende komplekse rekenaar gedupliseer kan word. [60] Dit kontrasteer met ondersteuners van sterk kunsmatige intelligensie, wat beweer dat die gedagte algoritmies gesimuleer kan word. Hy baseer dit op bewerings dat die bewussyn die formele logika oorskry, omdat dinge soos die onoplosbaarheid van die haltende probleem en Gödel se onvolledigheidstelling, 'n algoritmiese stelsel van logika verhinder om sulke eienskappe van menslike intelligensie weer te gee as wiskundige insig. [60] [61] Hierdie aansprake is oorspronklik deur die filosoof John Lucas van die Merton College, Oxford, aangeneem. [62]

Die argument van Penrose – Lucas oor die implikasies van Gödel se onvolledige stelling vir berekeningsteorieë oor menslike intelligensie, is wyd gekritiseer deur wiskundiges, rekenaarwetenskaplikes en filosowe, en die konsensus tussen kenners op hierdie gebiede blyk te wees dat die argument misluk, hoewel verskillende outeurs miskien kies verskillende aspekte van die argument om aan te val. [63] Marvin Minsky, 'n leidende voorstander van kunsmatige intelligensie, was besonder krities en het gesê dat Penrose 'in hoofstuk na hoofstuk probeer aantoon dat menslike denke nie op enige bekende wetenskaplike beginsel kan berus nie'. Minsky se posisie is presies die teenoorgestelde - hy het geglo dat mense eintlik masjiene is, waarvan die funksionering, hoewel kompleks, volledig verklaarbaar is deur die huidige fisika. Minsky het volgehou dat 'n mens daardie soeke [na wetenskaplike verklaring] te ver kan dra deur slegs nuwe basiese beginsels te soek in plaas van die werklike detail aan te val. Dit is wat ek sien in Penrose se strewe na 'n nuwe basiese beginsel van fisika wat die bewussyn sal verreken. " [64]

Penrose het gereageer op kritiek op Die keiser se nuwe gemoed met sy opvolgboek uit 1994 Shadows of the Mind, en in 1997 met Die groot, die klein en die menslike verstand. In die werke kombineer hy ook sy waarnemings met dié van die narkotiseur Stuart Hameroff. [65]

Penrose en Hameroff het aangevoer dat bewussyn die gevolg is van kwantum-swaartekrag-effekte in mikrotubuli, wat hulle Orch-OR (georkestreerde objektiewe reduksie) noem. Max Tegmark, in 'n artikel in Fisiese oorsig E, [66] bereken dat die tydskaal van neuron-afvuur en opwinding in mikrotubuli met 'n faktor van minstens 10.000.000.000 stadiger is as die dekoherensietyd. Die ontvangs van die koerant word saamgevat deur die stelling van Tegmark: "Natuurkundiges buite die stryd, soos John A. Smolin van IBM, sê die berekeninge bevestig wat hulle die heeltyd vermoed het. 'Ons werk nie met 'n brein wat naby die absolute nul. Dit is redelik onwaarskynlik dat die brein kwantumgedrag ontwikkel het ''. [67] Kritici van die Penrose-Hameroff-posisie het wyd aangehaal oor die artikel van Tegmark.

In hul antwoord op Tegmark se artikel, ook gepubliseer in Fisiese oorsig E, het die fisici Scott Hagan, Jack Tuszyński en Hameroff [68] [69] beweer dat Tegmark nie die Orch-OR-model aanspreek nie, maar 'n model van sy eie konstruksie. Dit behels superposisies van kwantas geskei deur 24 nm in plaas van die veel kleiner skeidings wat vir Orch-OR bepaal is. As gevolg hiervan het die groep van Hameroff 'n sewe-orde-grootte groter as die van Tegmark, maar nog steeds kort van die 25 ms wat nodig is as die kwantumverwerking in die teorie gekoppel moes word aan die 40 Hz gammasynchronie, soos Orch-OR voorgestel het. . Om hierdie gaping te oorbrug, het die groep 'n reeks voorstelle gemaak. [68] Hulle vermoed dat die binnekant van neurone kan wissel tussen vloeibare en geltoestande. In die geltoestand is verder veronderstel dat die water-elektriese dipole in dieselfde rigting gerig is, langs die buitenste rand van die mikrotubuli-tubulien-subeenhede. [68] Hameroff et al. het voorgestel dat hierdie geordende water enige kwantumsamehang in die tubulien van die mikrotubuli uit die omgewing van die res van die brein kon skerm. Elke tubulien het ook 'n stert wat uitstrek vanaf die mikrotubuli, wat negatief gelaai is en dus positief gelaaide ione lok. Daar word voorgestel dat dit verdere keuring kan bied. Verder hieraan was daar 'n voorstel dat die mikrotubuli deur biochemiese energie in 'n samehangende toestand gepomp kon word. [70]

Ten slotte het hy voorgestel dat die konfigurasie van die mikrotubuli-rooster geskik kan wees vir kwantumfout-regstelling, 'n manier om kwantumsamehang te hou in die lig van omgewingsinteraksie. [70]

Hameroff het in 'n lesing in 'n Google Tech-gespreksreeks wat kwantumbiologie ondersoek, 'n oorsig gegee van huidige navorsing in die gebied en gereageer op die daaropvolgende kritiek op die Orch-OR-model. [71] Hierbenewens het 'n artikel van Roger Penrose en Stuart Hameroff uit 2011 in die rand verskyn Tydskrif vir Kosmologie gee 'n opgedateerde model van hul Orch-OR teorie, in die lig van kritiek, en bespreek die plek van bewussyn binne die heelal. [72]

Phillip Tetlow, hoewel hy self die penrose se siening ondersteun, erken dat Penrose se idees oor die menslike denkproses tans 'n minderheidsbeskouing in wetenskaplike kringe is, en noem die kritiek van Minsky en haal die beskrywing van die wetenskapjoernalis Charles Seife van Penrose aan as 'een van 'n handjievol wetenskaplikes' wat glo dat die aard van bewussyn 'n kwantumproses voorstel. [67]

In Januarie 2014 beweer Hameroff en Penrose dat 'n ontdekking van kwantumtrillings in mikrotubuli deur Anirban Bandyopadhyay van die National Institute for Materials Science in Japan [73] die hipotese van Orch-OR-teorie bevestig. [74] 'n Hersiene en bygewerkte weergawe van die teorie is saam met kritiese kommentaar en debat in die Maart 2014-uitgawe van gepubliseer Fisika van lewensresensies. [75]

Persoonlike lewe

Familie lewe

Penrose is getroud met Vanessa Thomas, direkteur van akademiese ontwikkeling aan die Cokethorpe-skool en voormalige hoof van wiskunde aan die Abingdon-skool, [76] [77] met wie hy een seun het. [76] Hy het drie seuns uit 'n vorige huwelik met die Amerikaner Joan Isabel Penrose (gebore Wedge), met wie hy in 1959 getroud is. [78] [79]

Godsdienstige sienings

Tydens 'n onderhoud met BBC Radio 4 op 25 September 2010 het Penrose gesê: "Ek is self nie 'n gelowige nie. Ek glo nie in gevestigde godsdienste van enige aard nie." [80] Hy beskou homself as 'n agnostikus. [81] Maar in die film uit 1991 'N Kort geskiedenis van die tyd, het hy ook gesê, "Ek dink ek sou sê dat die heelal 'n doel het, dit is nie op die een of ander manier net toevallig nie ... sommige mense, dink ek, is van mening dat die heelal net daar is en dat dit saamloop - dit is soos dit is net 'n soort rekenaar, en ons kom op een of ander manier per ongeluk in hierdie ding. Maar ek dink nie dit is 'n baie vrugbare of nuttige manier om na die heelal te kyk nie, ek dink daar is iets baie dieper aan. " [82]

In 'n onderhoud aan Die Jerusalem Post, Het Penrose gesê dat hy volgens godsdienstige wette as 'n Jood beskou kan word, maar hy identifiseer homself nie as een nie. [83] Penrose is 'n beskermheer van Humaniste UK. [84]

Toekennings en eerbewyse

Penrose het vele pryse ontvang vir sy bydraes tot die wetenskap. In 2020 het Penrose die helfte van die Nobelprys vir Fisika ontvang vir die ontdekking dat die vorming van swart gate 'n sterk voorspelling is van die algemene relatiwiteitsteorie. 'N Halwe deel gaan ook aan Reinhard Genzel en Andrea Ghez vir die ontdekking van 'n supermassief kompakte voorwerp in die middel van ons sterrestelsel. [4]

In 2017 word die Commandino-medalje aan die Urbino-universiteit toegeken vir sy bydraes tot die wetenskapgeskiedenis

In 2005 is 'n eredoktorsgraad aan Penrose toegeken deur die Universiteit van Warskou en die Katholieke Universiteit Leuven (België), en in 2006 deur die Universiteit van York. In 2006 het hy ook die Dirac-medalje gewen deur die Universiteit van Nieu-Suid-Wallis. In 2008 is die Copley-medalje aan Penrose toegeken. Hy is ook 'n vooraanstaande ondersteuner van die Humaniste UK en een van die beskermhere van die Oxford University Scientific Society. In 2011 is die Universiteit van Santiago de Compostela met die Fonseca-prys bekroon. In 2012 word ETH Zürich met die Richard R. Ernst-medalje bekroon vir Penrose vir sy bydraes tot die wetenskap en die versterking van die verband tussen wetenskap en die samelewing. In 2015 is 'n eredoktorsgraad van Penrose toegeken deur CINVESTAV-IPN (Mexiko). [85]

In 2004 ontvang hy die De Morgan-medalje vir sy wye en oorspronklike bydraes tot wiskundige fisika. [86] Om die aanhaling van die London Mathematical Society aan te haal:

Sy diep werk oor algemene relatiwiteit was 'n belangrike faktor in ons begrip van swart gate. Sy ontwikkeling van Twistor Theory het 'n pragtige en produktiewe benadering tot die klassieke vergelykings van wiskundige fisika gelewer. Sy teëlwerk van die vliegtuig lê ten grondslag van die nuut ontdekte kwasi-kristalle. [87]

In 1971 word die Dannie Heineman-prys vir astrofisika aan hom toegeken. In 1972 word hy verkies tot 'n genoot van die Royal Society (FRS). In 1975 word Stephen Hawking en Penrose gesamentlik die Eddington-medalje van die Royal Astronomical Society toegeken. In 1985 word die Royal Society Royal Medal aan hom toegeken. Saam met Stephen Hawking ontvang hy in 1988 die gesogte Wolf Foundation-prys vir fisika. In 1989 word die Dirac-medalje en prys van die British Institute of Physics bekroon. In 1990 ontvang Penrose die Albert Einstein-medalje vir uitstaande werk wat verband hou met die werk van Albert Einstein deur die Albert Einstein Society. In 1991 word die Naylor-prys van die London Mathematical Society aan hom toegeken. Van 1992 tot 1995 was hy president van die International Society on General Relativity and Gravitation. In 1994 is Penrose tot ridder geslaan vir dienste aan die wetenskap. [88] In dieselfde jaar het hy ook 'n eregraad (doktor in die wetenskap) aan die Universiteit van Bath toegeken, [89] en hy word lid van die Poolse Akademie vir Wetenskappe. In 1998 word hy verkies tot buitelandse medewerker van die Amerikaanse wetenskapsakademie. [90] In 2000 word hy aangestel in die Orde van Verdienste. [91] Hy is verkies tot die American Philosophical Society in 2011. [92]


'N Vorige heelal

In 2010 het Penrose moontlike bewyse gerapporteer, gebaseer op konsentriese sirkels wat in Wilkinson Microwave Anisotropy Probe data van die kosmiese mikrogolf-agtergrondhemel gevind is, van 'n vroeëre heelal wat voor die oerknal van ons huidige huidige heelal bestaan ​​het. [46] Hy noem hierdie getuienis in die epiloog van sy boek uit 2010 Cycles of Time , [47] 'n boek waarin hy sy redes gee, wat te make het met Einstein se veldvergelykings, die Weyl-kromming C en die Weyl-krommingshipotese (WCH), dat die oorgang by die oerknal glad genoeg kon wees vir 'n vorige heelal om dit te oorleef. [48] ​​[49] Hy het verskeie vermoedens oor C en die WCH gemaak, waarvan sommige later deur ander bewys is, en hy het ook sy konformale sikliese kosmologie (CCC) teorie gewild gemaak. [50] In hierdie teorie postuleer Penrose dat alle materie uiteindelik aan die einde van die heelal in swart gate is wat dan verdamp via Hawking-straling. Op hierdie stadium bestaan ​​alles wat in die heelal vervat is uit fotone wat nie tyd of ruimte 'ervaar' nie. Daar is in wese geen verskil tussen 'n oneindig groot heelal wat slegs uit fotone bestaan ​​nie en 'n oneindig klein heelal wat slegs uit fotone bestaan. Daarom is 'n eiesoortigheid vir 'n oerknal en 'n oneindig uitgebreide heelal gelykstaande. [51]

In eenvoudige terme is hy van mening dat die singulariteit in Einstein se veldvergelyking by die oerknal slegs 'n oënskynlike singulariteit is, soortgelyk aan die bekende oënskynlike singulariteit aan die gebeurtenishorison van 'n swart gat. [30] Laasgenoemde singulariteit kan verwyder word deur 'n koördinaatstelsel te verander, en Penrose stel 'n ander koördinaatstelselverandering voor wat die singulariteit by die oerknal sal verwyder. [52] Een implikasie hiervan is dat die belangrikste gebeure by die oerknal verstaan ​​kan word sonder om algemene relatiwiteit en kwantummeganika te verenig, en daarom word ons nie noodwendig beperk deur die Wheeler & # 8211DeWitt-vergelyking, wat die tyd ontwrig nie. [53] [54] Alternatiewelik kan 'n mens die Einstein- & # 8211Maxwell- & # 8211Dirac-vergelykings gebruik. [55]


Laedrukomgewing: beweeg die suurstof in omgekeerde rigting? Wysig

Sal die suurstof in 'n laedrukomgewing byvoorbeeld na 'n vliegtuigdekompressie van die bloed deur die longe na die omgewing beweeg? --Hofhof (kontak) 15:30, 13 September 2016 (UTC)

Die beweging van gasse oor heterogene fases word bepaal deur Henry se wet. - Jayron 32 15:32, 13 September 2016 (UTC) Dit is nie eens nodig om 'n lae totale druk te hê nie, net 'n lae genoeg gedeeltelike suurstofdruk - suiwer stikstof by normale atmosferiese druk byvoorbeeld. Sien inerte gasversmoring. --catslash (kontak) 22:19, 13 September 2016 (UTC) [EC] Dit beantwoord nie regtig die vraag nie, suurstof word nie net in die bloed "opgelos" nie, dit is eintlik gebind aan hemoglobien, so ek dink nie laag nie druk alleen is genoeg om dit uit die oplossing te laat kom. Stikstof word in die bloed opgelos, tesame met klein hoeveelhede ander inerte gasse wat uit die oplossing kan kom soos in dekompressie. In so 'n geval gebeur dit net waar die bloed en die "lae druk" is, sover ek weet, is daar niks wat die gas van die bloed na die longe laat beweeg nie, lui ons artikel. "borrels kan in enige liggaamsdeel vorm of migreer".Vespine (kontak) 22:30, 13 September 2016 (UTC) Suurstof word opgelos in die bloed en die konsentrasie word vanuit beide rigtings beheer: binding aan hemoglobien en opname uit die lug in die longe. Daar is ewewig in beide rigtings O2 (g) & lt - & gt O2 (aq) & lt - & gt O2 (gebind aan hemoglobien). Die hemoglobien in die rooibloedselle absorbeer nie suurstof direk uit die lug nie, maar absorbeer dit uit die vloeistofmatriks van die bloed. Eintlik is daar VERSKEIE stappe langs die pad, insluitend die oplos van die bloedplasma, deur die selwand van die RBC, die oplos van die sitosol van die RBC en om uiteindelik aan die yster in die hemoglobien gebind te word. - Jayron 32 12:42, 14 September 2016 (UTC) Ek het dit 'n paar keer herlees en ek dink dat ek die vraag verkeerd verstaan ​​het, "sou die suurstof van die bloed deur die longe na die omgewing beweeg" is 'n baie eienaardige manier om "uitasem" te beskryf :) wat gebeur, ongeag of die druk laag of hoog is. Wat ophou gebeur, dan is die druk te laag, is daar nie genoeg suurstof wat deur die longe in die bloed terugkom nie. Vespine (kontak) 22:45, 13 September 2016 (UTC) Ek dink ook steeds die "suurstof" wat uit u longe kom, sal in koolstofdioksied wees, nie net "suurstof". Vespine (kontak) 22:49, 13 September 2016 (UTC) Uitaseming is net lug wat in die longe uitstoot. Wat ek gevra het, is of ons die suurstof wat reeds in die bloed is, sal verloor. Volgens u kommentaar hierbo blyk dit nie die geval te wees nie. Ek wonder ook of ons in 'n laedrukomgewing ons breedte kan hou. Hofhof (kontak) 08:16, 14 September 2016 (UTC) Net om duidelik te wees: ek het geen kundigheid op hierdie gebied nie, maar het net die geloof aangeneem wat ek op die inerte gas-verstikkingsblad gelees het (Na net twee of drie asemhalings stikstof sou die suurstofkonsentrasie in die longe laag genoeg wees om suurstof wat reeds in die bloedstroom is, terug te ruil na die longe en deur uitaseming uitgeskakel te word.). Dit moet dalk reggestel word. Volgens bloed # suurstof_transport is deoksigeneerde bloed wat na die longe terugkeer, steeds 70 tot 78% suurstofversadig. Volgens suurstof-hemoglobien-dissosiasie-kurwe sou bloed van die versadiging in ewewig wees met 'n gedeeltelike suurstofdruk van ongeveer 32 tot 52 mm Hg (met inagneming van die getoonde kurwes). As 1 atmosfeer 760 mm kwik is en 21% suurstof is, dan is die normale gedeeltelike druk van suurstof 160 mm Hg. Dus deur ontgifting van bloed sal die suurstof in die longe verloor as die suurstofkonsentrasie plaasvind in die longe is 1/5 tot 1/3 daarvan in die normale seevlakatmosfeer. U kan die bladsy met drukhoogte nagaan, maar ek glo dat sulke toestande sal heers as u tussen 38 en 27 duisend meter aan die atmosfeer blootgestel word. --catslash (kontak) 21:19, 14 September 2016 (UTC) Maar (met die gevaar dat u blykbaar medies advies wil gee), moet u nie asem ophou tydens dekompressie nie (sien barotrauma). Kyk na die dekompressie op u hoogtemeter om te bepaal of asemhaling baie skadelik is. Selfs onder die hoogtes wat hierbo bereken is, kan daar ander voordele inhou om asem op te hou: die gevolglike ophoping van koolstofdioksied in u liggaam kan u daartoe aanwend om die suurstof wat u oorbly, ten beste te benut. Die lug buite kan ook skadelik koud wees.--catslash (kontak) 21:37, 14 September 2016 (UTC)


SWARTGATMODELLE VIR AKTIEWE GALAKTIESE NUCLEI

Dit is nou 20 jaar sedert aktiewe galaktiese kerne (AGN's) algemeen erken word as 'n belangrike astrofisiese verskynsel (33, 109). Gedurende die hele daaropvolgende periode was een van die min stellings om algemene ooreenkoms te beveel dat die kragtoevoer hoofsaaklik swaartekrag is: die hele reeks modelle wat digte sterretrosse, supermassiewe sterre of swart gate betrek, het hierdie funksie ten minste gemeen. Stelsels wat afhanklik is van gravitasie-energie, het iets anders in gemeen: hulle ondergaan almal 'n onverbiddelike weghol, aangesien die sentrale potensiaal al hoe dieper word. Volgens die konvensionele fisika sal die byna onvermydelike eindpunt van enige digte sterretros of supermassiewe ster die ineenstorting van 'n groot fraksie van sy totale massa tot 'n swart gat wees. Dit is die 'onderste reël' van figuur 1. Sulke argumente dui daarop dat massiewe swart gate in die kerne van alle sterrestelsels moet bestaan ​​wat ooit 'n gewelddadige fase beleef het. Verder bied fisiese prosesse waarby swart gate betrokke is, 'n doeltreffender kragbron as enige van die "voorloper" -voorwerpe wat in Figuur 1. uitgebeeld word. Massiewe swart gate is dus nie net die oorblywende oorblyfsels van gewelddadige aktiwiteite nie; hulle kan ook deelneem aan die mees skouspelagtige manifestasies daarvan.

