Sterrekunde

Interpretasie van die resultate van die hoekkorrelasie

Interpretasie van die resultate van die hoekkorrelasie


We are searching data for your request:

Forums and discussions:
Manuals and reference books:
Data from registers:
Wait the end of the search in all databases.
Upon completion, a link will appear to access the found materials.

Kort storie, wat ek doen, is om die sferiese ruimte rondom my toestel in HelsePix-algoritme in gelyke grootte pixels (49,152 pixels) te verdeel. As die krag wat my toestel by elke pixel kan ontvang gelyk of hoër is as 'n sekere drempel, sal ek die pixel inkleur, indien nie, bly die pixel wit. Aan die einde wil ek die korrelasies tussen die gekleurde pixels (kan gesien word as sterrestelsels) vind. Ek het begin met die eenvoudigste beramer Davis & Peebles ($ w ( theta) = DD / RR $) en dit werk goed. Wat ek egter met LS-beramer bereik, is moeilik om te interpreteer aangesien ek dit kry $ w ( theta) = 1 $ vir groot hoekskeidings tussen my pixels (soliede hoekelemente) wat ongeveer 170-180 grade van mekaar geskei is (ek druk dit in grade uit, aangesien ek die booglengte tussen 2 soliede hoekelemente meet) uitmekaar en dit is omdat ek geen pare in my DD het nie en DR-stelle moet met 170-180 grade geskei word. Byvoorbeeld:

$ w ( theta) = (DD-2DR + RR) / RR $ ---------> $ w (170) = (0-2 cdot0 + RR) / RR = 1 $

Die vraag is wat dit doen $ w ( theta) = 1 $ bedoel terwyl ek geen pare in my datastel het nie, geskei deur die genoemde groot hoeke. Indien nodig, is 'n stel plot aangeheg om die probleem plus 2D-weergawe van my data en ewekansige stelle uit te lig.

Dit sal my baie waardeer as u my kan help om die resultate van die hoekkorrelasie uit die LS-beramer te interpreteer.

Hoek korrelasie resultate vir LS beramer en Peebles beramer:


Teoretiese en eksperimentele studie van die hoekkorrelasies in awegaarkaskades in edelgasatome

'N Oorsig van onlangse eksperimentele en teoretiese studies van hoekkorrelasies in kaskades van Auger-oorgange wat deur skaars gasatome geïnduseer word, word gegee. In die besonder gaan die resonante Auger van die foto-opgewekte Ne 1s -1 3p, Ar 2p -1 4s, Kr 3d -1 5p en Xe 4d -1 6p na die toestande ns -2 n'l 'en ns -1 oor. np -1 n'l '-konfigurasies met 'n volgende Auger (Coster-Kronig) oorgang is bestudeer aan die hand van hoekopgeloste elektronspektroskopie, insluitend toevalligheidsmetings van twee vrygestelde elektrone. 'N Teoretiese interpretasie van eksperimentele resultate word in die raamwerk van die MCDF-benadering gegee. Oor die algemeen stem die berekeninge met veel konfigurasies baie goed ooreen met eksperiment.


Implikasies van kwantumfundamente op interpretasies van relatiwiteit

Nee, die & quotQM korrelasie & quot is 'n voorspelling van wat die korrelasie sal wees nadat die metings gemaak is en die resultate bekend is. Dit is nie 'n voorspelling van die waarskynlikheid van enigiets nie.

Dit is waar dat QM nie kan voorspel wat die individuele meetresultate sal wees nie; dit kan slegs waarskynlikhede voorspel. Maar dit beteken nie sy voorspelling van die korrelasie tussen resultate is waarskynlik. Dit is nie. QM voorspel dat die korrelasie presies cos⁡θ sal wees. Dit voorspel nie dat die korrelasie waarskynlik is dat dit een waarde is en die waarskynlikheid q dat dit 'n ander waarde is nie.