Oorwegings soos hierdie het die klem van teoretiese werk verskuif van digte sterreswerms en supermassiewe sterre en het voller (of ten minste minder perfek) ondersoeke aangemoedig hoe swartgate die krag in kwasars, radiostelsels en verwante voorwerpe kan genereer. Al die evolusionêre spore in Figuur 1 verdien meer studie: niemand kan afgemaak word as irrelevant vir die AGN-verskynsel nie. Die huidige oorsig is nietemin gefokus op swartgatmodelle. Boonop is die omvang daarvan nog meer beperk: ek is hier hoofsaaklik besorg oor wat naby die swart gat aangaan - in die streek waar die swaartekragpotensiaal nie bloot '(1 / r)' is nie, maar waar intrinsiek relativistiese kenmerke ook kan wees. beduidend. Alhoewel dit is waar die kraglewering gekonsentreer is, behels baie opvallende manifestasies van AGN's - die emissielyne, die radiokomponente, ensovoorts - die herwerking van hierdie energie op groter skale. Om hierdie rede (en ook as gevolg van ruimtebeperkings) word hier min oor fenomenologie gesê: ek bespreek bloot enkele fisiese prosesse en eenvoudige geïdealiseerde modelle wat gevorder is as bestanddele van AGN's.

Twee voor die hand liggende generiese kenmerke van aktiewe galaktiese kerne is (a) die produksie van kontinuum-emissie, wat in sommige gevalle ten minste nie-termies moet wees (waarskynlik sinchrotron) en (b) die uitstoot van energie in twee teenoorgestelde gerigte balke. Die aktiwiteit kom op baie skale tot uiting - tot 'n paar megaparsek in die geval van die reuse-radiobronne. Dit is egter 'n houdbare hipotese - en een wat hier implisiet aangeneem word - dat die sentrale hoofbeweger kwalitatief ooreenstem met al die aktiefste kerne, en dat die groot verskille wat waargeneem word, "omgewingsfaktore" op groter skale weerspieël (waar die primêre energie uitvoer kan weer verwerk word) en miskien ook oriëntasie-effekte.

2. INFERENSIES ONGEVOELIG VIR GEDETAILLEERDE MODEL

Voordat u op spesifieke eienskappe van swart gate fokus, is dit interessant om 'n paar algemene kenmerke van kompakte ultralumine bronne in ag te neem. Sekere grootte-orde-hoeveelhede is betrokke by enige model.

'N Sentrale massa M het 'n gravitasieradius

waar M 8 die massa in eenhede van 108 M is. Die kenmerkende minimum tydskaal vir wisselvalligheid is

'N Kenmerkende helderheid is die "Eddington-limiet", waarmee stralingsdruk op vrye elektrone die swaartekrag balanseer:

Hiermee verband hou 'n ander tydskaal (112):

Dit is die tyd dat dit 'n voorwerp sal neem om sy hele rusmassa uit te straal as die helderheid daarvan L E is. Die kenmerkende swartliggaamstemperatuur as die helderheid L E uitgestraal word vanaf die radius r g is

Ons kan verder 'n kenmerkende magnetiese veld definieer waarvan die energiedigtheid vergelykbaar is met die van die straling. Die waarde daarvan is

Die verwagte veldsterktes wat veroorsaak word deur aanwasstrome kan van hierdie orde wees. Die ooreenstemmende siklotron frekwensie is

Die Compton-afkoeltydskaal vir 'n relativistiese elektron van die Lorentz-faktor e (gelykstaande aan die sinchrotronleeftyd in die veld B E) is

Die fotondigtheid n binne die bronvolume is

(L / r 2 c) / & lt h & gt. As 'n helderheid f L E na vore kom in fotone met h m e c 2, wat interaksie kan hê (met 'n dwarssnit

T) om elektron-positronpare te produseer (40), sal hierdie fotone interaksie hê voordat dit ontsnap as

Verskeie afleidings volg nou oor die bestralingsprosesse, slegs gegewe die aanname dat 'n primêre vloed met L L E binne radius 'n paar keer g gegenereer word:

    Termiese bestraling van opties dik materiaal is in die ultra-violet- of sagte X-straalgebied as termiese gas in die streek egter warm genoeg is om X-strale uit te gee, sou die herabsorpsie onbelangrik wees.

(dws tipies in die infrarooi). Geen beduidende radio-uitstoot kan direk vanaf r r g kom nie, tensy een of ander samehangende proses werk cE. Synchrotron emissie by

sE sou elektrone benodig met e 40 M 8 1/14.

Hierdie laaste punt is minder bekend as die vorige drie, en dit kan dus nadeliger wees. Fotone met energie bo 0,5 Mev sal 'n optiese diepte ervaar om produksie te koppel wat eenheid oorskry wanneer (Lf / r) 'n waarde oorskry wat gelykstaande is aan

5 & ​​# 215 10 29 erg s -1 cm -1. Boonop is die vernietigingstempo konstant vir hierdie pare

T c as hulle subrelatief is, en kleiner is as

e 2 as hulle ultrarelatief is (104). Dit het die belangrike gevolg dat 'n kompakte bron wat gammastralings produseer (hetsy thermies of nie-termies) teen 'n bestendige tempo wat bevredigend is (9), binne 'n opties dik "valse fotosfeer" van elektron-positronpare sal omhul, wat alle laer verstrooi en komponeer. -energie-fotone (58).

Die enigste hoeveelhede wat in die bogenoemde bespreking aangegaan is, was in wese die hoeveelhede wat die elektromagnetiese energiedigtheid behels. Ons kyk nou na die fisiese toestande in plasma naby 'n ineengestorte voorwerp. As termiese plasma doeltreffend genoeg kan uitstraal, kan dit afkoel (selfs by r rg) tot die relatief beskeie temperatuur T e (Vergelyking 5). Twee-liggaam verkoelingsprosesse kan egter om hierdie rede ondoeltreffend wees teen lae digthede, en ook omdat die beskikbare energie in die relativisties diep potensiaal 100 Mev ioon kan beloop, kan die plasmas in AGN's warmer word as wat elders bekend is (selfs deur astrofisici).

By ioontemperature tot byvoorbeeld kT i = 100 Mev is die ione natuurlik nie-relatief, maar die termiese elektrone kan wel relativisties wees. Die belangrikste kenmerkende effekte is omdat die tydskaal vir die vestiging van elektron-ioon-verdeling via tweeliggaamprosesse, of selfs vir die opstel van 'n Maxwelliaanse verdeling tussen die elektrone self, die tydskaal vir stralingsverkoeling kan oorskry via dieselfde twee-liggaam-effekte. Verder kan ander afkoelingsprosesse die elektrontemperatuur tot 1 Mev hou, selfs al is die ione baie warmer. Gedetailleerde besprekings van hierdie verskillende tydskale word deur Gould (54 - 56) en Stepney (121) gegee.

KOMPTONISERING & # 160 & # 160 As fotone van energie hv versprei word deur elektrone met temperatuur T sodanig dat kT e & gt & gt h, dan is daar 'n sistematiese gemiddelde wins (67, 125) in fotonenergie van (/) (kT e / mec 2) totdat, na vele verstrooiings, 'n Wien-wet ingestel word. As sagte fotone in 'n opties dik (T & gt 1) bron, dan hang die opkomende spektrum in wese af van die parameter y = T 2 (kT e / m e c 2): as y & lt & lt 1, gebeur daar niks veel as y & gt & gt 1, 'n Wien-wet ingestel word nie, maar in die tussentydse geval as y 1, het die opkomende spektrum 'n benaderde mag-wetvorm. Wanneer kT m e c 2, is die energieverandering in elke verstrooiing te groot vir 'n diffusie-benadering om geldig te wees, en is Monte Carlo-metodes nodig (57).

PAARPRODUKSIE-EFFEKTE & # 160 & # 160 Wanneer die elektronenergieë aan die stert van die Maxwelliaanse verdeling 'n drempel van 0,5 Mev oorskry, kan botsingsprosesse nie net gammastrale skep nie, maar ook e + e - pare. Hierdie pare dra dan self by tot die verkoeling en dekking. Die fisiese toestande moet dus selfbestendig bereken word, met pare in ag geneem (22). Besprekings is deur verskeie outeurs gevoer (22, 40, 69, 70, 132).

Die belangrikste produksie / vernietigingsprosesse word in Tabel 1 opgesom. Verdere hoë-energie prosesse kan bo 50 Mev (46) werk. Die volledige besprekings van termiese balans in relativistiese plasma wat pare in ag neem, is te danke aan Lightman en medewerkers (7, 69, 70) en Svensson (122 - 124). Daar is 'n maksimum moontlike ewewigtemperatuur, van orde 10 Mev, maar as die hitte-invoer bo 'n sekere waarde verhoog word, is die toename in pardigtheid so groot dat die temperatuur weer in die rigting van 1 Mev val. Let daarop dat om die gewone verkoelingsfunksie (T e) uit te brei tot die temperatuurbereik waar paarproduksie belangrik is, moet u die kolomdigtheid n i r van die bron as 'n tweede parameter spesifiseer (n i wat die ioondigtheid is). Wanneer n i r & lt & lt 1, is die dominante paarproduksie via e-p botsings, maar vir bronne met 'n hoër kolomdigtheid, kan verband (9) vervul word, en meer pare kom van + ontmoetings.

Veronderstel dat die magnetiese energie q maal die rusmassadigtheid van die plasma is: ons kan q kT i / m p c 2 verwag vir aanwasstrome. Die verhouding van die siklotron-afkoeltyd (verwaarlosing van die herabsorpsie) tot die tyd wat vir 'n subrelativistiese elektron gebring word, is f(m e / m p) q -1 (kT e / m e c 2) -1/2, wat & lt & lt 1 is vir 'n plasma met kT i 1 Mev met 'n ekwivalensieveld vir ultrarelatiewe elektrone, die dominansie van sinchrotronverliese oor bremsstrahlung is nog groter. Analoog kan Compton-verliese baie belangrik wees: in elke bron waar Thomson op elektrone (of positrone) verstrooi T & gt 1, die vereiste dat die Compton-parameter 1 moet wees, impliseer dat die elektrone of positrone meestal subrelativisties moet wees.

Die konvensionele onderskeid tussen termiese en nie-termiese deeltjies word ietwat vervaag in hierdie kontekste waar tweeliggaamskoppelingsprosesse nie noodwendig 'n Maxwelliaanse verspreiding kan handhaaf nie. Verskeie versnellingsmeganismes (relativistiese skokke, heraansluiting, ens.) Kan boonop 'n klein fraksie van die deeltjies verhoog: sulke meganismes werk in baie kontekste in hoë-energie astrofisika en behoort selfs doeltreffender te wees in 'n omgewing waar die groot snelhede is. en Alfv & # 233n se spoed is albei

c. Hierdie deeltjies sal dan sinchrotron of omgekeerde Compton-straling uitstraal. Sulke versnelling sou 'impulsief' wees in die sin dat die tydskaal & lt & lt r g / c is. Die versnellingskrag sou e E wees, waar E (B) die elektriese veld is wat deur die lading "gevoel" word. Daar is dan 'n kenmerkende piekenergie wat deur sulke prosesse bereik kan word (39), naamlik die waarvoor die stralingsweer as gevolg van sinchrotron en inverse Compton-emissie gelyk is aan B. Vir B = B E (vergelyking 6) lewer dit op sleep = 4 & # 215 10 5 M 8 1/4. Vir versnelling langs reguit veldlyne word sinchrotronverliese vermy, en die terminale energie kan wees

B E r g (ooreenstem met e = 3 & # 215 10 14 M 8 1/2) as lineêre versnelling oor die hele skaal van die bron werk. Sulke beperkende energieë het voortspruit uit spesifieke studies van aanwas-skyf-elektrodinamika (34, 72). Omgekeerde Compton-verliese kan egter nie op hierdie manier ontduik word nie, en hulle sal 'n limiet stel wat nie veel groter is as sleep. (Individuele ione, wat nie onderhewig is aan stralingsverliese nie, kan in beginsel meer energiek word as elektrone.) Die parameter sleep skale as B -1/2, en elektrone met hierdie energie gee sinchrotronfotone met h uit f -1 m e c 2 (dws 60 Mev) (58, 99). Inverse Compton-straling van dieselfde elektrone kan natuurlik fotonenergieë hê tot sleep m e c 2. Daar is dus geen rede waarom 'n (power-law?) Spektrum nie tot by die gammastraalband moet strek nie.

3. RADIALE AKKRETIEVLOEI

Die plasma rondom swart gate sal in 'n dinamiese toestand wees - deelneem aan 'n aanwasstroom, of miskien aan 'n wind of straler. Realisties sou dit waarskynlik baie onhomogeen wees: 'n "momentopname" kan baie digte filamente openbaar T T E, ingebed in ultrahot termiese plasma wat die grootste deel van die volume vul, sowel as gelokaliseerde terreine waar ultrarelatiewe elektrone versnel word. Maar dit is 'n basiese voorvereiste vir modellering om te weet hoe die verskillende verkoelings- en mikrofisiese tydskale vergelyk met die dinamiese tyd in 'n radius r (r g). Laasgenoemde kan geskryf word as

Die parameter, gelyk aan een vir vryval, word in hierdie stadium eksplisiet bekendgestel omdat die getalle almal reguit skaal na gevalle (met & lt 1) waar die invloei deur rotasie of deur drukgradiënte belemmer word. (By die afleiding van hierdie kenmerkende getalle benader ons die vloei as sferies-simmetries: alhoewel dit ongeveer waar is vir dik tori, kom verdere geometriese faktore natuurlik voor dun skywe in.)

As aanwas met doeltreffendheid die krag lewer, kan die waarde benodig word om 'n helderheid L te voorsien, geskryf word as E = (L / L E) -1, waar E = L E / c 2. Die deeltedigtheid by radius r wat ooreenstem met 'n invloeitempo is

'N Ander belangstelling is die Thomson optiese diepte in radius r, dit wil sê

Die "vangstraal", waarbinne 'n aanwasstroom fotone vinniger na binne sal lei as wat dit na buite kan versprei [d.w.s. waarbinne T & gt (c / v invloei)] is

Let daarop dat dit net afhang van en nie van nie.

In Figuur 2 word die verhoudings van verskillende fisies belangrike tydskale getoon om t te invloei vir 'n radiale vryval met = 1, bereken op die aanname dat die ione by elke radius by die viriale temperatuur is [d.w.s. kT i = m p c 2 (r / r g) -1]. Hierdie aanname is selfbestendig, want afkoeling van brems en elektron-ion koppeling is inderdaad ondoeltreffend vir = 1. As die magnetiese veld naby ekwidisie is, is synchrotronverkoeling effektief vir die elektrone (behalwe as dit deur selfabsorpsie verhinder word) Komptonisasie is belangrik wanneer (k T e / mec 2) maks [, 2] & gt 1. Hierdie diagram help ons om die gedetailleerde resultate vir verskillende spesifieke gevalle te verstaan. k

Die spesifieke hoekmomentum van aangelegde materiaal sal waarskynlik die vloei patroon beheer, veral as dit naby die gat is. Dit is nietemin die moeite werd om te begin met die eenvoudiger geval van sferies-simmetriese aanwas. Sommige van die hoeveelhede wat in hierdie afdeling afgelei word (vir relatiewe tydskale, ens.) Kan boonop reguit geskaal word tot gevalle waar invloei teen 'n fraksie van die vryvalspoed plaasvind.

As die invloei laminair is, dan is die enigste energie wat beskikbaar is vir bestraling wat afgelei word van PdV-werk, dus sal enige gladde invloei by 'n hoë Mach-getal ondoeltreffend wees ongeag die bestralingsmeganisme. Hoër doeltreffendheid is moontlik as die Mach-getal op 'n waarde van orde-eenheid gehandhaaf word, of as daar interne dissipasie is (83). Die feit dat die deursnee van die bremsstrahlung slegs is

f T beteken dat hierdie meganisme alleen nooit op die vryval-tyd in werking kan wees nie, tensy & gt & gt 1, in welke geval (uit vergelyking 14) die meeste straling deur die gat ingesluk word. Verskeie outeurs het die belangrike gevolge van Comptonization bespreek. As die enigste fotone van bremsstrahlung is, word 'n logaritmiese faktor verkry in die stralingsdoeltreffendheid. As die magnetiese veld egter vergelykbaar is met die waarde wat ooreenstem met die volledige ekwipartisie met groot kinetiese energie, dan kan fotone wat by harmonieke van die siklotronfrekwensie uitgestraal word, gekomptoniseer word tot energie sodanig dat h kT Die mees gedetailleerde werk oor hierdie probleem is die van Maraschi en medewerkers (42, 80): die berekende spektrum is 'n kragwet van die helling

- 1 wat strek vanaf die siklotron / sinchrotron selfabsorpsie omset na die gammastraalband.

As 'n hoë helderheid L na vore kom, kan Compton-verhitting of afkoeling van materiaal by groter r belangrike terugvoer oor die vloei skep (45, 92). As die sentrale bron krag L () d uitstuur by frekwensies tussen + d, is Compton-prosesse geneig om 'n elektrontemperatuur vas te stel dat

(Hierdie formule is streng slegs van toepassing as h & lt m e c 2 vir al die bestraling en as geïnduseerde prosesse verwaarloos kan word.) Die tydskaal vir die vasstelling van hierdie temperatuur is

As t Comp (r) & lt t invloei (r), en as geen ander verhittings- of verkoelingsprosesse ter sprake kom nie, hang die gevolge daarvan af of kT e kT virial = m p c 2 (r / r g) -1. As T e & lt T viriaal, moet die invloei supersonies wees, met die drukondersteuning onbelangrik. Omgekeerd, as daar 'n reeks r is waar Comp & lt t invloei maar T e & gt T virial, is bestendige invloei onmoontlik: as die vloei beperk sou word om sferies simmetries te bly, sou die "limiet siklus" gedrag ontwikkel, maar in 'n meer algemene meetkunde, invloei in sommige rigtings kan saamleef met uitvloei in ander (18, 19).

'N Kenmerkende kenmerk van die gebied waar kT i & gt & gt m e c 2 is dat die elektron-ioon-koppelingstyd so lank is dat die gelykheid van die elektron- en ioontemperature nie gewaarborg word nie. Vir lae kan die botsingsgemiddelde vrye paaie vir elke spesie r oorskry (sien Figuur 2), alhoewel selfs 'n baie swak magnetiese veld voldoende sou wees om die invloei vloeibaar te maak. As daar egter glad nie so 'n veld was nie, kan elke elektron of ioon die gat baie keer tussen botsings wentel ('n situasie wat lyk soos stereldinamika rondom 'n massiewe sentrale voorwerp): die netto instroomsnelheid sou & lt & lt c (r / rg) wees -1/2, en die digtheid (en dus die stralingsdoeltreffendheid) sou hoër wees as vir die vloeistofagtige vryvaloplossing met dieselfde waarde van (85).