Jip, goeie regstelling, en ek sal my sin weer omskryf as & quot. Die belangrikste deel is natuurlik dat die QM-korrelasie nie 'n werklike opsporing is nie, maar dat die waarskynlikheid van 'n opsporing van 'n verstrengelde paar. & quot

Omdat dit nog steeds 'n goeie idee is om dit as 'n direkte gevolg van die konsep van 'n waarskynlike golf te beskou. As ons die hoek van een filter verander, verminder ons die waarskynlikheid van enige verstrengelde paar wat opgespoor word albei filters. En volgens standaard golfmeganika verminder die waarskynlikheid / & quotgolfenergie & quot (as u wil) met cos ^ 2 (hoek)

Dit is nog steeds verkeerd. Soos ek gesê het, is die QM-korrelasie nie waarskynlik nie. Dit is 'n presiese voorspelling van wat die korrelasie sal wees as u 'n groot aantal eksperimente op identies voorbereide verstrengelde pare uitvoer.

Dieselfde antwoord geld - die verskil tussen hierdie geure lyk vir my filosofies, dit wil sê 'n kwessie van interpretasie.

Daar was 'n bietjie bespreking in hierdie draad oor die verskil tussen teorieë / modelle / interpretasies, en vir my is dit 'n redelike eenvoudige interpretasie wat buite die waarnemingsgrense val en onderhewig is aan almal se filosofiese / ideologiese vooroordeel. Ek vind dit persoonlik nie interessant of sinvol om te debatteer oor die korrekte nie, maar ek vind dit interessant om die werklike ideologiese verskille tussen interpretasies te bespreek en aandag te vestig op die gevalle waar mense hul interpretasie van 'n teorie met die werklikheid self verwar. . Dit sal nooit moontlik wees om definitief uit te vind hoe die werklikheid is nie, want die oneindige aantal waarnemend identies interpretasies kan altyd afgelei word van enige model of teorie (die fundamentele rede is dat enige teorie altyd op sommige gebaseer is) eindig stel data).

Die belangrike deel van Bell se stelling vir my is dat dit sterk impliseer dat ten minste een van die volgende begrippe verslap moet word deur enige selfkonsekwente teorie / model / interpretasie - 1. realisme (met betrekking tot bewussynseffek), 2. lokalisme, of 3. die idee dat inligting letterlik voortplant as deeltjies.

Ek gee nie om te bespreek watter keuses op die een of ander manier korrek is nie; ons kan nie weet nie en ek kan maklik allerhande modelle op grond van hierdie idees vorm. Maar dit is interessant dat die laaste moontlikheid nie baie algemeen bespreek word nie, terwyl dit wel 'n baie werklike moontlikheid bied vir 'n plaaslike realistiese interpretasie, wat behoort te wees nut, selfs al kan u dit nooit oor die ander keuses bewys nie.

As u daaroor nadink, gaan dit eintlik net oor die daarstelling van 'n duidelike grens vir golfagtige informasie voortplanting - wat maklik op die gekwantifiseerde energie-absorpsiegebeurtenis van atome beland. Dit beteken dat interaksie die & quotcollaps van 'n golffunksie sal voorstel & quot; slegs dit stel dit voor deur 'n mate van golfenergie uit die stelsel op te neem.

Dit kan wees dat die rede waarom hierdie roete nie baie goed ondersoek word nie, is dat dit - ten minste oppervlakkig - 'n filosofie voorstel wat in die fisika nie baie goed gehou word nie - die idee dat daar onmerkbare dinge bestaan ​​& quot; In hierdie model kan golfagtige energievlakke wat onder 'n absorpsiedrempel val (bv. Enigiets wat oorgebly het van 'n gekwantiseerde absorpsie) vir sommige mense voel as 'n onwaarneembare ding wat in 'n model nie behoort te bestaan ​​nie. Dit kan dus 'n filosofiese omslagtige idee wees. Maar as u hierdie denkrigting volg, moet dit die geraas van die res van die heelal voorstel, wat ons metings onsigbaar sal beïnvloed, en die opsporing van energie op die oog af waarskynlik sal maak (omdat ons die bekende bydrae slegs kan bereken) ). En as u dit nog verder volg, besef u dat ons het modelle waar ons kies om dinge presies so te sien, is hoe ons deursigtige materiale beskou - aangesien absorpsie nie plaasvind nie omdat die energievlakke te laag is vir die atome in die materiaal. En in daardie geval beskou ons die energieë dat dit in golfvorm deur die materiale bly (as 'n verklaring vir breking).

Dit is dus baie opmerklik dat Bell Experiment in hierdie konteks ook laer energievlakke sou oplewer volgens die normale cos ^ 2 (hoek) korrelasie, omdat u dit sou sien as die werklike klassieke golwe gedemp word deur hul skuif na die filter. Dit sal 'n hergerigte & kwotsminder golf & quot oplewer (met 'n breukrigtingskomponent verwyder), en dit sal 'n impak hê op die waarskynlikheid van opsporing by die opsporingsplaat - presies kosinus-korrelasie.

Waar enige interpretasie waar die inligting / energie deur die filters gegaan het as deeltjies met afsonderlike eienskappe, moet u nie-realisme of nie-lokalisme gebruik om dit te verklaar. Wat jy natuurlik kan. Natuurlik kan dit wat ons noem & quotparticles & quot, 'n manifestasie wees van iets wat verbande het buite ons vermoë om dit waar te neem. Wie weet.

Ek bespreek graag meer besonderhede oor die moontlikhede om hierdie tipe siening te modelleer, maar dit is buite die bestek van hierdie draad. Ek wil dit op 'n meer filosofiese vlak hou - soos die doel van hierdie forum is.


Die vaagste dwergstelsels

Joshua D. Simon
Vol. 57, 2019

Abstrak

Die Melkweg-satellietstelsels met die laagste helderheid (L) verteenwoordig die uiterste onderste grens van die sterrestelselhelderheidsfunksie. Hierdie ultra-flou dwerge is die oudste, mees materie-oorheersende, metaalarmste en die minste chemies-ontwikkelde sterrestelsels. Lees meer

Aanvullende materiale

Figuur 1: Sensus van Melkweg-satellietstelsels as 'n funksie van tyd. Die voorwerpe wat hier getoon word, sluit alle spektroskopies-bevestigde dwergstelsels in, sowel as dié wat vermoedelik dwerge is gebaseer op l.

Figuur 2: Verdeling van Melkwegsatelliete in absolute grootte () en halfligstraal. Bevestigde dwerg sterrestelsels word vertoon as donkerblou gevulde sirkels, en voorwerpe wat vermoedelik dwerg gal is.

Figuur 3: Sneldispersies van die siglyn van ultra-flou melkwegsatelliete as 'n funksie van absolute omvang. Metings en onsekerhede word as blou punte met foutbalke getoon, en 90% c.

Figuur 4: (a) Dinamiese massas ultra-flou Melkweg-satelliete as 'n funksie van die helderheid. (b) Massa-tot-lig-verhoudings binne die halfligstraal vir ultra-flou Melkweg-satelliete as 'n funksie.

Figuur 5: Gemiddelde sterrestelsels van Melkwegsatelliete as 'n funksie van absolute grootte. Bevestigde dwergstelsels word as donkerblou gevulde sirkels vertoon en voorwerpe wat vermoedelik dwerg is.

Figuur 6: Metallisiteitsverspreidingsfunksie van sterre in ultra-dowwe dwerge. Verwysings vir die metaalaktiwiteite wat hier getoon word, word in aanvullende tabel 1 gelys. Ons let op dat hierdie data redelik heterogeen is.

Figuur 7: Chemiese oorvloedpatrone van sterre in UFD's. Hier word onderskeidelik (a) [C / Fe], (b) [Mg / Fe] en (c) [Ba / Fe] verhoudings as funksies van metaalagtigheid getoon. UFD-sterre word geteken as gekleurde diamante.