Materiaal wat na 'n ineengestorte voorwerp val, kom natuurlik uiteindelik die relativistiese domein teë (51). Dit is dus nodig om kennis te neem van die algemene relatiwiteit wat ons vertel van swart gate wat in die volgende afdeling gedoen word.

4. SWART GATE VOLGENS ALGEMENE VERHOUDING

Die fisika van digte sterretrosse en supermassiewe voorwerpe is ingewikkeld en word swak verstaan. Daarenteen is die finale toestand van sulke stelsels - as gravitasie-ineenstorting inderdaad plaasvind - relatief eenvoudig, ten minste as ons algemene relatiwiteit aanvaar. Volgens die sogenaamde no-hair-stellings is die eindpunt van 'n swaartekrag-ineenstorting, hoe deurmekaar en asimmetries dit ook al mag wees, 'n gestandaardiseerde swart gat wat deur net twee parameters gekenmerk word - massa en spin - en presies beskryf deur die Kerr-maatstaf. As die ineenstorting op 'n gewelddadige of skielike manier plaasgevind het, sou dit gedurende die tydperk 'n paar dinamiese tydskale geneem het om te gaan sit, en swaartekraggolwe sou uitgestraal word. Maar die finale toestand sou nog steeds die Kerr-oplossing wees, tensy die agtergeblewe materiaal 'n sterk versteuring uitmaak.[Die versteuring as gevolg van die afvallende materiaal in bestendige aanwasvloei is 'n weglaatbare versteuring met 'n wye orde van orde (r g / c) / t E.]

Die verwagte draai van die gat - 'n belangrike invloed op die waarneembare manifestasies - hang af van die roete waarop dit gevorm is (sien Figuur 1). 'N Voorloper wat vinnig genoeg draai om aansienlik afgeplat te word deur rotasie-effekte wanneer die radius daarvan & gt & gt r g waarskynlik meer spesifieke hoekmomentum het as die kritieke waarde GM / c. 'N Massiewe swart gat wat' in een slag 'vorm, is dus waarskynlik met soveel spin gevoer as wat dit kan aanvaar, en sal eindig naby die top van die bereik van die momentum wat deur die Kerr-maatstaf toegelaat word, dit geld ook vir gate wat groei deur geleidelike aanwas van ineenstortende galaktiese gas (11) (hoewel die verwagting minder duidelik is as dit groei deur die getyversteuring van sterre). Daarom moet ons die kenmerkende eienskappe van die draai van swart gate ten volle in ag neem.

Die Kerr-maatstaf verander sy karakter en die gebeurtenishorison verdwyn as die spesifieke hoekmomentum J = Jmax = GM / c. Die sogenaamde kosmiese sensuurhipotese sou dan vereis dat gate altyd met J & lt J max vorm. Die Kerr-oplossing het dan 'n kritieke straal wat die statiese limiet genoem word, waarbinne deeltjies met die gat moet koroteer, alhoewel dit nog steeds kan ontsnap. Dit ontstaan ​​omdat die raamsleep so sterk is dat selfs ligte keëls noodwendig in die rigting wys. Hierdie kritieke oppervlak, met ekwatoriale radius

is nie die gebeurtenishorison self nie, laasgenoemde vind plaas in 'n kleiner radius. Die gebied tussen die gebeurtenishorison (r = r EH) en die statiese limiet word die "ergosfeer" genoem, omdat 'n mens in beginsel energie daaruit kan haal via 'n proses wat eers deur Penrose (96) voorgestel is: 'n deeltjie wat die ergosfeer binnedring, kan split in twee op so 'n manier dat die een fragment in die gat val, maar die ander die ergosfeer met meer energie as die oorspronklike deeltjie verlaat. Die ekstra energie kom uit die gat self. 'N Kerr-gat kan beskou word as twee soorte massa-energie: 'n breuk wat verband hou met die draai, wat met die Penrose-proses onttrek kan word, en 'n' onherleibare 'massa (14, 41). Die breuk wat in beginsel onttrek kan word, is

wat 29% is vir 'n maksimum draaiende gat. Die bogenoemde limiet is 'n voorbeeld van 'n algemene stelling in die swartgatfisika, waarvolgens die area van die gebeurtenishorison ('n hoeveelheid analoog aan entropie) nooit kan afneem nie: 'n Kerr-gat het 'n kleiner oppervlak as 'n Schwarzschild-gat met dieselfde massa . Daar is verskillende pogings aangewend om energie-onttrekking in Penrose-styl in 'n realistiese astrofisiese model op te neem (64, 100). Daardie meganismes wat deeltjiebotsings of verstrooiings behels, werk slegs vir 'n spesiale deelversameling van bane (14), en dit sal deur gepaardgaande prosesse oorval word. 'N Proses met elektromagnetiese effekte - die Blandford-Znajek-meganisme (29) - lyk egter belowender (en word hieronder en in Afdeling 5 bespreek).

BANE & # 160 & # 160 Die bindingsenergie per eenheidsmassa vir 'n sirkelvormige wentelbaan om 'n Schwarzschild-gat (met J = 0) is

Vir r & gt & gt r g verminder dit tot G M / 2 r, wat net die Newtonse bindingsenergie is. Die bindingsenergie het egter 'n maksimum van 0,057 c vir 'n baan by r min = 6 r g, met hoekmoment min = 23 r g c. Sirkelbane nader as dit het meer hoekmomentum en is minder stewig gebind (soos vir wentelbane in die klassieke teorie wanneer die effektiewe kragwet r -n is, met n & gt 3): die wentelbane het geen bindingsenergie vir r = 4 rg ( met ooreenstemmende hoekmomentum 0 = 4 rgc) en vir r = 3 rg, gaan die uitdrukking (19.) na oneindig, wat impliseer dat fotone in sirkelbane in hierdie radius kan beweeg. In die Kerr-maatstaf hang die gedrag van wentelbane af van hul oriëntasie ten opsigte van die gat en van of dit kronkelend of teenroterend is (14). Vir korotasie van ekwatoriale wentelbane beweeg die binneste stabiele baan na binne (in vergelyking met die Schwarzschild-geval) word dit strenger gebind, met 'n kleiner minuut. Vir (J / J max) & gt 0.94, lê r min eintlik binne die ergosfeer. Soos J -> J max, strek die stabiele bane om na binne uit na r = r g, en hul bindingsenergie kom nader (1 - 3 -1/2) c = 0.42 c. Hierdie getalle bepaal die maksimum teoretiese doeltreffendheid van aanwasskywe.

DIE MINIMUM ANGULAR MOMENTUM & # 160 & # 160 'n Belangrike afleiding van die bogenoemde is dat daar geen stilstaande gebonde wentelbane is waarvan die hoekmomentum minder is as 'n definitiewe drempelwaarde nie: deeltjies waarvan die hoekmomentum te laag is, daal direk in die gat. Hierdie kwalitatiewe kenmerk van die wentelbane beteken dat geen stilstaande asimmetriese vloei patroon nie kan te naby aan die rotasie-as van 'n swart gat strek (selfs ver van die ekwatoriale vlak af) - daar bestaan ​​geen sodanige beperking vir vloei rondom 'n voorwerp met 'n "harde" oppervlak nie. Baie outeurs het voorgestel dat die resulterende 'tregters' 'n rol speel in die aanvanklike bifurkasie en kollimasie van stralers.

LENSE-DROGENDE PRESESSIE & # 160 & # 160 'n wentelbaan om 'n draaiende (Kerr) gat wat nie in die ekwatoriale vlak lê nie, moet rondom die gat se draai-as met 'n hoeksnelheid [bespreek deur Bardeen & amp Petterson (13)] van

Hierdie presessie het 'n faktor van langer as die omlooptyd

(r / r g) 3/2 (J / J max) -1. As materiaal egter stadig na binne draai (teen 'n tempo wat deur viskositeit beheer word) in 'n tyd wat die wenteltyd oorskry, kan die gevolge van hierdie presessie toeneem. Die belangrike gevolg is dat die vloei patroon naby 'n swart gat binne die radius waar 2 / BP, is minder as die invloeityd, kan asimmetries wees ten opsigte van die gat ongeag die oorspronklike hoekmomentvektor van die val. Die Lense-Thirring-presessie, 'n inherente relativistiese effek, waarborg dus dat 'n wye klas vloeipatrone naby swart gate asimmetries sal wees - 'n belangrike vereenvoudiging van die probleem.

ELEKTROMAGNETIESE EIENDOMME VAN SWARTGATE & # 160 & # 160 Interaksies tussen swart gate met magnetiese velde wat op hul omgewing aangebring word, kan belangrike astrofisiese effekte hê. Wanneer 'n gat vorm van saamgevoegde gemagnetiseerde materiaal, verval die magneetveld buite die horison ("rooi verskuiwings") op die ineenstortingstydskaal r g / c. Maar as 'n eksterne elektriese veld byvoorbeeld op 'n Schwarzschild-gat aangebring word, sou 'n aangepaste veldverdeling, nadat die transiënte verval het, vasgestel word waar die elektriese veld normaalweg die horison oorsteek. Die gebeurtenishorison (of "oppervlak") van die gat gedra hom dus in sekere opsigte soos 'n geleier (47, 76, 134). Dit het egter nie perfekte geleidingsvermoë nie: indien wel, sou die elektromagnetiese vloed nooit die horison kon binnedring nie. As ons die verval-tydskaal vergelyk vir transiënte rondom 'n swart gat (r g / c) met die tydskaal (r g 2/4) wat geskik is vir 'n sfeer van radius r g en geleidingsvermoë, kan ons 'n oppervlakweerstand van 377 met die horison assosieer. Hierdie analogie kan op 'n noukeuriger basis gestel word (134), en daar word gevind dat die "weerstand" van 'n swart gat Z H 100 ohm is. Meer algemeen gedra 'n Kerr-swart gat soos 'n draaiende geleier. 'N Eenvoudige bespreking (98) wat geldig is vir J & lt & lt J max, toon dat 'n gat wat in 'n uniforme magneetveld B 0 ingebed is, 'n kwadrupverdeling van elektriese lading verkry

waar H = (J / J max) c / 2 r EH is die effektiewe hoeksnelheid van die gat. Die ooreenstemmende poloïdale elektriese veld in 'n nie-roterende raam is

Net soos in 'n klassieke 'eenpolige induktor', kan krag onttrek word deur 'n stroom te laat vloei tussen 'n draai-gat se ewenaar en pole. Die maksimum elektriese potensiaal daling is

B 0 r g (J / J max), waar B 0 die opgelegde veld is. Dit kan baie groot wees, net soos wanneer 'n soortgelyke argument toegepas word op die draai van gemagnetiseerde neutronsterre in konvensionele modelle vir pulse.

Vir die fidusiale veldsterkte B E (Vergelyking 6) is hierdie emk

'N Enkele toetslading wat in hierdie elektromagnetiese veld ingebring word, sal 'n energie van hierdie orde uit die gat haal. Dit is egter onwaarskynlik dat die magnetosfeer 'n paar "toetsladings" bevat, maar die minimum laaddigtheid wat nodig is om die opgelegde veld te verander, is

(vgl. Vergelyking 12), en die produksie van paar produseer baie meer koste as dit (sien Afdeling 5). Net soos in pulse (8), sal 'n realistiese magnetosferiese stroomstelsel en plasmadistribusie, hoewel baie moeilik om te bereken, die elektriese veld waarskynlik 'kort'. 'N Relevante parameter is dan H, die hoeksnelheid van die veldlyne op groot afstand van die gat af. Dit hou verband met die verhouding van die effektiewe weerstand Z tot die weerstand van die gat Z H:

In die lading-uitgehongerde limiet, wat ooreenstem met oneindige weerstand by oneindigheid, F = 0. Die "ooreenstemmende" geval wanneer Z = Z F (F = & # 189 H) ooreenstem met die maksimum kragonttrekking vir 'n gegewe B 0. Hierdie mag is van orde

Die doeltreffendheid in hierdie geval is laer as wanneer Z -> (nul krag), in die sin dat die helfte van die krag in die gat verdwyn, en sy onherleibare massa verhoog, maar 9,2% van die res-energie kan onttrek word terwyl dit vertraag. 'n gat wat begin het met J = J max.

Elektromagnetiese onttrekking van energie uit swart gate lyk 'n realistiese en belangrike moontlikheid. Die astrofisiese konteks daarvan word in Afdeling 5 bespreek.

OPSOMMING & # 160 & # 160 Die resultate van hierdie afdeling kan opgesom word deur te sê dat drie kenmerkende relativistiese kenmerke van swart gate belangrik is in modelle vir galaktiese kerne:

    Daar is 'n besliste ondergrens vir die hoekmomentum van enige materiaal wat stabiel wentel.

5. AKKRETIEVLOEI MET ANGULAR MOMENTUM

Die geakkrediteerde materiaal kan van die liggaam van die sterrestelsel af binneval (gas wat deur sterre winde en supernovas uit gewone sterre verdryf word). Dit kan selfs afkomstig wees van intergalaktiese wolke wat deur die sterrestelsel gevang is. [Hier is die bewyse van belang dat sterrestelsels meer geneig is om aktief te wees as hulle met 'n buurman interaksie het (10, 43), en dat kwasars moontlik in interaksie met sterrestelsels verkeer (62).] Alternatiewelik kan die toevoer van gas in die sentrale dele van die sterrestelsel: bv (a) puin van sterre wat getyd deur die gat ontwrig word (60, 61) (b) puin van sterrebotsings in 'n kompakte sterretros rondom die gat (52) of (c) 'n positiewe terugvoerproses waardeur sterre geïnduseer word om massa te verloor ( en sodoende verdere brandstof te voorsien) deur bestraling vanaf 'n sentrale bron (82).

Die aanwasstroompatroon hang af van die hoekmomentum van die gas wat val: as dit groot is en 'n bestendige oriëntasie het, dan kan 'n aanwasskyf uitbrei tot baie groot waardes van (r / rg), maar die Lense-Thirring-effek lewer die vloei patroon naby die gat (waar die krag hoofsaaklik vrygestel word) ongevoelig vir toestande by groot r, mits die materie genoeg hoekmomentum het om te voorkom dat dit direk in die gat val. Akkresieskyfies is deur Pringle (101) in 'n algemene astronomiese konteks hersien. Ek som hier 'n paar nuwe ontwikkelings op vir sover dit verband hou met massiewe gate in galaktiese kerne.

Die eenvoudigste hipotese is dat die sentrale voorwerp geleidelik aangevuur word via 'n aanwasskyf (35, 73, 117). Die standaard dun skyfmodel neem aan dat die gas in elke radius in 'n byna Kepleriaanse baan is. Stadige radiale infall vind plaas wanneer viskositeit die hoekmomentum na buite oordra. Energie wat deur die viskeuse spanning versprei word, word plaaslik uitgestraal met 'n tempo drie keer die plaaslike tempo waarteen gravitasie-energie vrygestel word (GM dr / r tussen r en r + dr). Die faktor 3 ontstaan ​​omdat viskose spanning energie sowel as hoekmomentum na buite vervoer. Hierdie plaaslike wanbalans word wêreldwyd reggestel in die binneste gebied van die skyf, waar die plaaslike vrystelling van bindingsenergie die verspreiding oorskry. Vir dun skywe kan stadige invloei tot by die binneste stabiele baan gehandhaaf word. Die doeltreffendheid is dan gelyk aan die breukbinding-energie vir hierdie baan.

'N Skyf het 'n skaalhoogte h normaal tot die baanvlak sodat (h / r) c s / v viriaal, waar c s die interne klanksnelheid is, en' dun 'is as dit & lt & lt 1. 'n Mens kan skryf

In hierdie uitdrukking is T-gas die gastemperatuur in die vlak van simmetrie (wat die oppervlaktemperatuur aansienlik kan oorskry as die optiese diepte baie groot is). Die hoeveelheid aan die regterkant is in wese die verhouding van termiese en gravitasie-energieë. Oor die algemeen word die vertikale steun verskaf deur gasdruk by groot r en vir lae aanwas (116). Skyfies met hoog is sterk bestraling in hul binneste gebiede: dit is meer waar as die sentrale gat supermassief is as vir 'n ster-massagat omdat [vir 'n gegewe L / LE, en dus 'n gegewe (h / r)] die gas druk per deeltjie, eweredig aan T-gas (vgl. Vergelyking 5), skaal as M -1/4 .

Die heel eenvoudigste modelle vir sulke skyfies voorspel 'n termiese spektrum wat gewoonlik 'n hoogtepunt bereik in die ultravioletlig (vgl. Vergelyking 5), en kan dus nie die breëbandstraling van galaktiese kerne op sigself verklaar nie. Maar die belangrikste onsekerhede in die teorie van hierdie skywe is die onderling gekoppelde vrae oor viskositeit en magnetiese velde. Hierdie velde, versterk deur skuifbewegings (49) en moontlik deur turbulensie-gedrewe dinamiese werking (102, 103), lewer waarskynlik die belangrikste viskositeit. Slegs ru-ramings kan gemaak word van die resulterende parameter. Verder is dit onduidelik of die magnetiese spanning opbou tot 'n vaste fraksie van die totale druk of slegs van die gasdruk. Die argument vir laasgenoemde siening (44, 110, 111) is dat kontraste met groot amplitude-digtheid geïnduseer kan word sodra magnetiese spanning kompeterend word met gasdruk, en dryfkrag-effekte verhoog dan die vloed in die "korona" van die skyf, wat verder belemmer versterking. Dit kan egter slegs gebeur as die straling in staat is om te diffundeer in verhouding tot die gas: in die limiet van baie groot optiese dieptes kan die veld versterk word deur differensiële rotasie op tydskale wat baie korter is as dié waarop digtheidsonhomogeniteite kan ontwikkel. Gas en bestraling sal dan soos 'n enkele saamgestelde vloeistof optree, en slegs die totale druk is relevant. Die antwoord op hierdie ietwat verwarrende (alhoewel goed gestelde) teoretiese vraag maak 'n groot numeriese verskil aan die skaal van die innerlike dryftyd belangriker, dit bepaal of so 'n skyf onstabiel sou wees vir die "visco-thermiese" onstabiliteit (101).

Magnetiese velde kan ook 'n groot uitwerking hê op die stralingspektrum wat uit 'n realistiese dun skyf kom. Energie wat deur magnetiese dryfkrag na 'n warm korona vervoer word, kan die (ongeveer swartliggaam) straling van die digte deel van die skyf oorheers. Magnetiese fakkels in die korona kan relativistiese elektrone versnel wat nie-termies uitstraal.

Blandford (24) het benadruk dat daar geen duidelike uiteindelike bewaarplek is vanaf die hoekmoment van skywe in galaktiese kerne nie (terwyl die metgeselle ster en die baan hierdie rol vir binêre sterstelsels dien). As die magnetiese veld voldoende goed geordend was, kan 'n koronale wind (eerder as uitwaartse oordrag via viskositeit binne die skyf self) die hoof sink wees vir die hoekmomentum van geakkreteerde materiaal (23, 26). 'N Alternatiewe oplossing vir die probleem, voorgestel deur Ostriker (91), is dat die hoekmomentum deur middel van dinamiese wrywing oorgedra word na 'n stergroep waarin die skyf ingebed is.