Figuur 8: Opspoorbaarheid van flou sterrestelsels as funksies van afstand, absolute grootte en meetdiepte. Die rooi kurwe toon die helderheid van die 20ste helderste ster in 'n voorwerp as 'n funksie.

Figuur 9: (a) Kleur-grootte-diagram van Segue 1 (fotometrie van Muñoz et al. 2018). Die skaduwee van blou en pienk grootte dui die benaderde diepte aan wat met die bestaande medium bereik kan word.


Interpretasie van die resultate van hoekkorrelasie - Sterrekunde

Abstrak

Ons analiseer die onsekerhede in die amplitudes van die ruimtelike korrelasiefunksies, geskat op grond van hoekkorrelasies in 'n monster uit die APM Galaxy Survey, met b_J = 17-20. Ons modelleer die onsekerhede in die seleksiefunksie en in die evolusie van groepering. Ons skat veral sigma_8 ^, die rms sterrestelselgetalskommelings in sfere van radius by 8 Mpc, vanaf die gemete hoekafwyking in die APM. Die onsekerheid in sigma_8 ^ het drie hoofbydraes: 8 \% uit steekproef- en seleksiefunksie-onsekerhede, 7 \% uit die onsekerheid in die evolusie van groepering en 3 \% uit die onsekerheid in die waarde van Omega_0. As ons al hierdie bydraes insluit, vind ons sigma_8 ^ is in die reeks 0.78-1.08. As die sterrestelselgroepering in die APM ontwikkel soos verwag uit swaarte van swaartekrag, sal sigma_8 ^= 0,95 pm 0,07 (1,00 pm 0,08) vir Omega_0 simeq 1 ( Omega_0 simeq 0), naby die waardes vir nabygeleë optiese monsters. Aan die ander kant, as ons aanvaar dat die evolusie van groepering in vaste koördinate sigma_8 ^ vasgestel is= 0,83 pm 0,05 (0,87 pm 0,06), nader aan die resultate vir nabygeleë IRAS-monsters. Die finale onsekerheid in die waardeversameling vir die hiërargiese amplitudes S_J equiv xibar_J / xibar_2 ^ is gewoonlik twee keer die geskatte steekproeffoute, met die hoogste waardes vir die geval van minder groeperings evolusie. Ons vergelyk ons ​​ramings met ander resultate en bespreek die implikasies vir modelle van struktuurvorming

Om 'n opdatering of verwydering van hierdie vraestel in te dien, moet u 'n versoek vir opdatering / regstelling / verwydering indien.


Interpretasie van die resultate van hoekkorrelasie - Sterrekunde

COVID-19 het baie instellings en organisasies regoor die wêreld beïnvloed en die vordering met navorsing onderbreek. Deur hierdie moeilike tyd het APS en die Fisiese oorsig redaksiekantore is volledig toegerus en werk hulle aktief om navorsers te ondersteun deur voort te gaan met alle redaksionele en portuurbeoordelingsfunksies en navorsing in die tydskrifte te publiseer, asook om ontwrigting van toegang tot tydskrifte tot die minimum te beperk.

Ons waardeer u volgehoue ​​poging en verbintenis om wetenskap te bevorder en ons toe te laat om die beste fisika-tydskrifte ter wêreld te publiseer. En ons hoop dat u en u geliefdes veilig en gesond bly.

Baie navorsers werk nou weg van hul instellings en kan dus sukkel om toegang tot die tydskrifte vir fisiese oorsigte te kry. Om dit aan te spreek, het ons toegang via verskillende meganismes verbeter. Sien toegang buite die kampus tot Fisiese oorsig vir verdere instruksies.