Die meeste van die onlangse teoretiese werk oor dun skyfstruktuur is hoofsaaklik gerig op die begrip van kataklismiese veranderlikes, X-straalbinaries, ens., Maar dit is ook relevant in die galaktiese kernkonteks. Op alle skywe sal die termiese balans van die buitenste dele waarskynlik beheer word deur bestraling (wat fotoionisering, Compton-verhitting, ens.) Veroorsaak. Selfs waar sulke skywe bestaan, kan dit in warmer kwasi-sferiese strukture ingebed wees. Daar mag dus geen duidelike afbakening in die regte wêreld wees tussen dun skywe en die toroidale strukture waarna ons die volgende keer draai nie.

Skyfies word meetkundig dik, met h r, as die interne druk so opbou dat c s (GM / r) 1/2. Dit kan gebeur omdat stralingsdruk kompeterend raak met swaartekrag, of omdat die materiaal nie die energie wat deur viskeuse wrywing versprei, kan uitstraal nie, wat dan as interne energie bly. Voordat ons die (baie verskillende) interne fisiese toestande in hierdie twee soorte tori bespreek, moet ons hul algemene ewewigstruktuur bespreek.

Op dik skywe kan radiale drukgradiënte nie geïgnoreer word nie. Die hoeksnelheid is dus nie Keplerian nie en word (binne sekere beperkings) 'n gratis parameter. Onsekerheid oor die viskositeit is 'n groot struikelblok. Hierdie onsekerheid is nie deurslaggewend vir baie kwalitatiewe kenmerke van dun skywe nie (bv. Hul algehele energiek). In dik skywe moet 'n mens egter skuifspanning in twee rigtings eksplisiet hanteer. Die spanning bepaal die verspreiding van hoekmomentum en entalpie, en daarom kan die vorm van die isobare binne die skyf se interne sirkulasiepatrone belangrik wees vir energietransport. Daar is altyd 'n drukmaksimum by r = rmax in die ekwatoriale vlak. Buite rmax is die hoeksnelheid sub-Kepleriaans, maar vir r & lt rmax is dit vinniger as Kepleriaans. Sulke strukture rondom Kerr-gate is ondersoek deur Bardeen (12) en deur Fishbone & amp Moncrief (50 sien ook 36, 37). Onlangse werk, vanuit 'n meer astrofisiese oogpunt, is gelei deur Abramowicz en kollegas (1 - 3, 63, 65, 93, 129). Hulle het 'n belangrike vereenvoudigende kenmerk benut: die vorm van 'n torus hang slegs af van die oppervlakverdeling van die hoekmomentum. As die hoeksnelheid () gegee word as 'n funksie van hoekmomentum, dan word die oppervlakbindingsenergie U implisiet gegee deur

'N Eenvoudige spesiale geval is dat dit oral dieselfde is. Die bindingsenergie is dan konstant oor die hele oppervlak van die torus. Daar is dus, vir elke waarde van, 'n familie van sulke tori, wat met die oppervlakbindingsenergie geparametreer word U. Soos U neig tot nul, die tori "blaas op" en die deel van die oppervlak naby die rotasie-as kry 'n paraboloïdale vorm. Die gravitasieveld is hoofsaaklik Newtonies in die grootste deel van die volume, maar relativistiese effekte kom naby die gat as min, die hoekmomentum van die kleinste stabiele baan. Want in die reeks min & lt & lt 0, word daar spesiale betekenis geheg aan die torus waarvoor U presies gelyk is aan die bindingsenergie van die (onstabiele) baan van die momentum. Daar is dan 'n kruisagtige binnekant, waaroor materiaal in die gat kan oorspoel (net soos materiaal 'n ster agterlaat wat sy Roche-lob net in 'n binêre stelsel vul). Hierdie spesifieke verband tussen U en sal ongeveer geld aan die binnekant van enige torus waar 'n kwasi-bestendige aanwas plaasvind (sien Figuur 3 en byskrif).

Meer in die algemeen kan 'n mens (99) tori oorweeg as 'n mate van krag. Sulke tori bestaan ​​in alle gevalle waar die toename in hoekmomentum stadiger is as Keplerian.Die tregters is geneig om konies te wees eerder as paraboloid as die rotasiewet nader aan Keplerian is, dit strek nader aan r = r g wanneer die swart gat vinnig draai.

Akkresie vloei waar hoë interne druk hr [van (27.)] waarborg, soos die tori kan lyk as die viskositeitsparameter laag genoeg is dat die vloei in wese sirkelvormig is, en ook dat die konfigurasie stabiel is (hoewel daar eerlikwaar geen vaste basis vir vertroue in een van hierdie vereistes).

'N Algemene kenmerk van aanwas tori is dat hulle minder doeltreffend is - in die sin dat hulle minder energie per gram afvalstof vrystel - as dun skywe. Die doeltreffendheid word gegee deur die bindingsenergie van die materiaal aan die punt, dit hang af van die hoekmomentumprofiel (via vergelyking 28), maar vir 'n = konstante torus van die buitenste radius r 0 is dit (r 0 / rg) -1, wat baie lae doeltreffendheid vir groot tori impliseer.

In enige torus met r 0 & gt & gt r g en 'n sterk sub-Keperliese rotasiewet is rotasie onbelangrik (swaartekrag word in wese gebalanseer deur drukgradiënte, en die isobare amper bolvormig) behalwe naby die tregter langs die rotasie-as. Om konvektiewe onstabiliteit te voorkom, moet die digtheid minstens net so steil soos die isentropiese wette afneem

vir = 4/3 (bv. stralingsdrukondersteuning), en

vir = 5/3 (bv. ione druk ondersteuning).

Die twee baie verskillende gevalle van stralingsondersteunde en ioonondersteunde tori bevat elemente van 'n geldige model vir sommige klasse galaktiese kerne. Ek bespreek dit hier aan die beurt, en dan (in Afdeling 6) oorweeg ek nog 'n vraag: of die "trechters" in sulke vloei-patrone belangrik is om die uitvloeiende straalmateriaal saam te stel.

Die voorafgaande bespreking laat die vraag ontstaan ​​of hierdie tori stabiel is en of stabiliteitsvereistes die moontlike vorms vir () beperk. Plaaslike onstabiliteite kan ontstaan ​​as gevolg van ongunstige entropie en hoekige momentumgradiënte (66, 115). Dit ontwikkel vermoedelik om marginale stabiele konveksiesones te skep, soos in 'n ster. Dinamies belangrike magnetiese velde kan verdere onstabiliteit veroorsaak. Boonop kan tori ernstig bedreig word deur nie-assimetriese onstabiliteite. Papaloizou & amp Pringle (94) het onlangs getoon dat 'n = konstante toroidale opset wat effens stabiel is tot asimmetriese onstabiliteite wêreldwye, nie-asimmetriese dinamiese onstabiliteite besit, wat op 'n dinamiese tydskaal sal werk. Dit is nie duidelik in watter mate meer algemene hoekmomentumverspreidings ewe kwesbaar is nie, maar dit kan blyk dat tregterstreke waar drukgradiënte gebalanseer word deur sentrifugale effekte eerder as deur swaartekrag, nooit dinamies stabiel is nie.

'N Dik struktuur kan slegs deur stralingsdruk ondersteun word as dit by L L E uitstraal. In elke konfigurasie wat op hierdie manier ondersteun word, word nie net die totale helderheid nie, maar ook die verspreiding daarvan oor die oppervlak bepaal deur die vorm van die isobare. Tori met lang smal tregters het die eienskap dat hul totale helderheid L E met 'n logaritmiese faktor kan oorskry (118). Meer interessant is dat die meeste van hierdie bestraling langs die tregter ontsnap, waar sentrifugale effekte die "oppervlakte-swaartekrag" (en dus die lek van bestraling) baie groter maak as oor die res van die oppervlak. As aanwas so 'n torus dryf, is & # 215 (doeltreffendheid) 10.

As die buitenste dele stadig stadig draai sodat (29.), of 'n steeds steiler wet, ongeveer geld, moet die kenmerkende Thomson optiese diepte minstens so steil afhang van die radius r

Dit impliseer weer dat die torus nie opties dik kan bly nie (in die sin dat T & gt 1) uit na r & gt & gt r g, tensy die viskositeitsparameter by r r g inderdaad baie laag is. (Dit word deur sommige mense as 'n onwaarskynlike kenmerk van sulke modelle beskou. Daarteenoor sou 'n mens kon argumenteer dat hierdie voorwerpe soos sterre lyk, waarin die aanhoudendheid van differensiële rotasie beslis 'n buitengewoon lae effektiwiteit impliseer. Die uitoefening van hierdie analogie dui verder daarop dat groot skaal sirkulasie-effekte kan net so 'n groot rol speel in energietransport as wat stralingsdiffusie doen.

As LTE in so 'n torus heers, is die temperatuur in radius r, op plekke ver weg van die rotasie-as,

(vgl. Vergelyking 5). Die voorwaarde vir LTE [d.w.s. dat fotone binne hul diffusietydskaal geharmaliseer kan word T(r) (r / c)] is strenger as T & gt 1. Inderdaad, selfs by die drukmaksimum (r r g), is die vereiste

en stralingsdruk oorheers gasdruk met 'n faktor van

10 6 [T (r g)] -1/4 M 8 1/4 - baie groter as ooit in sterstruktuur. As T(rg) is selfs groter as (33.), sodat LTE die voorkeur het na r & gt & gt rg, kan die gat voldoende goed versmoor word dat al die straling effektief uit 'n fotosfeer na vore kom, eerder as 'n O- of B-ster (24 ).

Ons het gesien dat die koeltydskaal - en selfs die elektron-ioon-koppelingstyd - vir sferies-simmetriese invloei langer kan wees as die vryval-tyd dieselfde toestande kan geld, selfs vir invloei met hoekmomentum, mits dit laag genoeg is. In vergelyking met figuur 2 is al wat verander word dat die invloeityd -1 t vryval is en dat die karakteristieke digtheid vir 'n gegewe hoër is met -1. Die voorwaarde dat elektron-ionkoppeling in die binneste dele van 'n torus oneffektief is (vgl. Figuur 2) is

Wanneer (34.) hou, kan die ione op die viriale temperatuur bly, selfs al is die sinchrotron- en Compton-prosesse wat die elektrone laat afkoel, en die skyf swel op tot 'n torus. Die dominante viskositeit is waarskynlik magneties. Die beramings van magnetiese viskositeit is baie onseker. Eardley & amp Lightman (49) dui daarop dat dit tussen 0,01 en 1,0 val. Daar is egter geen rede waarom die magneet sou val soos verminder nie, en daarom moet (34.) beslis voldoen word vir voldoende lae aanwas.

'N Akkresievloei waar klein is, en waar (verder) die stralingsdoeltreffendheid laag is, kan 'n dubbele onbelemmerende model lyk vir enige kragtige galaktiese kern. So 'n torus rondom 'n draaiende swart gat bied 'n omgewing waar die Blandford-Znajek (29) -proses kan werk (108). Alhoewel dit dalk nie direk uitstraal nie, kan die torus dan dien as 'n katalisator om die latente draai-energie van die gat te tap. Drie voorwaardes is nodig:

1. Magnetiese velde wat die gat inryg, moet deur 'n eksterne stroomstelsel onderhou word. Die nodige vloed kon deur stadige aanwas aangewakker word, al sou die veld binne die torus verstrengel wees, sou dit nogtans goed geordend wees in die magnetosfeer. Die torus sou 'n goeie geleier wees om oppervlakstrome in die tregterwande te handhaaf, wat so 'n veld binne die magnetosfeer van die gat kan beperk. Die enigste voor die hand liggende boonste limiet vir die veld word bepaal deur die vereiste dat die totale energie daarvan nie die gravitasiebindingsenergie van die torus moet oorskry nie. ('N Ekwivalente stelling is dat B mag nie meer as 1/2 -1/2 B E oorskry nie)

2. Daar moet 'n stroom in die gat vloei. Alhoewel 'n ione-ondersteunde torus baie min uitstraal, gee dit 'n paar gammastraalstrale uit. Sommige hiervan sal in die trechter wissel om 'n kaskade (31) van elektron-positronpare (99, 108) te produseer, wat meer as genoeg ladingdigtheid lewer om die stroombaan te voltooi en die nodige stroom te dra - genoeg om te maak die magnetosfeer in wese ladingneutraal, in die sin dat (n + + n -) & gt & gt | (n + - n -) |, sodat relativistiese MHD toegepas kan word.

3. Die regte "impedansiewedstryd" moet bereik word tussen die gat en die eksterne weerstand. Phinney (99) het die fisika van die relativistiese wind ondersoek, waarvan die bron die plasma is wat in die magnetosfeer geskep word en wat na buite die tregter en in die gat vloei. Deur die ligging van die kritieke punte te oorweeg, vind hy konsekwente windoplossings waar F so groot soos 0,2 H is. Dit kom ooreen (vgl. Vergelyking 25) met 60% van die maksimum kragonttrekking (vir 'n gegewe B-veld). Alhoewel 'n bietjie energie in die gat verdwyn, kan dit steeds 'n paar persent van die massa se energie van die gat omskep in 'n mengsel van Poynting-vloei en 'n relativistiese elektron-positron-uitvloei.

Die Blandford-Znajek-proses kan werk, selfs al is die veld wat die gat inryg, op 'n dun skyf geanker, maar 'n dik ioon-ondersteunde torus bied 'n aantreklike model vir sterk radiostelsels omdat dit 'n gekollimeerde uitvloei kan veroorsaak (sien die bespreking in Afdeling 6) . Die moontlikheid van sodanige tori hang egter af van die aanname dat Coulomb alleen verstrooi koppel elektrone aan ione. Dit laat die vraag ontstaan ​​of een of ander kollektiewe proses effektiewer kan wees - indien wel, kan die elektrone energie uit die ione tap en die torus sal leegloop. Daar sal waarskynlik skuifbewegings wees as gevolg van differensiële rotasie wat plaaslike drukanisotropieë in die plasma genereer. Daar is beslis onstabiliteite wat die ioonplasma isotropiseer, asook onstabiliteite wat die elektronplasma isotropiseer. Die sleutelvraag - wat nog steeds oop lyk - is of hierdie twee isotropiseringsprosesse bykans onafhanklik optree, en of dit energie van ione na elektrone kan oordra.

[Alhoewel elektromagnetiese onttrekking van energie veral belangrik is vir ioon-ondersteunde tori (voorwerpe waar die aanwasproses onvermydelik ondoeltreffend is), kan hierdie proses ook die krag wat binne 'n stralingsondersteunde torus opgewek word, vergroot. Daar is in beginsel geen beperking op die krag wat uit 'n draaiende gat gehaal kan word wat in 'n digte en sterk gemagnetiseerde wolk ingebed is nie, mits hierdie krag by voorkeur langs die rotasie-as kan ontsnap sonder om die wolk te ontwrig. Hierdie strale-aangedrewe strale wat opties dik is (21), wat hoofsaaklik in die verskillende konteks van SS 433 bespreek word, kan in kwasars voorkom. As die wolk nie voldoende plat was om die oortollige energie in voorkeurrigtings te laat ontsnap nie, sou materiaal uit die wolk geblaas word, wat die sentrale druk daarvan sou verminder: hierdie toestand sou voortduur totdat die totale (aanwas plus elektromagnetiese) krag op LE gedaal het, maar slegs 'n fraksie kom van aanwas.]

6. JETVORMING

Gerigte uitvloei is 'n alomteenwoordige kenmerk van aktiewe galaktiese kerne, en word ook gesien in sommige kleinskaalse prototipes van AGN's in ons eie Melkweg (bv. SS 433). Dit is op sigself 'n bewys dat 'n sferies-simmetriese model nie heeltemal realisties kan wees nie. Vir 'n volledige oorsig van teorieë oor die verspreiding van strale, met spesiale belang vir radiostelsels, word die leser na Begelman et al. (17). Die direkte bewyse vir stralers het uitsluitlik betrekking op weegskaal wat veel groter is as die primêre kragbron. Die weegskaal wat deur VLBI ondersoek word, is tipies enkele parseke (104 rg vir aanneemlike sentrale massas). Die enigste bewys vir kleiner skaalstralings is afkomstig van indirekte argumente oor die fisika van opties gewelddadige veranderlikes (OVV's), of "blazars" (6, 87 , 88). Daar is teoretiese redes om te postuleer dat die relativistiese uitvloei op skale van orde rg geïnisieer word, maar daar is regtig geen gronde om te glo dat 'n nou kollimasiehoek vasgestel word totdat die strale uitkom op VLBI-skale of verder nie: inderdaad, toestande in die medium 1 stuk van die sentrale bron kan nie maklik die soort druk-beperkte "spuitkoppe" (27) verskaf wat dit die beste kan kollimeer nie (107).

Die straling van die strale - die emissie wat deur VLBI en ander radiotegnieke opgespoor word, sowel as die emissie in ander golfbande van (byvoorbeeld) die M87-straal - is vermoedelik sinchrotronstraling van elektrone wat in situ versnel word. Dit is duidelik dat enige lukrake bewegings wat by r rg geproduseer word, deur stralings- en adiabatiese verliese uitgeskakel sou word voordat die straal op 1 stuks uitgekom het. In die superluminale bronne is daar direkte bewyse vir grootmaat-relativistiese uitvloei (b 5). Ons weet nie of hierdie uitvloei gewone materie, elektron-positron plasma of selfs Poynting-vloed behels nie, en verskillende outeurs het skemas voorgestel wat elkeen van hierdie opsies insluit.

Enige skyfstruktuur naby 'n swart gat bied ook 'n paar voorkeuraanwysings langs die draai-as, binne die invloedsdomein van die Lense-Thirring-effek, word hierdie as bestendig gehandhaaf deur die gyroskopiese effek van die gat. Magneties aangedrewe winde van tori of dun skywe (23, 26) kan stralings wat vloei, genereer met die aantreklike eienskap van 'n self-beperkende toroidale veld.

Die ontruimde wervels langs die asse van die dik aanwas tori, wat baie smal kan wees vir 'n hoekmomentverdeling naby = konstant, stel hulself voor as moontlike bestaande kanale vir gerigte uitvloei. Die mees besproke weergawe van hierdie idee, wat die eerste keer deur Lynden-Bell (74) voorgestel is, maak gebruik van stralingsdruk. 'N Eenvoudige orde-grootte-argument toon aan dat 'n toetsdeeltjie (elektron plus ioon) wat vrygestel word van rus buite 'n bron met rrg en (L - LE) / LE 1 'n relativistiese snelheid sal bereik, 'n stralingsondersteunde torus waarvan die draaikolk kegelhoek het. straal binne hierdie kegel 'n sterk verbeterde helderheid uit

-2 L E per soliede hoek eenheid, wat daarop dui dat hierdie fotonbundel hoë Lorentz-faktore aan enige materie in sy pad kan gee.

Gedetailleerde studie toon foute in hierdie oppervlakkig aantreklike idee (4, 5, 90, 119). Die grootste probleem is dat die bestralingsveld binne 'n lang, smal tregter amper isotroop is: daar kan wel 'n super-Eddington-uitwaartse vloed wees, maar die stralingsdigtheid is baie groter as (vloed / c) as gevolg van verstrooiing, of absorpsie en heruitlating , langs die mure. Gevolglik beweeg 'n toetselektron subrelativisties langs die tregter, met 'n snelheid so dat die bestraling byna isotroop in sy bewegende raam voorkom. Die stralingsvloei word eers goed gekollimeer teen die tyd dat die deeltjie uit die tregter ontsnap, teen r = r 0. Selfs vir die (waarskynlik onstabiele) = konstante tori is r 0 minstens -2 rg en daar buite kan die verdunning (omdat r nou & gt & gt r g) die faktor is wat deur die straling verkry word, verwyder word. Die netto resultaat is slegs die waarde van

2 kan bereik word vir 'n elektron-ioon plasma, en miskien tot

5 vir elektron-positron plasma. 'N Tweede probleem is dat die Thomson-diepte langs die tregter & gt 1 sou word, wat die toetsdeeltjie-benadering in die berekeninge vereis, indien die deeltjies talryk genoeg was om 'n aansienlike fraksie van L te dra. [In die limiet van baie groot optiese dieptes, waar bestraling en materie as 'n enkele vloeistof behandel kan word, kan stralingsdruk rondom 'n superkritiese sentrale bron - 'n "ketel" (21) - 'n straal gewone materie met 'n hoë b.]

Afgesien van hierdie teoretiese probleme, kan modelle waarby stralingsondersteunde tori betrokke is, nie relevant wees vir die voorwerpe waar die skouspelagtigste stralers gesien word nie (radiostelsels, M87, ens.). Ons het boonste grense vir die termiese helderheid van hierdie AGN's. Ons het ook laer grense vir die energie wat betrokke is by die vervaardiging van grootskaalse radiostruktuur en dus vir die betrokke massas. Deur hierdie grense te kombineer, word daar uitgesluit dat daar 'n voorwerp is wat 'n termiese helderheid L E uitstraal (die vlak van isotrope emissie wat 'n onvermydelike gepaardgaande met 'n stralingsondersteunde torus met 'n smal tregter sal wees).

'N Ion-ondersteunde torus wat deur akkretie met lae gehandhaaf word, kan tregters langs die rotasie-as lewer, net soos 'n stralingsondersteunde torus kan. Die uitgestote materiaal sou dan 'n elektromagnetiese aangedrewe wind van elektron-positron plasma wees (99, 108). Die res-massa-energie van die pare kan & lt & lt L / c 2 wees - die meeste uitvloei kan inderdaad in Poynting-vloed wees eerder as om deur die pare self gedra te word - wat grootstraal Lorentz-faktore maak b geen probleem. 'N Energievloei van hierdie soort kan op groot afstande vanaf sy oorsprong maklik in relativistiese deeltjies omgeskakel word en is dus 'n aantreklike model vir radiobronne.

Twee faktore beperk die inhoud en die Lorentz-faktor van strale wat uit skale van

r g (99, 107). Eerstens sal 'n e + -e - straal wat met 'n te hoë deeltedigtheid begin het, vernietig word voordat hy een skaalhoogte beweeg: dit beteken dat 'n energievloei L E in paar kinetiese energie, eerder as in Poynting-vloed, onmoontlik is, tensy b is hoog. [Die deeltjievloei is dan minder vir 'n gegewe L; die tydskaal beskikbaar vir vernietiging, gemeet in die bewegende raam, is slegs b -1 (r / c).] Maar stralingsweer-effekte gee 'n tweede kompenserende beperking wat deeltjiesstrale met baie hoë waardes van b. Stralingsdruk bied slegs 'n versnelling as dit van agteruit kom nadat dit in die bewegende raam omvorm het (97). As straling afkomstig is van 'n eindige grootte r s, sal die versnelling op 'n afstand r altyd versadig b (r / r s), maak nie saak hoe hoog die helderheid van die bron is nie. Boonop, in 'n realistiese model vir 'n galaktiese kern, word 'n gedeelte van die helderheid op skale versprei of weer vrygestel.

1 st. Hierdie kwasi-isotrope vloed oefen 'n Compton-trekkrag uit op enige balk, en dit is veral ernstig vir e + -e - balke, wat die minste traagheid het in verhouding tot hul verstrooide deursnit.

Die interaksie van stralers met die materiaal by

1 stuks in AGN's is 'n interessante onderwerp wat eers onlangs ernstig bespreek is (86). Moontlik deponeer die balke in die algemeen hul energie in die emissie-lynstreek, en slegs in veral gunstige gevalle word die straalmateriaal voldoende gekollimeer om verder as 1 pc te dring.

7. Sommige kommentaar op fenomenologie

Die enigste direkte leidraad vir fisiese toestande in die sentrale streek (d.w.z. binne 'n radius van, byvoorbeeld, 100 rg) is die taamlike helderheid van die kontinuum: spektrale lyne kom verder uit. Die modelle wat ons bespreek het, kan termies of nie-termies uitstraal: inderdaad, een van die moeilikste dinge om te skat, is watter deel van die krag wat deur viskeuse wrywing versprei word, in 'n realistiese vloei-patroon direk in ultrarelatistiese deeltjies sal gaan (via skokke, magnetiese heraansluiting, ens.) .) eerder as om tussen al die deeltjies gedeel te word. Ongelukkig is waarnemings min hulp in die onderskeid tussen verskillende kontinuumstralingsmeganismes: 'n gladde spektrum kan ewe goed geproduseer word deur verskeie alternatiewe meganismes. Byvoorbeeld (99) is daar ten minste vier maniere om 'n spektrum met L () -1/2 te kry.

    Termiese prosesse kan 'n kragwet naboots as die ruimtelike eienskappe van die emitterende medium op 'n geskikte manier wissel (84). Hierdie spesifieke helling ontstaan ​​as ons bremsstrahlung van 'n sferiese verspreiding van gas met digtheid n r -3/2 (wat ooreenstem met vrye val) en T T viriale r -1 beskou.

Dit is waar dat teoretiese argumente sommige van hierdie emissieprosesse in sekere gevalle kan uitsluit: bremsstrahlung kan byvoorbeeld nooit 'n hoë helderheid (L L E) opwek sonder T synde so groot Comptonization vorm die spektrum weer (71).Hierdie voorbeelde van meganismes, waarvan een of al binne 'n enkele bron kan voorkom, beklemtoon nietemin die noodsaaklikheid van ander aanwysers (soos polarisasie of spektrale onderbrekings) om daar tussen hulle te onderskei.

Uiteraard is die waardes van M en van deurslaggewende belang by die bepaling van die eienskappe van 'n aanwasgat, ook die hoekmomentparameter (J / J max). Ons kom verder tot die gevolgtrekking, en ietwat minder triviaal, dat dit die waarde van = / is E wat die aard van die invloei bepaal. Die waarde van M self betree slegs eksplisiet (en met swak breuk kragte) wanneer herabsorpsie-effekte belangrik is. Dit beteken dat daar 'n werklike fisiese ooreenkoms is, nie bloot 'n growwe ooreenkoms nie, tussen aktiewe galaktiese kerne en die sterre-skaalverskynsels (X-straal-binaries, ens.) Wat in ons eie Melkweg waargeneem word.

Alhoewel dit miskien dwaas is om 'n volledig omvattende skema vir die verskillende soorte AGN's voor te stel, is daar verskillende voorstelle om spesifieke kategorieë voorwerpe, of spesifieke eienskappe in hul spektrums, met spesifieke meganismes in verband te bring.

Die meeste QSO's is radio-stil en is nie gewelddadig veranderlik nie en ook nie baie gepolariseerd nie. Die belangrikste bolometriese helderheid, in die amper-ultravioletlig, kan afkomstig wees van die fotosfeer van 'n stralingsondersteunde torus rondom 'n (10 7 - 108) M-gat. Blandford (24) het voorgestel dat die kenmerkende oppervlaktemperatuur bepaal word deur He-rekombinasie, wat die gemiddelde molekulêre gewig verander. 'N Isentropiese torus van die tipe wat in Afdeling 5.3 bespreek word, sal 'n baie hoë sentrale digtheid moet hê (en 'n ooreenstemmende lae waarde van om voldoende opties dik te wees om die straling in die vermeende fotosfeer te termiseer - inderdaad kan die sentrale druk en temperatuur daarvan moontlik wees). so hoog moet wees dat kernenergie wat vrygestel word deur waterstofverbranding (16) die akkresie-opgewekte krag oorheers (sien Figuur 4).

Al aanvaar u dat daar iets spesiaals aan 'n fotosferiese temperatuur T = 20 000 K is, hoef die konfigurasie nie soos 'n stabiele torus te lyk nie. 'N Meer voorlopige en minder kontroversiële vermoede sou eenvoudig wees dat tipiese QSO's voorwerpe is waar die sentrale gat versmoor word deur plasmawolke op afstande (10 2 - 10 3) rg, wat dig genoeg is om naby LTE te wees [maar wat nie noodwendig is nie kwasi-staties ondersteun deur 'n nr -3 digtheidsverdeling (vgl. Vergelyking 29) teen kleiner r]. So 'n hipotese is voldoende om die "UV-bult" in kwasarspektra te verklaar (78, 79). Die filamente wat die breë spektrumlyne uitstraal, sal buite hierdie fotosfeer lê. Realisties verwag 'n mens 'n addisionele nie-termiese komponent as gevolg van skokke en / of magnetiese fakkels (na analogie van O-ster-fotosfere, behalwe dat die ontsnappingssnelheid in AGN's, en waarskynlik ook die kenmerkende Alfv'en-spoed, baie hoër sou wees). Die X-strale kan aan hierdie komponent toegeskryf word, aangesien in so 'n model geen straling direk vanaf r r g sou ontsnap nie.

In radiostelsels is die direkte stralingsuitset van die kern gewoonlik

10 42 erg s -1, minder as die afgeleide uitset van die balke wat die uitgebreide radiokomponente aanvuur. Die energie wat deur die balke in Cygnus A gedra word, oorskry die sentrale helderheid met 'n faktor van

10. Hierdie voorwerpe moet dus die grootste deel van hul kraglewering in gerigte kinetiese energie kanaliseer. Boonop moet die massa wat betrokke is by die vervaardiging van die grootskaalse radiostruktuur groot wees - beslis & gt 10 7 M. Die termiese uitset van hierdie AGN's is dus 10 -3 L E, wat impliseer dat dit nie stralingsondersteunde tori kan behels nie, en ook nie stralingsdruk belangrik kan wees om die straalmateriaal te versnel nie. Sulke oorwegings dui daarop dat sterk radiobronne massiewe draaiende swart gate kan insluit waarop materie baie stadig toeneem (miskien 10 -3 M yr -1) om 'n ioon-ondersteunde torus te handhaaf, sodat die energie van die gate nou elektromagneties getap word en word omskep in gerigte relativistiese uitvloei (108).

Data oor OVV's (ook bekend as 'blazars') is deur Angel & amp Stockman (6 sien ook 87, 88) hersien. Vir die ekstreme lede van die klas, soos OJ 287 en AO 0235 + 164, lyk die saak vir strale dwingend. Die minder liggende voorwerpe kan ook gebalk word, maar alternatiewelik kan dit die ongestraalde emissie van sinchrotron vanaf r 10 r g behels. Meer bewyse oor die harde X-straalspektrum van sulke voorwerpe kan help om tussen hierdie opsies te besluit. As gammastrale uitgestraal word en (9.) vervul word, sal die resulterende 'valse fotosfeer' van elektron-positronpare die optiese fotone verstrooi en enige intrinsieke hoë polarisasie vernietig (58). 'N Mens sou dan geneig wees om relativistiese straling aan te roep, wat die intrinsieke brongroottes sou verhoog wat verenigbaar is met die waargenome veranderlikes en die helderheid in die bewegende raam sou verminder, dit sou beteken dat (9.) nie meer vervul is nie, en gammastrale kon ontsnap sonder om te wees in pare omskep.

Boldt & amp Leiter (30, 68) het 'n skema voorgestel waardeur die uitset in gammastrale relatief tot X-strale toeneem namate dit afneem. Voorwerpe met lae rooiverskuiwing word geag dat hulle laag is en gammastrale uitstraal, maar hul eweknieë word hoër aangedryf, en hulle lewer die meeste van die X-straalagtergrond sonder om proporsioneel tot die gammastraal-agtergrond by te dra.

Volgens White et al. (128), hang die kenmerkende X-straalspektrum van aktiewe kerne daarvan af of hul primêre helderheid in harde fotone 10 -2 L E is. Vir 'n brongrootte van

10 r g, dit bepaal of 'n paar fotosfeer geproduseer word al dan nie (9.). In bronne met 'n hoë L / r, waar 'n paar fotosfeer geproduseer word, is die opkomende gekomponeerde spektrum sagter. 'N Kleinskaalse analoog van hierdie verskynsel kan die galaktiese kompakte bron Cygnus X-1 wees, wat oorgange ondergaan tussen' hoë 'en' lae 'toestande, terwyl die spektrum sagter is vir eersgenoemde. Die feit dat baie AGN's veranderlike X-strale met 'n plat spektrum (energie-indeks 0,6 89, 131) uitstraal, dui daarop dat e + -e- produksie onvermydelik is, en dat die effekte van pare op dinamika (99) en stralingsoordrag (130) nodig is verdere aandag.

8. DEMOGRAFIE VAN AGNs

Selfs al is AGN's voorlopers op die weg na vorming van swart gate (vgl. Figuur 1) in plaas van strukture wat verband hou met reeds gevormde swart gate, lyk dit moeilik om die gevolgtrekking te ontsnap dat massiewe swart gate oorvloedig moet bestaan ​​as oorblyfsels van vorige aktiwiteite. hulle sou onopsigtelik wees, tensy hulle weer begin en 'n hernieude fase van aanwas-aangedrewe produksie genereer of die ontginning van latente draai-energie gekataliseer het.

Skattings van die massas en getalle "dooie" AGN's word verwoes deur onsekerheid oor hoe lank individuele aktiewe voorwerpe leef en die evolusionêre eienskappe (dws die z-afhanklikheid) van die AGN-bevolking. Wat laasgenoemde betref, sien byvoorbeeld (81, 114, 127) vir onlangse oorsigte van optiese data, en (95, 126) vir radiostudies. Dit is al lank bekend dat die evolusie sterk is, wat 'n faktor van tot 1000 in die digtheid van die sterkste bronne is. Die evolusie is differensiaal, omdat dit minder steil is vir alle soorte voorwerpe met 'n laer helderheid. Dit is nou haalbaar om hierdie stellings te verfyn, alhoewel dit nog voortydig is om uiters presies te wees oor die afhanklikheid van die rooi verskuiwing van die meerveranderlike funksie f (L rad, L opt, L X). En ons het nog ver weg van 'n baie astrofisiese begrip waarom die helderheidsfunksie op hierdie manier ontwikkel. Hoe dit ook al sy, in die tydperk z = 2 het die bevolking van sterk bronne afgeneem op 'n tydskaal t Ev 2 & # 215 10 9 h 100 jr dit is natuurlik 'n boonste perk vir die "halfleeftyd" van 'n bepaalde bron, aangesien daar kan baie generasies voorwerpe binne die periode t Ev.

Soltan (120) het 'n argument gelewer wat die onsekerheid in AGN-leeftyd omseil, maar tog nuttige beperkings oplewer vir die massas wat betrokke is by sulke verskynsels en die soorte sterrestelsels waarin hulle kan woon. Die totale energiebegroting vir AGN's word oorheers deur QSO's (waarvan die meeste 'radiostil' is). Dit dra by tot 'n geïntegreerde agtergrondligsterkte van

Hierdie skatting behels 'n onsekere bolometriese regstelling waarby die belangrikste gemete bydrae tot L () gewoonlik is

10 15 Hz (d.w.s. in die ultraviolet). Alhoewel sommige individuele kwasars meer krag kan afgee in (byvoorbeeld) die ver-ultraviolette, harde X-strale of gammastrale, weet ons genoeg van die isotropiese agtergrond in hierdie bande om seker te wees dat sodanige emissie nie 'n groot bolometriese regstelling vir die tipiese kwasar. Die hoofbydrae tot (35.) kom van kwasars met 19 & lt B & lt 21 (wat ooreenstem met bolometriese helderheid van 10 45 - 10 46 h 100 -2 erg s -1 as hulle tipies op z 2 is), die tellings raak flouer af groothede, so (35.) is waarskynlik nie 'n ernstige onderskatting nie. Die energie-uitset van radiostelsels en ander manifestasies van aktiewe kerne is baie kleiner as die van opties geselekteerde kwasars, wat ons dus waarskynlik regverdig om te gebruik (35.) in die bespreking wat volg.

Die individuele oorblyfselmassas kan geskat word as

waar is die algehele doeltreffendheid waarmee rusmassa omgeskakel word in elektromagnetiese straling gedurende 'n tipiese kwasar se aktiewe leeftyd t Q (gedefinieer as die tyd waarvoor die grootte M & lt - 24 is). As kwasars geassosieer word met alle "helder" sterrestelsels (M & lt - 21.3) waarvan die ruimtedigtheid bekend is, sou die gemiddelde gatmassa wees

2 & # 215 10 6 uur 100 -3 -1 M. As slegs 'n klein fraksie sterrestelsels ooit aktiewe kerne gehuisves het, sou die massas (en lewensduur) van elkeen ooreenstemmend vergroot word.

Bogenoemde bespreking is belangrik as 'n mens kernaktiwiteit met galaktiese morfologie wil in verband bring. Dit is egter ook relevant as 'n onderskeid tussen verskillende modelle (99). As individuele kwasars so lank duur as wat verenigbaar is met die kosmologiese evolusie van die kwasarpopulasie [d.w.s. t Q = t Ev in (36.)], hul oorblywende massas moet so groot wees as

10 9 h 100 -3 (/ 0.1) M (die huidige ruimtedigtheid van die oorblyfsels is ongeveer die van radiobronne met P 178 & gt 10 23 h 100 -2 W Hz -1 sr -1). Maar die helderheid van 'n "tipiese" kwasar (M - 25,5 vir h 100 = & # 189) stem ooreen met die Eddington-limiet vir 'n massa van "slegs"

10 8 M, dus as kwasars lyk soos stralingsondersteunde tori, moet hulle die lewensduur hê dat (t Q / t Ev) & lt & lt 1, en individuele kwasars moet "afgeskakel" word deur iets intern aan die spesifieke stelsel, eerder as om beïnvloed te word deur enige verandering in die algehele kosmiese omgewing (wat slegs op tydskale kan plaasvind)

As gevolg van ruimtebeperkings, bespiegel ek nie hier oor hoe verskillende vorme van AGN's met mekaar verband hou nie. 'N Ander omstrede kwessie is die rol van straal (25, 28, 32, 113), wat bepleit word om kompakte radiobronne (en miskien ook ekstreme optiese uitbarstings in OVV's) te verklaar. Daar is egter geen rede om dit op die radio-stil kwasar te beroep nie, en dit kan in elk geval nie die beraming van (35.) beïnvloed nie. Dit is voldoende om te sê, soos beklemtoon deur Phinney (99), dat voorlopige "demografiese" studies die volgende impliseer:

    As sterk radiobronne ioonondersteunde tori om gate met 'n massa van 10 9 M betrek, kan dit die "heraktiveerde" oorblyfsels van langlewende kwasars (met t Q = t Ev) wees.

4 & # 215 10 7 uur (/0.1) jr (vgl. Vergelyking 4). Al is hul doeltreffendheid hoog, moet dit van korte duur wees in vergelyking met t Ev. Die ruimtedigtheid van die oorblyfsels mag nie meer as 10 -3 h 100 2 (/0.1) -1 Mpc -3 wees nie, tensy hul helderheid baie "super-Eddington" is.

9. 'N PAAR SLOTOPMERKINGS

In die voorafgaande gedeeltes is fisiese prosesse en enkele geïdealiseerde modelle bespreek wat relevant is vir die algemene verskynsel van aktiewe galaktiese kerne. Dit is egter neerdrukkend duidelik hoe skraal die skakels tussen hierdie modelle en die werklike waarnemings is. Deels is dit omdat die onderwerp net begin het, maar dit is ook deels omdat die waarnemings slegs baie indirek verband hou met die primêre energiebron - hulle kan ons eerder vertel van sekondêre herverwerking wat op veel groter skale plaasgevind het.