Magtiging vereis

Ander opsies

Aflaai & amp Deel

Beelde

Figuur 1

Tweedimensionele deel van die elektroniese waarskynlikheidsdigtheid vir vier binnekernafstande (in a.u.) na die afstand van die naaste benadering in 5-keV antiproton-impak van atoomwaterstof met b = 1 a. u. Die impakparameter is in die - x-rigting en die antiproton beweeg van - z na + z en is geleë op (z, x) = (1 - 1 / R 2, - 1 / R), in die middel van die wit sirkel met 'n streeplyn. Die proton is geleë op (z, x) = (0, 0) in die middel van die wit sirkel met 'n soliede lyn en die antiproton volg 'n baan in die afgeskaalde koördinate langs 'n halfsirkel, gesentreer op (0,0), met straal 1. Die kontoere wat wissel van violet tot rooi stel waarskynlikheidsdigtheid van 10 - 4 tot 10 - 1 vir R = 3 a voor. u. , 10 - 3,5 tot 10 0,5 vir R = 7,2, 10 - 4 tot 10 1 vir R = 33 en 10 - 3,5 tot 1 vir R = 167.

Figuur 2

Die y projeksie van hoekmomentum as 'n funksie van die afstand v t langs die antiproton-baan in 5-keV antiproton-impak van atoomwaterstof met b = 1 a. u. Die rooi (kort gestippelde) kurwe is die gedeelte van L y as gevolg van die rotasie van die elektroniese waarskynlikheidsdigtheid, die blou (soliede) kromme is dat as gevolg van die rotasie rondom die middelpunte van die draaikolke, en die swart (gestippelde) kurwe die totaal. Die pyle dui posisies aan waarop die elektroniese waarskynlikheidsdigtheid en stroom in Fig. 3 vertoon word.

Figuur 3

Elektroniese waarskynlikheidsdigtheid (kleur kontoere) en waarskynlikheidsstroom (pyle) vir R = 1 a. u. en die drie antiproton posisies aangedui in Fig. 2, wat die uitbreiding sonder draaikolke (R = 1, 3 a. u.), rotasie van die waarskynlikheidsdigtheid as geheel en die teenwoordigheid van draaikolke (R = 7.2 a. u. ), en die gebrek aan rotasie, maar voortgesette skep en evolusie van draaikolke (R = 33 a. u.). Die posisie van die proton is in die middel van die wit sirkel en die van die antiproton is in die middel van die rooi (onderbroke) sirkel. Die kontoere verteenwoordig dieselfde vlakke as in Fig. 1.

Figuur 4

Modelstelsel wat die teenwoordigheid van 'n draaikolk vertoon in die eenvoudige tydafhanklike superposisie van twee atoomtoestande van waterstof A φ 1 se - i E 1 st + B φ 2 p + e - i E 2 p + t, waar A = 1 - | B | 2 = 0,39 en B = 0,92 met z = 0, L y = 0,84, en r v = 1,58 a. u. , waar r v die radiale afstand van die oorsprong na die draaikolk is. Die kontoere wat wissel van blou tot rooi, stel die waarskynlikheidsdigtheid van 0 tot 0,3 voor.

Figuur 5

Druk (bo) en waarskynlikheidsstroom (onder) vir die modelstelsel wat die ligging van die draaikolk op die minimum druk en die sirkulasie rondom die middel van die draaikolk illustreer. Die kleur kontoere in die boonste paneel verteenwoordig vlakke van -0.03 tot 0.7 van groen na rooi en in die onderste paneel van 0 tot 0.3 vir blou na rooi.

Figuur 6

Gedrag van die y-projeksie van hoekmomentum in die modelsisteem as 'n funksie van die afstand vanaf die kern tot die middelpunt van die draaikolk r v.