Oproepe en hoop vir die toekoms kan in drie kategorieë saamgevat word:

1. Op suiwer teoretiese vlak moet selfs die eenvoudige 'speelgoed'-modelle wat hier bespreek word, verder ondersoek word - dit behels effekte in die Kerr-meetkunde, kollektiewe prosesse en stralingsoordrag in paar-gedomineerde plasma, en versnelling van hoë gamma-deeltjies. tog goed ondersoek of verstaan. Ons moet die stabiliteit van die verskillende asimmetriese konfigurasies duideliker maak: dit moet die verleentheid wat ons nou het om die hoekmomentum en die entalpieverdeling in tori te spesifiseer, verklein. Grootskaalse rekenaarsimulasies kan hier van kardinale belang wees.

Rekenaarsimulasies moet ons ook in staat stel om die aanname van stationariteit (59), wat geïmpliseer is in die meeste werk oor aanwasstrome, te verslap. Dit kan meer realisties wees om te voorsien dat die voedingsproses en die daaropvolgende viske herverdeling van hoekmomentum en dreinering in die gat sporadies is. Daar is immers waarnemingsbewyse vir wisselvalligheid op alle skale. Driedimensionele gas-dinamiese kodes kan ook kontroleer of die Lense-Thirring-effek die vloei inderdaad ooreenstem met die manier waarop eenvoudige argumente dit voorstel. 'N Verdere waardevolle berekeningsontwikkeling is die koms van MHD-kodes wat elektromagnetiese prosesse rondom swart gate kan behandel, sowel as die begin (en moontlike magnetiese opsluiting) van relativistiese strale.

Gedetailleerde berekeninge sal ook die moeite werd wees op ander klasse relativistiese stelsels wat relevant is vir die evolusiespore in Figuur 1 (20). In die besonder moet supermassiewe sterre met realistiese differensiaalrotasie ondersoek word. Vir 'n geskikte hoekmomentverdeling kan dit 'n hoë gravitasiebindingsenergie verkry [vgl. die massiewe skywe (15, 75) wat analities behandel is]. Herverdeling van hoekmomentum binne sulke voorwerpe sal waarskynlik veroorsaak dat hul binneste streke ineenstort, wat 'n massiewe torus rondom die resulterende swart gat laat. As dit te massief is, is dit onderhewig aan gravitasie-onstabiliteit en kan dit fragmenteer. Andersins sou dit op 'n Kelvin of viskose tydskaal ontwikkel (wat ook al korter was). Sulke modelle herinner ons ook daaraan dat evolusie nie tot die stadige tydskale van orde t E hoef te beperk nie (Vergelyking 4), maar dat skaars "hipernova's" kan voorkom.

2. Die "perifere fuzz" by r & gt & gt r g in die emissie-lynstreek en die radiostrukture behels fisika wat minder ekstreem en meer bekend is as dié in die sentrale relativistiese domein. Dit is egter hier waar 'n mens miskien meer pessimisties is oor teoretiese vordering. Dit is omdat ons in die sentrale streek 'n relatiewe "skoon" probleem het, alhoewel die fisika eksoties kan wees: asimmetriese vloei in 'n berekenbare gravitasieveld. Aan die ander kant, in grootskaalse bronne, is die omgewingseffekte duidelik van kardinale belang: die vordering sal stadig wees, om dieselfde redes dat die weervoorspelling moeilik is.

Die onderwerp het op 'n baie kompartementele manier verloop: die sentrale enjin, die uitstootlyngebied, die radiostrale, ensovoorts, is ietwat los van mekaar geskoei. Dit is tot 'n sekere mate onvermydelik - die betrokke skale kan immers met baie magte van tien verskil. Namate data oor bronmorfologie vermeerder, lyk dit nie meer voortydig om meer omvattende modelle te ontwikkel of om die verband tussen AGN's en hul ouer sterrestelsels te verstaan ​​nie: is die sentrale massas verskillend as ons spirale en elliptiese vergelyk? Is die brandstof anders? Watter ander omgewingsinvloede bepaal die soort AGN wat waargeneem word? En bied kompakte voorwerpe van sterre in ons eie Galaxy baie leidrade vir die meganismes van AGN's?

3. Dit is miskien heilsaam (veral vir relativiste) om daarvan bewus te wees dat Einstein se teorie slegs empiries bekragtig word in die swakveldperk. 'N Ekstra motief vir die bestudering van die sentrale streek is dus om 'n diagnose te soek (deur ons modelle vir galaktiese kerne te verfyn) wat die algemene relatiwiteit van sterkveld kan toets en kyk of die ruimtetyd rondom 'n roterende swart gat wel beskryf word deur die Kerr-maatstaf. .

Ginzburg (53) het onlangs opgemerk hoe verbasend stadig die meeste wetenskappe ontwikkel. Gekonsentreerde aktiwiteit oor 'n kort tydsbasis kan die illusie gee dat vordering vinnig is, maar die vooruitgang van die wetenskap - veral waar die data yl is - vertoon 'n stadig stygende neiging, met 'n groot amplitude "saagtand" -fluktasies wat daarop neergelê word soos die modes kom en gaan. Daar is vooruitgang gemaak in die rigting van 'n konsensus, deurdat sommige vreemde idees wat 'n dekade gelede ernstig bespreek kan word, gewoonlik weggegooi is. Maar as ons die huidige idees vergelyk met die mees insiggewende voorstelle wat gevorder is toe kwasars 20 jaar gelede vir die eerste keer ontdek is (sulke voorstelle word natuurlik gekies met die oog op nabetragting), lyk die vordering inderdaad maar min. Dit is veral leersaam om Zeldovich & amp Novikov (1964) se referaat getiteld "The Mass of Quasi-Stellar Objects" (133) te lees. Op grond van vroeë gegewens op 3C 273 het hulle in hierdie artikel die volgende vermoed: (a) Stralingsdruk balanseer miskien swaartekrag, dus is die sentrale massa

10 8 M. (b) Vir 'n waarskynlike doeltreffendheid van 10% sal die aanwaskoers 3 M yr -1 wees. (c) Die bestraling kom van 'n effektiewe 'fotosfeer' in 'n radius

2 & # 215 10 15 cm (d.w.z. & gt & gt r g), waarbinne die ondeursigtigheid van die lyn straling tot 'n wind sal laat beweeg. (d) Die aanwas kan selfregulerend wees, met 'n kenmerkende tydskaal van

3 jr. Hierdie voorstelle stem ooreen met die idees wat vandag nog steeds gewild bly, en ons kan nog nie baie meer gegrond op uitsprake kom wat meer spesifiek is nie.


Persoonlike lewe

Familie lewe

Penrose is getroud met Vanessa Thomas, direkteur van akademiese ontwikkeling aan die Cokethorpe-skool en voormalige hoof van wiskunde aan die Abingdon-skool, [51] [52] met wie hy een seun het. [51] Hy het drie seuns uit 'n vorige huwelik met die Amerikaner Joan Isabel Penrose (gebore Wedge), met wie hy in 1959 getroud is. [53] [54]

Godsdienstige sienings

Tydens 'n onderhoud met BBC Radio 4 op 25 September 2010 het Penrose gesê: "Ek is self nie 'n gelowige nie. Ek glo nie in gevestigde godsdienste van enige aard nie." [55] Hy beskou homself as 'n agnostikus. [56] In die 1991-film 'N Kort geskiedenis van die tyd, het hy ook gesê, "Ek dink ek sou sê dat die heelal 'n doel het, dit is nie op die een of ander manier net toevallig nie ... sommige mense, dink ek, is van mening dat die heelal net daar is en dat dit saamloop - dit is soos dit is net 'n soort rekenaar, en ons kom op een of ander manier per ongeluk in hierdie ding. Maar ek dink nie dit is 'n baie vrugbare of nuttige manier om na die heelal te kyk nie, ek dink daar is iets baie dieper aan. " [57]


Swartgatskoppe

Die groot afstande bokant die galaktiese vlak wat deur sommige binaries behaal word, is die gevolg van die skoppe van die swart gat.Die snelheidsverspreiding van die skoppe van die swart gaatjies lyk soos dié van die neutronster-skopsnelhede. 'N Mens sou kon verwag dat dit die momenta sou wees wat dieselfde was met swart gate wat laer snelheid as neutronsterre ontvang as gevolg van hul hoër massa, maar dit blyk nie die geval te wees nie, [8] wat te wyte is aan die val- agterkant van asimmetries verdrewe materie wat die momentum van die gevolglike swart gat verhoog. [9]


Bespreking: Swartgat / Argief 15

Sien die afdeling "Planck ster" in gesprekargief. Ek het hierheen gekom via die aanstuur 4 maande na die praatjie, en was ook verward dat die herlei onderwerp nie in die artikel verskyn nie. Die voorgestelde taal is in die besprekingsafdeling geskryf, maar nie bygevoeg nie. Ek het dit dus effens verander (nie inhoudelik nie, net retoriek) en vasgesteek. Iemand met meer kennis is welkom om verder by te voeg / te integreer. "alyosha" (kontak) 18:36, 23 Junie 2014 (UTC)

Die koerant het net ses aanhalings, maar ek erken dat dit in die media dekking kry: [1] [2]. As dit my toekom, sou ek gewag het om meer in die portuurbeoordeelde literatuur te bespreek, maar ek voel nie een of ander manier sterk nie. Rolf H Nelson (kontak) 03:56, 9 Julie 2014 (UTC) Ek dink dit hoort, gebaseer op net een aanhaling en een mediamelding, en aanvaar dat dit 'n positiewe aanhaling is, per WP: NotPaper. --SmokeyJoe (kontak) 04:23, 9 Julie 2014 (UTC) Let op dat ek hierdie toevoeging 'n rukkie teruggedraai het. Vergelyk met 'n klomp goed wat ons nie in hierdie artikel kan bespreek nie, dit is 'n ongelooflike onduidelike idee. As dit hoegenaamd genoem moet word, is die afdeling "alternatiewe" die plek (nie die afdeling "fisiese eienskappe" onder (teoreties) gevestigde (dws teenwoordig in die meeste handboekopgawes), maar soos dit tans staan, is die "alternatiewe") In hierdie afdeling word die aandag beperk tot idees wat opvallend genoeg is om 'n eie artikel te hê. Ek is bevrees dat al die alternatiewe idees wat ooit in 'n papier-en-'n-half voorgestel is, veel meer as 'n enkele onderafdeling sou invul. Dit kan 'n goeie idee wees om 'n nuwe artikel te begin Swartgat-alternatiewe wat 'n oorsig van hierdie oorvloed idees gee. Dit sou ook 'n baie beter teiken wees om Planck-ster na te herlei. TR 08:57, 9 Julie 2014 (UTC) Eintlik bestaan ​​so 'n artikel reeds: Eksotiese ster. Ek het planck-ster daarheen herlei.TR 09:01, 9 Julie 2014 (UTC)

Daar is geen kontroversie dat 'n swart gat (wanneer die term presies in 'n tegniese sin gebruik word) die gebied van die ruimte (of, meer korrek, ruimte-tyd) is wat deur die gebeurtenishorison begrens word nie. Die feit dat die geleentheidshorison 'rondom' die swart gat is, is net slordig en sal lesers ongetwyfeld verwar. Daar moet ook duidelikheid wees tussen die swart gat en (moontlik) die enkelheid in die middel daarvan. Ons weet NIE of daar sulke super (digte) toestande van massa / energie is nie, of sulke dinge (enkelvoudighede) moontlik is. Die term "swart gat" word beide deur lek en deur wetenskaplike sprekers gebruik om beide die volume binne die gebeurtenishorison of die (teoretiese) voorwerp in die middel te beteken. IMHO, die lede benodig 'n volledige herskrywing. 'Rondom 'n swart gat is daar 'n wiskundig gedefinieerde oppervlak.' Waarom op aarde is dit 'n goeie verklaring van die GRENS? Daar is niks (ten minste nie noodwendig) 'wiskundig' daaraan nie, behalwe dat die grens 'in die ruimte' bestaan ​​sonder enige diskontinuïteit. Waarom nie: "Die gebeurtenishorison is die bolvormige (of ellipsoïde) grens rondom die swart gat, dit is 'n wiskundig gedefinieerde oppervlak."
'Die gat word' swart 'genoem omdat dit absorbeer.' REGTIG. Dit is 'n "gat" ?? VULLIS! Ons weet almal die oorsprong van die belaglike term "swart gat". Dit word 'swart gat' genoem (nie 'swart' gat nie) omdat 1) geen lig (met enige golflengte) daardeur kan uitgestraal word nie en 2) omdat enigiets wat 'deur' gaan, buite kontak met die res van die heelal val.
". al die lig wat die horison tref en niks weerkaats nie, net soos 'n perfekte swart liggaam in termodinamika." (dieselfde sin). Lig, sowel as ENIGE iets anders, "HIT" nie die horison nie! Dit wil sê niks het nog nie. Lig (en al die ander), vanuit die perspektief van 'n waarnemer van buite, "versamel" BY die horison, word meer rooi verskuif (of blykbaar stadiger) totdat die beweging by die horison STOP. (Terwyl die res van die heelal vanuit die perspektief van 'n waarnemer in die rigting van die singulariteit beweeg (met die veronderstelling dat getykragte oorleefbaar is), versnel dit (en blou skuif), maar niks waarneembaar 'gebeur' as hy / sy deur die horison beweeg nie , dit is 'n "nie-gebeurtenis". Dit is twee geldige beskrywings, die POV van 'n waarnemer buite, of van die reiswaarnemer. Daar is ook twee ongeldige beskrywings: uit die "POV" van die lig (lig ervaar geen tyd ooit nie. Daarom is daar geen POV.) Of van die POV van 'n waarnemer "binne" die horison van die gebeurtenis nie. Dit is duidelik dat ligte "treffende" die horison NIE "net soos" 'n perfekte swart liggaam in termodinamika is nie! Ek neem aan "ideaal", nie "perfek" word bedoel nie, maar wat "in termodinamika" beteken, is iemand se raaiskoot (ek neem aan dit beteken die wiskundige behandeling van die termodinamika van swartliggaamstraling.)
"Kwantumveldteorie. Voorspel dat horisonne van gebeure bestraling uitstraal soos 'n swart liggaam." Hier gaan ons weer! Hoe is dit nuttig vir die 99% lesers wat geen idee het wat "soos 'n swart liggaam" beteken nie? Is ek die enigste een wat dink dat die bewering dat daar geen lig aan die horison ontsnap nie en die bewering dat die horison bestraling uitstraal, weersprekings is? Is dit nie waar dat QFT die emissie van BO (die wiskundige oppervlak van die) horison voorspel nie? (Toegegee, nie baie ver hierbo nie.) Waarom word dit nie beskryf as die verdamping van die swart gat nie? My begrip van die feite is: 1. Daar word geglo dat swart gate bestaan ​​op baie indirekte bewyse, maar is nog nooit direk waargeneem nie (kan nooit) nie. Ons verstaan ​​nie die fisika binne-in swart gate nie. 2. Swartgate kan (teoreties) in alle groottes voorkom, maar hulle straal hul massa weg teen 'n tempo omgekeerd eweredig aan hul radius. Daarom is die leeftyd van klein swart gaatjies kort; daar bestaan ​​nie lank nie, terwyl groter, sterre of groter grootte, miljarde jare het. 3. Die vorm van die gebeurtenishorison is bolvormig in die ideale geval van een sonder draai. Ons glo dat swart gate 'n aansienlike draai sal hê, en daarom sal hul horisonne van die gebeure ellipsoïed verwring word. 4. Swart gate het geen hare nie. 5. Daar word geglo dat alle swart gate omring word deur aanwasskyfies: materie, vasgevang in die swaartekrag van die b.h., wat daarin spiraal. Botsings tussen voorwerpe op die aanwasskyf verhit die skyf tot ekstreme temperature. Baie lig word deur hierdie skywe uitgestraal, sodat die idee dat swart gate "in die donker" bestaan, nie korrek is nie. 6. Daar word geglo dat feitlik alle sterrestelsels 'n sentrale swart gat het. Abitslow (kontak) 15:30, 10 Julie 2014 (UTC)

  • Ek stem saam met baie van die sentiment van Abitslow. "Die term" swart gat "word beide deur lek en deur wetenskaplike sprekers gebruik om beide die volume binne die gebeurtenishorison of die (teoretiese) voorwerp in die middelpunt te beteken", verstaan ​​ek, en die lees van die lede het nie gehelp nie . --SmokeyJoe (kontak) 05:01, 14 Julie 2014 (UTC)

Enkele opmerkings oor die OP se kommentaar:

  • Oor die frasering van "wiskundige oppervlak". Ek glo egter dat die frasering probeer beklemtoon het dat die gebeurtenishorison nie 'n fisiese oppervlak is nie. Die aanwesigheid van 'n gebeurtenishorison is die gevolg van die globale eienskappe van 'n ruimtetyd, en kan nie (in streng sin) afgelei word deur slegs plaaslike waarnemings nie. Ek het dit 'n bietjie meer eksplisiet herformuleer.
  • Oor "die horison slaan". Of 'n voorwerp die horison kan bereik of nie, hang af van u idee van 'nou'. Om te sê dat voorwerpe van buite nooit die swart gat raak nie, impliseer dat 'nou' die grens is van die oorsaaklike verlede van die waarnemer. Dit impliseer ook dat die CMB wat tans waargeneem word, 'nou' vrygestel is (wat 'n redelik nie-standaard idee van nou is). Dit is om tydsversnellings te produseer waarin voorwerpe die horison in 'eindige tyd' tref. (Dit bly waar dat 'n buite-waarnemer nooit sien dat die voorwerp die horison tref nie, maar dit is omdat die lig oneindig baie tyd sal neem om die waarnemer te bereik).
  • "Is ek die enigste een wat dink dat die bewering dat daar geen lig aan die horison ontsnap nie en die bewering dat die horison straling uitstraal, CONTRADIKSIES is? Is dit nie waar dat QFT die emissie van BO (die wiskundige oppervlak van die) horison voorspel nie? ( Toegegee, nie baie ver bo nie.) "

Die huidige eerste reël gebruik die ongemaklike frasering "word gedefinieer as". Dit is myns insiens heeltemal oorbodig (en in stryd met normale stylkonvensies op Wikipedia). Wanneer 'n artikel begin met 'n sin van die vorm "An A is 'n B met eienskap C. 'Dit word duidelik geïmpliseer dat dit 'n (skets van 'n) definisie is. Dit is nie nodig om dit verder te beklemtoon nie.

Boonop dui hierdie frasering verkeerdelik daarop dat dit die presiese definisie van swart gat is. (Eerder as om 'n parafrasering van tegniese taal te vermy.) TR 09:53, 14 Julie 2014 (UTC)

Normaalweg dink jy aan die sterre en die supermassiewe, maar daar is meer swart as wat jy dink. Om beter te vind of om na verskillende groottes te kyk, het ek hierdie voorstel gemaak: [3]. Dit het nie gehou nie. Miskien hierdie een:

Oorsig tabelle

U kan dit dus in die inhoudsvak sien. Beste op die eerste posisie voor die geskiedenis of ten minste onderaan? --Palitzsch250 (kontak) 17:01, 24 September 2014 (UTC)

Kyk na die onderkant van die artikel, waar hierdie navboksies reeds ingesluit is. Sien WP: NAVBOX. Paradoctor (kontak) 19:02, 24 September 2014 (UTC) Let wel: daar is al 'n tabel met swartgatgroottes in die afdeling "fisiese eienskappe". TR 11:02, 25 September 2014 (UTC) Dankie, maar ek het albei gesien . U kan dit dus in die inhoudsvak sien. ″ --Palitzsch250 (kontak) 13:46, 25 September 2014 (UTC) Weet u dat ons nie die inhoud van die vak "Inhoud" kan verander nie? Paradoctor (kontak) 16:37, 25 September 2014 (UTC)

3de paragraaf, 2de sin: "Nadat 'n swart gat gevorm het [komma ontbreek], kan dit voortgaan om te groei deur massa uit sy omgewing op te neem." 149.172.54.252 23:20, 2014 18 Oktober

Klaar Dankie, Paradoctor (kontak) 01:52, 19 Oktober 2014 (UTC)

Baie nuus oor die ontdekking van swart gate.

Opskrif-1: 'N Swart gat in die Melkweg-sentrum kan dalk geheimsinnige neutrino's uitstraal, sê NASA

AANHALING: "Die massiewe swart gat in die hart van ons melkagtige sterrestelsel kan spesiale deeltjies uitsny wat neutrino's genoem word, het NASA-satelliete onthul. As dit geverifieer word, is dit die eerste keer dat neutrino's opgespoor word na die donkerste gebiede van ruimtetyd. Die subatomiese aktiwiteit is die eerste keer opgespoor deur drie NASA-satelliete wat in x-straallig waarneem: die Chandra X-ray Observatory, die Swift gammastraalmissie en die Nuclear Spectroscopic Telescope Array (NuSTAR), [het NASA in 'n persaankondiging gesê]. " - AstroU (kontak) 02:28, 17 November 2014 (UTC) - PS: FYI vir toekomstige redigering.

Opskrif-2: NASA X-straalteleskope kan 'n neutrino-fabriek vind

AANHALING: "Die reusagtige swart gat in die middel van die Melkweg produseer dalk geheimsinnige deeltjies genaamd neutrino's. As dit bevestig word, is dit die eerste keer dat wetenskaplikes neutrino's na 'n swart gat terugspoor. Die bewyse hiervoor kom van drie NASA's satelliete wat in X-straallig waarneem: die Chandra X-straal-sterrewag, die Swift gammastraalmissie en die Nuclear Spectroscopic Telescope Array (NuSTAR). " - AstroU (kontak) 02:31, 17 November 2014 (UTC) - PS: FYI vir verdere toekomstige redigering.

  1. Hierdie een artikel, wat verder moet bevestig voordat die voorgestelde hipotese hier moet vervat word. (dws WP: GESPROK.
  2. Die neutrino's word hoogstens opgespoor na die omgewing van Sgr A *. (Gegee hoekoplossing van IceCubes).
  3. Aangesien die tydelike toeval met X-straal-fakkels is, is die werklike bron van neutrino's waarskynlik die aanwasskyf, nie die swart gat self nie. (ietwat van 'n duh).
  4. Meer natuurlike plekke om 'n verwysing hierna in te sluit, is Sgr A *, akkresieskyf of supermassiewe swart gat. TR 14:03, 17 November 2014 (UTC)

Opskrif-3: NASA vind 'monster' swart gat in 'n klein sterrestelsel

AANHALING: "Maar wat sterrekundiges regtig verbaas het, is die supermassiewe swart gat wat hulle in M60-UCD1 gevind het. Die swart gat skuil in die kleinste sterrestelsel en is vyf keer die massa van die een in die middel van ons Melkwegstelsel. Dit het 'n massa gelykstaande aan 21 miljoen sons, en is 15 persent van die klein sterrestelsel se totale massa - maar minder as 0,01 persent van die melkweg se totale massa. ' - AstroU (kontak) 02:35, 17 November 2014 (UTC) - PS: FYI vir addisionele toekomstige redigering.

Weereens meer natuurlike inhoud vir supermassiewe swart gat (wat 'n oorsig opsporingskandidate insluit) .TR 14:05, 17 November 2014 (UTC)

Hierdie artikel moet uitgebrei word om te beklemtoon dat daar 'n wyer verskeidenheid aspekte betrokke is by die beskrywing van watter eienskappe swart gate stel - omdat die definisie van swart gat in die sterrekunde verskil van definisies en voorgestelde eienskappe van swart gate vir wiskunde, metafisika, wetenskapfiksie (en pseudowetenskap in die algemeen) en sielkunde, byvoorbeeld. - Vorige ongetekende opmerking bygevoeg deur 109.93.211.157 (kontak • bydraes) 21:18, 10 Julie 2013 (UTC)

Klaar? - AstroU (kontak) 02:22, 17 November 2014 (UTC) Nee, want 1) Ek kan die opmerking nie grammatikaal verstaan ​​nie. 2) Die gedeelte wat ek kan ontleed, is onwaar. (Swart gate in sterrekunde en wiskunde het presies dieselfde eienskappe (vir sover ons in elk geval weet.) TR 14:09, 17 November 2014 (UTC)

'N Redakteur by Wikipedia: Village pump (idea lab) / Archive 16 # Die maak van Wikipedia meer toeganklik, stel voor om inleidingsartikels te skep, wat ons natuurlik reeds het, maar hierdie redakteur noem hierdie artikel spesifiek as een wat een kan gebruik. Oiyarbepsy (kontak) 15:43, 9 Desember 2014 (UTC)

Gaan maak 'n swartgat-artikel op die Simple English Wikipedia. Weegeerunner (kontak) 19:49, 11 Desember 2014 (UTC) Dit is nie dieselfde nie. Inleiding tot spesiale relatiwiteit is hier op die Engelse standaardwiki. Dit gaan oor minder tegniese inligting en wiskunde om meer toeganklik te wees vir diegene wat nie fisika verstaan ​​nie. Oiyarbepsy (kontak) 20:51, 11 Desember 2014 (UTC) Eenvoudige Engelse Wikipedia is vir mense wat sukkel met Engels, nie vir mense wat sukkel met gevorderde fisika nie. Ek hou eintlik van die oorspronklike voorstel om meer inleidingsartikels op Wikipedia te hê. Die enigste probleem is nou om iemand te vind wat een sal skryf. B zw ee bl (kontak • bydraes) 02:16, 12 Desember 2014 (UTC)

Hoe lank neem dit 'n tipiese swart gat om te verdwyn? Dit lyk asof dit interessante inligting sou wees, maar dit staan ​​nie in die artikel nie. Abyssal (kontak) 14:09, 2 Februarie 2015 (UTC)

Dit is daar, maar dit is nie 'n eenvoudige antwoord nie. Die meeste swart gate in ons heelal benodig tien tot die 50ste jaar of iets, want hulle suig steeds meer massa in as wat hulle uithaal. Oiyarbepsy (kontak) 15:23, 2 Februarie 2015 (UTC) Lol, Hawking uit Tetra quark (kontak) 15:33, 2 Februarie 2015 (UTC)

'N Groot kans vir sterrekundiges om die vorming van sterrestelsels te verstaan ​​en die sterkte en snelheid van hierdie winde te meet en onopgeloste vrae te beantwoord. Soos ons weet, kan kwasarwinde bydra tot massaverlies in 'n sterrestelsel. Raadpleeg hierdie webwerf vir meer inligting:

Onder hierdie onderwerp moet hulle uitbrei oor die feit dat High Mass Stars op homself kan ineenstort, omdat hulle net sê dat "sterre" op sy eie swaartekrag ineenstort, maar sterre met lae massa sal nie 'n swart gat kan maak nie. Ashishg96 (kontak) 18:43, 9 Februarie 2015 (UTC) MansourJE (kontak) 07:56, 21 Februarie 2015 (UTC)

sonkolle is swart, lig kan nie ontsnap nie, is swart gate massiewe sterre of voorwerpe met swaartekrag so sterk dat geen lig gesien kan word nie. - Vorige ongetekende opmerking bygevoeg deur 86.187.140.145 (kontak) 15:12, 23 Februarie 2015 (UTC)

Sonvlekke is nie swart nie en beslis nie swart gate nie. Die beste is om nie swart gate as sterre of enige ander bekende voorwerp te beskou nie. Dit is digte versamelings van sterk saamgeperste materiaal wat van enige bron kan kom. Plaas enige saak in 'n klein genoeg ruimte, dan het u een geskep. Cutelyaware (kontak) 12:18, 28 Februarie 2015 (UTC)

Hierdie wysigingsversoek na Swartgat is beantwoord. Stel die parameter beantwoord = of | ans = op geen om u versoek weer te aktiveer.

Hierdie bladsy is gevandaliseer. Dit begin met: ''n Swart gat is 'n groot fani wat die heelal van die ruimtetyd opbou en vernietig.' Dit moet teruggekeer word na die vorige weergawe, ''n Swart gat is 'n wiskundig gedefinieerde streek van die ruimtetyd' Ardujustin (bespreking) 08: 51, 12 Maart 2015 (UTC)

Klaar - deur 'n ander - dankie dat u daarop gewys het - Arjayay (kontak) 09:19, 12 Maart 2015 (UTC)

Hierdie wysigingsversoek na Swartgat is beantwoord. Stel die parameter | beantwoord = of | ans = op geen om u versoek weer te aktiveer.

Ek hou daarvan om 'n skakel na die inbedding van die Schwarzschild-oplossing in te voeg.

Schwarzschild, Karl. "Über das gravitationsfeld eines massenpunktes nach der einsteinschen theorie." Sitzungsberichte der Königlich Preußischen Akademie der Wissenschaften (Berlyn), 1916, Seite 189-196 1 (1916): 189-196. MoocSummers (kontak) 22:59, 21 Maart 2015 (UTC)

Nie klaar nie: dit is nie duidelik watter veranderinge u wil aanbring nie. Noem asseblief die spesifieke veranderinge in 'n "verander X na Y" -formaat. --Ek is k6ka Praat met my! Kyk wat ek gedoen het 22 Maart 2015, 02:01 (UTC)

Hierdie wysigingsversoek na Swartgat is beantwoord. Stel die parameter beantwoord = of | ans = op geen om u versoek weer te aktiveer.

In die vierde paragraaf staan ​​daar "met elektromagnetiese straling soos lig.", Moet 'lig' verander word na 'sigbare lig'. --DeltaStrangeCharm (kontak) 22:30, 5 April 2015 (UTC)

Klaar Kharkiv07 Gesprek 22:40, 5 April 2015 (UTC)

Vir die outeurs is daar 4 artikels wat van belang kan wees rakende die groei van swart gate. http://www.nature.com/news/3d-simulations-of-colliding-black-holes-hailed-as-most-realistic-yet-1.17360 (bygevoeg in die video-afdeling)

http://journals.aps.org/prd/abstract/10.1103/PhysRevD.90.104030 Akkresie-skywe rondom binêre swart gate met ongelyke massa: Algemene relativistiese MHD-simulasies van na-ontkoppeling en samesmelting

http://iopscience.iop.org/2041-8205/803/2/L16/ 'N PERIODIEK VERSKEIDENDE LIGTIGE KWASAAR by z = 2 VANAF DIE PAN-STARRS1 MEDIUM DIEP OPNAME:' N KANDIDAAT SUPERMASSIEWE SWARTGOL BIN BRE IN DIE GRAVITASIEELE GOLFDRYF REGIME

http://www.nature.com/nature/journal/v518/n7537/pdf/nature14143.pdf 'n Moontlike nabye supermassiewe swartgat-binêre in 'n kwasar met optiese periodisiteit Jcardazzi (kontak) 00:26, 21 April 2015 (UTC ) jcardazzi

het ek al vantevore geluister of 'n swart gat bestudeer dat die oorsaak van die oorsprong daarvan 'n groot knal is oor die heelal, is dit waar? dit weet dat miljoene jare gelede 'n groot slag oor die heelal plaasgevind het, en daarna is die massa-bal in vrede vergruis en is dit dan waar, nadat alle stukke in die heelal verdeel is? - Vorige ongetekende opmerking bygevoeg deur 125.19.97.82 (kontak) 04:09, 30 Mei 2015 (UTC)

Plasing verwyder - gebruiker wat sy eie webwerf bevorder Theblackstack (kontak) 03:13, 17 Julie 2015 (UTC)

Hierdie wysigingsversoek na Swartgat is beantwoord. Stel die parameter | beantwoord = of | ans = op geen om u versoek weer te aktiveer.

Verander asseblief die eerste reël van die artikel uit "soos lig - kan daarin ontsnap." na "soos lig - kan nie daarin ontsnap nie." Ek dink ons ​​is duidelik uit die definisie van swart gat. 2601: 600: 8200: 4160: D15E: 5815: 22DB: 7F36 (kontak) 22:49, 17 Oktober 2015 (UTC)

Nie klaar nie Welkom by Wikipedia. U kwotasie ontbreek in 'n konteks:niks—Inhoudende deeltjies en elektromagnetiese straling soos lig — kan daarin ontsnap. ”Ek het die betrokke gedeelte met vetdruk aangedui. Paradoctor (kontak) 23:13, 17 Oktober 2015 (UTC)

Die diagram met die opskrif "'n Eenvoudige illustrasie van 'n nie-draaiende swart gat" het die verkeerde formule vir die Schwarzschild-radius. Andrewthomas10 (kontak) 21:52, 24 November 2015 (UTC)

Is daardie sin eintlik akkuraat? Ek bedoel, ek sou dink dat as ons 'n positiewe, werklike massa neem en dit deur nul volume deel, die resultaat ongedefinieerde digtheid sal wees, nie 'n oneindige digtheid nie. Geen? allixpeeke (kontak) 06:29, 5 Augustus 2015 (UTC)

Waarom sou u dit dink? Deur 'n eindige getal deur nul te verdeel, word normaalweg (komplekse) oneindigheid (in sekere sin) gegee. Die sin word egter doelbewus verskans ("aan kan gedink word"). Omdat die enkelvoud enkelvoudig is, word die meeste stellings wat u daaroor sou probeer maak, op een of ander manier sleg gedefinieër. Tegniese aspekte wat nie weerstaan ​​nie, is konseptueel nuttig om te dink aan die eenduidigheid met oneindige digtheid.TR 08:23, 5 Augustus 2015 (UTC) Konseptueel nuttig, gee ek maar tegnies akkuraatheid? As 'n mens konseptueel-nuttige stellings saam met tegnies akkurate verklarings wil insluit, is dit goed. Ek is net bekommerd dat ons 'n konseptueel nuttige stelling kan lewer in die plek van 'n tegnies akkurate een. allixpeeke (kontak) 19:12, 5 September 2015 (UTC) Dit is 'n unieke karakter, dus daar is geen tegnies-akkurate stellings om te maak nie. Dit word gesê: 1) die enkelheid het 'n eindige massa. 2) die enkelvoud het nul volume is so naby aan tegnies akkuraat as wat u kan kry. Sodra u die twee stellings aanvaar, volg die stelling dat die digtheid daarvan oneindig is direk. TR 23:18, 5 September 2015 (UTC) U skryf: "die stelling dat die digtheid daarvan oneindig is, volg direk." Dit is wat ek glo nie tegnies akkuraat is nie. Alhoewel dit kan wees konseptueel handig om aan x / 0 te dink as ∞, dit is nie tegnies akkuraat om te sê dat x / 0 = ∞ nie. Tegnies, x / 0 = "ongedefinieerd." Sien ongedefinieerde (wiskunde). Kyk ook deur nul te deel. Nee, dit is 'n oorvereenvoudigde rekenkundige ontleding. Die limiet van die digtheid as die volume nul is, is positief oneindig: lim b → 0 + a b = + ∞ < displaystyle lim _>= + infty>. Soos TimothyRias opmerk, is dit 'n unieke karakter - eintlik 'n leemte in ons huidige begrip van fisika. VQuakr (kontak) 07:36, 7 September 2015 (UTC)

(ec) Soos u in nul deur deling kan lees, is daar baie maniere om die stelling "a / 0 + = oneindig" sinvol te maak. Waarskynlik, die maklikste manier is om na die ontkenning te kyk: "Gestel die digtheid van die enkelheid is eindig, en aangesien dit geen volume het nie, moet dit geen massa hê nie. Gevolglik, aangesien ons weet dat die massa van die enkelheid nie-nul is, ons kom tot die gevolgtrekking dat die digtheid ∞ moet wees (met die veronderstelling dat die digtheid 'n waarde moet neem in die interval [0, ∞]). " Die formele ongedefinieerdheid van rekenkundige deling deur nul hou verband met probleme met die definiëring van 0/0. Vir nie-nul a is die stelling a / 0 = ComplexInfinity egter betekenisvol. Daarom sal die meeste rekenaaralgebra-programme presies die antwoord gee. [4] TR 07:39, 7 September 2015 (UTC) Algemene relatiwiteit behandel as dit oneindig dig was. -Monochroom_Monitor 10:23, 28 November 2015 (UTC) Nou, onder sommige modelle, is dit net BAIE BAIE baie dig, en ander is dit 'n poort na 'n ander heelal. -Monochroom_Monitor 10:24, 28 November 2015 (UTC)

Hierdie artikel is wonderlik. Deeglik, professioneel, omvattend. Ek is nie seker waarom dit afgegradeer is na GA nie. Wat kan dit 'n aanbevole artikel maak? -Monochroom_Monitor 04:23, 28 November 2015 (UTC)

Ek vra my af, want dit is verreweg die mees bekykte artikel oor sterrekunde, dus dit is redelik belangrik vir die projek. -Monochroom_Monitor 10:16, 28 November 2015 (UTC) Dit is op 'n stadium afgegradeer na die B (miskien selfs C) -klas omdat dit in 'n haglike toestand was. Deur die jare het ek (en ander) baie energie bestee om dit in sy huidige toestand te kry. (Ek waardeer dus u kompliment.) Ek het tans nie die tyd of energie om dit na die FA-staat te bring nie. As iemand egter moeite doen, help ek graag. Ek dink om daar te kom, sal dit 'n bietjie opgedateer moet word vir die ontwikkeling van die afgelope vyf jaar. In die besonder moet dit waarskynlik die voortdurende pogings van die Event Horizon-teleskoop en GRAVITY noem om meer direkte waarnemingsbewyse te lewer vir die bestaan ​​van 'n horison.TR 11:11, 8 Januarie 2016 (UTC)

Watter ander nuus kom uit die American Astronomical Society se jaarvergadering?

AANHALING: 'n Astrofisikus het iets skaarser ontdek as 'n dubbel-swart gat sterrestelsel: a maer swart gat. Die Universiteit van Colorado in Boulder, Julie Comerford, het haar bevindinge Dinsdag op die jaarvergadering van die American Astronomical Society in Kissimmee, Florida, gerapporteer. "- Charles Edwin Shipp (kontak) 03:41, 7 Januarie 2016 (UTC) - PS: FYI vir die toekoms redigering.

Dit lyk meer relevant vir die meer gespesialiseerde artikels Intermediate mass black hole of Supermassive black hole.TR 11:15, 8 Januarie 2016 (UTC)

In die Waarnemingsgetuienis paragraaf begin een sin in die derde paragraaf as volg: "Dit was die eerste keer dat 'n samesmelting van swart gate ooit was". Lyk my dit kan op 'n manier beter herformuleer word. --66.185.60.38 (kontak) 20:03, 16 Februarie 2016 (UTC)

Sien die wiki-artikel Astrophysical jet, spesifiek die paragraaf oor IGR J11014-6103. Die relativistiese straal van IGR J11014-6103 is nie afkomstig van 'n aanwasskyf nie, aangesien daar geen aanwasskyf is nie. Daarom moet hierdie straal van binne die ster kom, sekerlik uit 'n kern met 'n relativistiese middelpunt. Dit is 'n opvallende bewys dat die konvensionele model van & GT0.5c-stralers wat buite 'n ster ontstaan, nie korrek is nie. Dit impliseer ook dat die konvensionele "swartgat" -model van 'n enkelheid / gebeurtenishorison nie korrek is nie. 73.68.155.15 (kontak) 20:42, 10 Februarie 2016 (UTC) BG

Daar is baie verskillende soorte waargenome, astrofisiese stralers --- gesien vanaf protostars, neutronsterre (NS) en swart gate (BH). Hierdie jets is nie net waarnemend verskillend nie, maar word glo vervaardig uit baie verskillende meganismes. Jets van NS sonder skynbare aanwas-skyfies weerspreek nie modelle vir BH-stralers nie, en veral nie vir die hele model BH's self nie. Zhermes (kontak) 20:51, 10 Februarie 2016 (UTC)

Verwys na paragraaf IGR J11014-6103 by Astrofisiese straler. Die 0,8c straal word uit die kern van die pulsar uitgegooi, wat daarop dui dat hierdie neutronster basies 'n mengsel is van konvensionele materiaal met 'n bietjie ultra-relativistiese materie (leptons). Dit dui daarop dat 'n sterre "swart gat" basies dieselfde ding is ('n eindige grootte ster), maar met 'n hoër persentasie ultra-relativistiese saak. 173.68.155.15 (kontak) 23:24, 17 Februarie 2016 (UTC) BG

Om mee te begin is dit nogal 'n eienaardige stelsel (die neutronster beweeg teen supersoniese snelhede deur die interstellêre medium). Dit lyk dus moeilik om gevolgtrekkings na meer konvensionele stelsels te ekstrapoleer. Verder sien ek geen bewyse in die literatuur van u bewering dat hierdie straler uit die kern moet voortspruit nie. TR 10:02, 18 Februarie 2016 (UTC)

Dit is weer tyd om te wys op die onversoenbaarheid van die definisie van 'n swart gat met Hawking-bestraling. Volgens die inleiding: "niks - insluitend deeltjies en elektromagnetiese straling soos lig - kan daarin ontsnap nie".

Volgens die afdeling Verdamping: "As die teorie van Hawking oor swartgatstraling korrek is, sal swart gate na verwagting mettertyd krimp en verdamp, aangesien hulle massa verloor deur die uitstoot van fotone en ander deeltjies."

Ek het al voorheen daarop gewys, maar ek is jammer. dit spring by my uit elke keer as ek die artikel lees.192.249.47.204 (kontak) 20:52, 1 Maart 2016 (UTC)

En weer kom Hawking-straling nie van binne die swart gat nie.TR 21:45, 1 Maart 2016 (UTC) Ja, dit was die vorige verduideliking. Dit was egter voordat die "swart gate. Krimp en verdamp met verloop van tyd namate hulle massa verloor deur die vrystelling van fotone en ander deeltjies" by die artikel gevoeg is. Is daar 'n verduideliking oor hoe dit kan gebeur sonder dat iets van binne af kom? 192.249.47.204 (kontak) 20:25, 2 Maart 2016 (UTC) Dit hang af van u definisie van "van". Op baie klein skale oorheers kwantumeffekte en word ruimte teenintuïtief. Vanuit 'n makroskopiese perspektief stuur die swart gat dus straling uit en verloor dit massa, maar geen deeltjie beweeg binne die gebeurtenishorison uit nie. VQuakr (kontak) 20:41, 2 Maart 2016 (UTC)

Een deeltjie- / anti-deeltjiepaar word naby die horison van die gebeure geskep deur kwantumskommelings, een deeltjie val in die swart gat en deur kwantumtunneling ontsnap die ander een wat ontsnap, dra die massa / energie weg. Kwantaan (bespreking) 14:43, 4 Maart 2016 (UTC)

Die massas in die LIGO-afdeling word verkeerd gestel. Daar het 3 sonmassas verloor as gevolg van gravitasiegolwe. Dit is 'n baie belangrike, belangrike deel van die resultaat. Dit is dus verkeerd om dit verkeerd te verstaan. nie goed nie. Ook. Die stelling dat daar 'ten minste een' navorser is wat glo dat LIGO die gebeurtenis eerste sou opspoor, is absurd: daar is 'n hele massa (ongeveer duisend) mede-outeurs op die blad: dit laat klink asof daar net een is, is dwaas . 67.198.37.16 (kontak) 02:08, 23 Maart 2016 (UTC)

Aangesien dit verwarring veroorsaak, moet ons miskien net die "die eerste direkte opsporing van swart gate" -streep laat val. Dit lyk asof die meeste bronne dit kenmerk as 'n indirekte opsporing van twee swart gate en die eerste direkte opsporing van 'n botsingsgebeurtenis. Direk teenoor indirek is subjektief, maar dit is moeilik vir my om 'n definisie van 'direkte' te sien wat gelyktydig LIGO sal toelaat, maar al die vorige waarnemings van swart gate uitsluit. Rolf H Nelson (kontak) 07:49, 23 Maart 2016 (UTC) Spesifiek, die 29 + 36 = 62 met ongeveer 3 sonmassas verloor as golwe. Die WP-artikel hieroor kry die besonderhede wel reg. 67.198.37.16 (kontak) 02:17, 23 Maart 2016 (UTC) As ons na die opsomming kyk, is die onsekerheidsstawe +/- vier sonmassas, dus dit kan ongegrond wees. IMHO die huidige

60 is goed. Rolf H Nelson (kontak) 07:49, 23 Maart 2016 (UTC) Hallo @ 67.198.37.16: Ek sal die massas swart gate dienooreenkomstig wysig. Dit gesê, sou ek argumenteer dat benaderde massas aanvaarbaar is omdat die doel van die afdeling is om die algehele LIGO-resultaat op te roep as onafhanklike, dwingende bewyse van die bestaan ​​van swart gate, en dit beteken nie dat die LIGO-resultaat in detail beskryf word nie hoef dit nie te doen nie, gegewe sy beperkte doelstellings. As gevolg hiervan is 'n paar belangrike besonderhede oor die samesmelting van swart gate, soos die hoeveelheid massa wat in energie omgeskakel word, nie binne daardie konteks relevant nie. (Dit is duidelik dat dit van kritieke belang is in die artikel wat gewy is aan die LIGO-opsporing, en ek sal nie OK wees met die benaderde massas in daardie artikel nie.) Hallo @Rolf H Nelson: Ek dink dat 'direk' gepas is omdat die LIGO-metings toon dat die samesmeltende voorwerpe was so massief en kompak dat dit swart gate moes wees. Ek is nie bewus van 'n geloofwaardige alternatiewe verklaring vir die waargenome golfvorm nie. Wat die frase "In wat ten minste een navorser gekenmerk het as die eerste direkte opsporing van swart gate", word daar aan die begin vasgestel waarom die LIGO-resultaat genoem word as waarnemingsbewys vir swart gate. Sou "In wat gekenmerk is as die eerste direkte opsporing van swart gate" meer aanvaarbaar wees? Volledige openbaarmaking: ek het die frase geskryf, maar ek sal die eerste wees om te erken dat dit verbeter kan word. Baie dankie vir u gedagtes en beste wense, Astro4686 (kontak) 03:07, 25 Maart 2016 (UTC) 'Ek dink dat' direk 'gepas is omdat die LIGO-metings toon dat die samesmeltende voorwerpe so massief en kompak was dat hulle moes swart gate gewees het. ' OK, maar glo u dat 'direkte opsporing' * onvanpas * is vir al die verskillende vorige waarnemings oor die jare wat reeds die bestaan ​​van swart gate bevestig het? Dit lyk vir my dat volgens dieselfde kriteria ("geen ander verklaring vir waarneming" - & gt "direkte waarneming"), sekere vorige waarnemings ook "direk" sou wees, in welke geval dit nie die * eerste * direkte opsporing is nie. U voorstel van "In wat is gekenmerk as die eerste direkte opsporing van swart gate" is goed met my, maar as u my persoonlike voorkeur vra, wil ek net die "direkte waarneming van swart gate" as 'n minderheidsoogpunt betuig oor 'n klein terminologiese onderskeid wat vir die meeste lesers onbelangrik is. Rolf H Nelson (kontak) 05:54, 25 Maart 2016 (UTC) Hallo @Rolf H Nelson: Ek het besluit dat ek met u saamstem oor die verwydering van 'direkte opsporing'. Hierdie gesprek het beklemtoon hoe subjektief die term is (en ook dat my vorige gedagtes daaroor haastig en ondeurdag was). Inderdaad, as een term so noukeurig omskryf moet word, is dit waarskynlik die beste om dit in die artikel te vermy. Vir wat dit die moeite werd is, dink ek dat die beste definisie van 'n 'direkte opsporing' 'n waarneming is wat toon dat 'n BH-kandidaat 'n gebeurtenishorison het (dws die bepalende kenmerk van 'n BH), en met die LIGO-resultaat 'n skeiding van 350 km vir twee BH's met 36 M_sun en 29 M_sun * vervul nie * daardie beskrywing nie (aangesien die minimum waarneembare skeiding van 350 km steeds groter is as die som van die Schwarzchild-straal). Ek dink dat u die spyker op die kop geslaan het toe u geskryf het: "Dit lyk asof die meeste bronne dit kenmerk as 'n indirekte opsporing van twee swart gate en die eerste direkte opsporing van 'n botsingsgebeurtenis." Beste wense, Astro4686 (kontak) 09:03, 25 Maart 2016 (UTC) In streng sin kan BH's nie direk deur 'n waarnemer van buite waargeneem word nie, want (per definisie) bestaan ​​'n swart gat net buite die oorsaaklike verlede van enige waarnemer van buite. Hoe dit ook al sy, maar dit is die naaste om direk die waarneming van 'n BH te sien, is om die belsignaal te sien. Die ringdown is letterlik die swaartekragstraling wat uitgestraal word as die BH in 'n stilstaande toestand sak. In die sin is die LIGO-waarneming baie nader daaraan om 'n direkte opsporing van 'n BH te wees as 'n ander waarneming wat daarvoor gekom het. Ongelukkig is dit uit LIGO-waarneming slegs moontlik om die dominante kwasinormale modus in die ringdown te sien (en selfs dit is nie baie beperk nie). Die eienskappe van die dominante QNM word amper bepaal deur die aanwesigheid (en meetkunde) van 'n fotonfeer. Gevolglik is dit nie heeltemal moontlik om verskillende eksotiese alternatiewe met 'n soortgelyke fotonfeer uit te sluit nie. As ons vir 'n toekomstige opsporing (wanneer LIGO op volle ontwerpsensitiwiteit werk) ook in staat is om sommige van die oortone van die ringdown te isoleer, sal dit die moontlike alternatiewe ernstig beperk. TR 16:16, 25 Maart 2016 (UTC) Hallo @TimothyRias: dankie vir u gedetailleerde verduideliking. As u 'n oomblik het, wil u miskien die gedeelte redigeer om sommige hiervan te verduidelik. Ek sou dit self doen, maar ek het nie u kundigheid met gravitasiegolwe nie. Beste wense, Astro4686 (kontak) 17:08, 25 Maart 2016 (UTC)

& lt & lt & ltunindent. Ja, ek dink 'dit is ongeveer 30 sonmassas'. Ek het die presiese syfers in my kop vasgesit toe ek dit die eerste keer gelees het, maar nou dat dit verdwyn het. OK. Die probleem met "ten minste een navorser" is dat die meeste UFO-waarnemings en paranormale verskynsels "ten minste een navorser" behels. Dit is baie meer geloofwaardig as dit. Wat dit 'n 'direkte' waarneming maak, is dat veranderinge aan die maatstaf direk gemeet word, in teenstelling met die induksie van die maatstaf van orbitale presessie, of gravitasie-lens, M-sigma-verband, ens. April 2016 (UTC)

Die GIF wat tans aan die artikel geheg word, is heeltemal te steurend. Vee dit uit om lees makliker te maak. - Vorige ongetekende opmerking bygevoeg deur Rickmoede (kontak • bydraes) 18:28, 8 Augustus 2016 (UTC)

FWIW Ek hou persoonlik van die geanimeerde GIF bo-aan die artikel wat gravitasie-lens wys, met die veronderstelling dat dit is waaroor u praat. Word daar 'n vervangingsbeeld voorgestel, of net verwyder? Rolf H Nelson (kontak) 04:55, 9 Augustus 2016 (UTC) Ek verstaan ​​dat dit in beide gevalle 'n kwessie van persoonlike smaak is, en ek vind dit afleidend. Terwyl ek sien dat dit die WP: PERTINENCE effektiewer ontmoet as wat 'n stilte is, is die probleem dat Wikipedia se css nie 'n maksimum aantal lusse vir geanimeerde gifs toelaat nie. Miskien sal 'n goeie kompromie wees om dit verder onder in die teks te plaas, sodat die sybalk na die prominente posisie skuif wat dit verkieslik moet hê? Ek het vir WP: BOLD gegaan en dit afgeskuif omdat dit die leiding oorweldig, maar ander redakteurs is welkom om my terug te wys. --Iryna Harpy (kontak) 21:25, 10 Augustus 2016 (UTC)

Ek weet nie van iemand anders nie, maar dit lyk vir my duideliker of daar 'n duidelike onduidelikheid moet wees oor die astronomiese oplossing van swart gate teenoor swart gate. My aanbeveling is om hierdie artikel in die bogenoemde twee aanbevelings te verdeel, en beide van die ondubbelsinnige bladsy te skakel, met 'n bietjie bespreking oor die verband tussen die twee. Ek voel ten minste dat die twee bogenoemde terme bladsye na 'n toepaslike plek moet herlei. - Vorige ongetekende kommentaar bygevoeg deur 70.247.163.128 (kontak) 18:56, 13 Augustus 2016 (UTC)

Teken asseblief al u besprekingsbladsyboodskappe met vier tildes (

). Dankie. Ek dink nie dit sal 'n goeie idee wees om teorie en waarneming te verdeel nie - inteendeel. Ons kan egter vir beide terme aanstuurbladsye na hierdie artikel opstel. - DVdm (kontak) 19:12, 13 Augustus 2016 (UTC) My gevoel is dat dit in hierdie artikel baie onduidelik bly uit watter konteks 'n mens praat. Herwysings na gedeeltes hier sal waarskynlik baie help om die konteks duideliker te maak. Ek pleit beslis nie vir 'n egskeiding nie, maar die afleidingsreëls in die astronomiese sfeer en in die teoretiese koninkryk is heeltemal anders, en ek wil graag 'n beter uiteensetting van albei denkrigtings sien, maar dit kan bereik word .70.247.163.128 (kontak) 20:37, 13 Augustus 2016 (UTC) Let ook daarop dat daar sinvolle presedent bestaan ​​vir die skeiding van teorie en waarneming. Die beste voorbeeld waaraan ek kan dink, is elektromagnetiese veld en magneet. 70.247.163.128 (kontak) 21:15, 14 Augustus 2016 (UTC)

Dit maak nie regtig vir my sin nie. Daar bestaan ​​regtig nie iets soos 'n 'astronomiese swart gat' in die sin dat daar fenomologiese klasse voorwerpe is wat waargeneem word en 'swart gate' genoem word nie. Swartgate in die sterrekunde kom byna altyd voor as 'n teoretiese verklaring vir ander fenomologiese klasse voorwerpe soos kwasars of aktiewe galaktiese kerne. Vanuit hierdie perspektief is daar regtig min sin in die skeuring wat u voorstel, aangesien al wat ons weet oor swart gate uit die teorie kom. Hierdie kennis sal óf pas by waarnemings (in welke geval dit deur swart gate verklaar kan word) óf nie (waarin die waarneming nie deur 'n swart gat verklaar kan word nie). TR 15:34, 15 Augustus 2016 (UTC)

Eerlikwaar, dit is presies die punt. Daardie fenomenologiese klas is die astronomiese swart gat. Dit word ingelig deur astronomiese waarneming. Die oplossing van die swart gat word deur die gravitasieteorie soos Algemene Relatiwiteit ingelig en kan uiteindelik nie waarneem nie. Ek dink ons ​​stem daaroor saam. Maar as dit blyk dat die huidige teorie en waarneming nie saamhang nie, blyk dit dat u sou voorstel dat swart gate nie bestaan ​​nie. My standpunt sou wees dat dit teoreties bestaan, maar nie fisies nie. Hierdie situasie kom in baie ander teorieë voor, en alhoewel daar 'n werklikheid kan wees wat deur waarneming ongeldig is, ongeldig maak dit nie die teoretiese konsep nie, behalwe in die implementering daarvan. Ek sal weer na magnete wys. As geblyk het dat elektromagnetiese teorie nie 'n akkurate uitbeelding van die werklikheid is nie, verminder dit op geen manier die werklikheid van waargenome fisiese magnete nie. Die teoretiese begrip dra steeds gewig, al is dit net 'n effektiewe beskrywing van die fisiese interaksies. Boonop glo ek nie dat iemand 'n fisiese magneet sal verwar met die idealisering van 'n magneet wat deur die teorie vasgelê word nie. Ek sou kon redeneer dat daar regtig nie iets soos 'n fisiese magneet is nie, dit kan alles tot die teoretiese konsep gereduseer word, maar dit is 'n baie onderskeid tussen teorie en ervaring wat verduidelik moet word. 70.247.163.128 (kontak) 18:46, 20 Augustus 2016 (UTC) Maar daar is geen fenomenologiese klas voorwerpe wat as "swart gate" bekend staan ​​nie. Daar is baie klasse fenomenologiese klasse van voorwerpe wat swart gate bevat in hul teoretiese verklaring, maar daar is tans geen klas waarnemings dat ons 'swart gate' sal benoem nie (en dit sal aanhou, selfs al sou hulle nie met die huidige teoretiese verwagtinge saamstem nie) . Dit is veral omdat ons nie een van die eienskappe waarneem wat dit as 'n swart gat sou kenmerk nie. Dit kan met die gebeurtenishorison-teleskoop verander, maar tans is dit die stand van sake.TR 16:57, 21 Augustus 2016 (UTC) Ek sien u punt nou duideliker, maar as dit die geval is, dan is die toon van hierdie artikel ver weg (miskien stem jy saam). As daar geen objektiewe astronomiese definisie is van wat 'n swart gat is nie, moet die ontwikkeling van die artikel die ontwikkeling van die swartgatoplossing met toepassings wees. Onder die toepassings is 'n moontlike verklaring van astronomiese verskynsels, veral vervalsbare astronomiese modelle (astronomiese swart gate). Hoe dit ook al sy, ek sien steeds waarde in swartoplossing en astronomiese swartgat as beskrywers. - Vorige ongetekende opmerking bygevoeg deur 70.247.163.128 (kontak) 19:26, 23 Augustus 2016 (UTC) As daar geen objektiewe astronomiese definisie is van wat 'n swart gat is nie. Huh? En nee, albei voorgestelde titels lyk baie gekunsteld en ek sien geen goeie redes voorgestel vir 'n skeuring nie. VQuakr (kontak) 01:21, 24 Augustus 2016 (UTC)

Lede te opgeblase en woelig. Geskiedenis in lede moet geskuif word na geskiedenis ens. - 86.187.175.218 (kontak) 23:17, 26 Augustus 2016 (UTC)

Ek sal 5 toegangsdatums en 11 argief-urls by die aanhalings op hierdie bladsy voeg. Besonderhede:


Kyk die video: BROERTJE IS GEADOPTEERD?! Qu0026A MET BROERTJE (November 2022).