Figuur 7

Twee variante van die Born-benadering vir die uitgestote elektronspektra in die 400-keV proton-impak van atoomwaterstof. Die abscissa is die elektronmomentum in die z-rigting relatief tot k 0 = m e v, waar m die elektronmassa is en v die projektiele snelheid is, en die ordinaat is die elektronmomentum in die x-rigting, net so genormaliseer deur k 0. Die linkerpanele toon die Born-benadering vir 'n protonverspreidingshoek van 0,004 °, met die boonste paneel wat die elektroniese waarskynlikheidsdigtheid en die onderste paneel die druk (kleur kontoere) en die waarskynlikheidsstroom (pyle) toon. Die regterpanele vertoon die impakparameter-afhanklike Born-benadering vir b = 1 a. u. , wat illustreer dat hierdie variant voldoende besonderhede het om die teenwoordigheid van draaikolkvorming en evolusie aan te toon. Die kontoere wat wissel van blou tot rooi, verteenwoordig die waarskynlikheidsdigtheid van 10 - 5 tot 10 1 vir die linkerpanele en van 10 - 6 tot 10 0 vir die regterpanele.

Figuur 8

Uitgeskiet elektronspektrum (onderste paneel) as gevolg van fotoionisering van atoomwaterstof deur die laserpuls wat in die boonste paneel geïllustreer word. Die pols duur T = 110,2 a. u. , 'n intensiteit van 10 14 W / c m 2, en 'n laser golflengte van 800 nm. Die kontoere in die onderste paneel wat wissel van blou tot rooi, stel die waarskynlikheidsdigtheid van 10 - 2 tot 5 voor.

Figuur 9

Illustrasie van die hidrodinamiese karakter van die uitgestote elektronspektrum in 'n vergrote gebied van die getoon in Fig. 8. Die onderste paneel toon die elektroniese waarskynlikheidsdigtheid met minima (blou) in die posisies van die draaikolk sentra, soos aangedui deur die sirkulasie van die waarskynlikheidsstroom (pyle). Die boonste paneel wys verder dat die wervels geassosieer word met lae druk (blou) en verbind word deur spanningsfilamente (rooi). Die kontoere wat wissel van blou tot rooi, verteenwoordig waarskynlikheidsdigtheid van 10 - 2 tot 5 (onder) en druk van -0,3 tot 0,15 (bo).

Figuur 10

Evolusie van die elektroniese energie (streep – dubbelpunt-kromme, linkerskaal) tydens die laserpuls en daarna na asimptotiese tyd wat die bemiddeling van die energie-oordrag van die pols na die atoom toon deur die skepping en evolusie van die wortel (soliede kurwe) , regte skaal).


Inhoud

Die WGCNA-metode is ontwikkel deur Steve Horvath, 'n professor in menslike genetika aan die David Geffen School of Medicine aan UCLA en biostatistiek aan die UCLA Fielding School of Public Health en sy kollegas by UCLA, en (voormalige) laboratoriumlede (in die besonder Peter Langfelder, Bin Zhang, Jun Dong). Baie van die werk het ontstaan ​​uit samewerking met toegepaste navorsers. In die besonder is geweegde korrelasienetwerke ontwikkel in gesamentlike gesprekke met kankernavorsers Paul Mischel, Stanley F. Nelson en neurowetenskaplikes Daniel H. Geschwind, Michael C. Oldham (volgens die erkenningsgedeelte in [1]). Daar is 'n uitgebreide literatuur oor afhanklikheidsnetwerke, skaalvrye netwerke en mede-ekspressienetwerke. [ aanhaling nodig ]

'N Geweegde korrelasienetwerk kan geïnterpreteer word as 'n spesiale geval van 'n geweegde netwerk, afhanklikheidsnetwerk of korrelasienetwerk. Geweegde korrelasie-netwerkanalise kan om die volgende redes aantreklik wees:

  • Die netwerkkonstruksie (gebaseer op sagte korrelasie van die korrelasiekoëffisiënt) bewaar die deurlopende aard van die onderliggende korrelasie-inligting. Geweegde korrelasienetwerke wat op grond van korrelasies tussen numeriese veranderlikes gebou is, benodig byvoorbeeld nie die keuse van 'n harde drumpel nie. Die tweedeling van inligting en (harde) drempelhouding kan lei tot verlies aan inligting. [3]
  • Die netwerkbou is baie sterk met betrekking tot verskillende keuses van die sagte drumpel. [3] Daarenteen hang die resultate wat gebaseer is op ongewigte netwerke, wat saamgestel is uit die drempelwaarde van 'n paargewyse assosiasie, dikwels sterk af van die drumpel.
  • Geweegde korrelasienetwerke vergemaklik 'n geometriese interpretasie gebaseer op die hoekinterpretasie van die korrelasie, hoofstuk 6 in. [4]
  • Resulterende netwerkstatistieke kan gebruik word om standaard data-ontginningmetodes, soos groepsanalise, te verbeter, aangesien (dis) soortgelyke maatstawwe dikwels in geweegde netwerke kan omskep word [5] sien hoofstuk 6 in. [4]
  • WGCNA bied kragtige module-bewaringsstatistieke wat gebruik kan word om te bepaal of dit in 'n ander toestand gevind kan word. Met die bewaring van die module kan u ook die verskille tussen die modulêre struktuur van netwerke bestudeer. [6]
  • Geweegde netwerke en korrelasienetwerke kan dikwels benader word deur "faktoriseerbare" netwerke. [4] [7] Sulke benaderings is dikwels moeilik om te bereik vir yl, ongeweegde netwerke. Geweegde (korrelasie) netwerke maak dus voorsiening vir 'n parsimonie parametrisering (in terme van modules en module-lidmaatskap) (hoofstukke 2, 6 in [1]) en. [8]

Eerstens definieer 'n mens 'n soortgelyke maatstaf vir gene-ko-ekspressie wat gebruik word om die netwerk te definieer. Ons dui die geneko-ekspressie-ooreenkomsmaatstaf van 'n paar gene i en j aan deur s i j < displaystyle s_>. Baie ko-ekspressie-studies gebruik die absolute waarde van die korrelasie as 'n maatstaf vir die ongelyke ko-ekspressie-ooreenkoms,

'N Belangrike stap in die module-sentriese analise is om gene in netwerkmodules te groepeer met behulp van 'n netwerk-nabyheidsmaat. Grofweg gesproke, 'n paar gene het 'n hoë nabyheid as dit nou onderling verbind is. Volgens konvensie is die maksimum nabyheid tussen twee gene 1 en die minimum nabyheid 0. Gewoonlik gebruik WGCNA die topologiese oorvleueling (TOM) as nabyheid. [9] [10] wat ook vir geweegde netwerke gedefinieer kan word. [3] Die TOM kombineer die aangrensendheid van twee gene en die verbindingssterktes wat hierdie twee gene deel met ander "derde party" gene. Die TOM is 'n baie robuuste maatstaf van netwerkverbinding (nabyheid). Hierdie nabyheid word gebruik as invoer van die gemiddelde koppelingshiërargiese groepering. Modules word gedefinieer as takke van die resulterende trosboom volgens die dinamiese taksny-benadering. [11] Vervolgens word die gene binne 'n gegewe module saamgevat met die module eie, wat beskou kan word as die beste opsomming van die gestandaardiseerde module-uitdrukkingsdata. [4] Die module-eenheid van 'n gegewe module word gedefinieer as die eerste hoofkomponent van die gestandaardiseerde uitdrukkingsprofiele. Eigengenes definieer robuuste biomerkers, [12] en kan gebruik word as kenmerke in komplekse masjienleermodelle soos Bayesiese netwerke. [13] Om modules te vind wat verband hou met 'n kliniese eienskap van belang, word die module-eienskappe gekorreleer met die kliniese eienskap van belang, wat aanleiding gee tot 'n eie betekenismaatstaf. Eigengenes kan gebruik word as kenmerke in meer komplekse voorspellingsmodelle, insluitend beslissingsbome en Bayesiese netwerke. [12] 'n Mens kan ook mede-uitdrukkingsnetwerke konstrueer tussen module-eigengenes (eigengene netwerke), dit wil sê netwerke waarvan die nodusse modules is. [14] Om intramodulêre middelpuntgene binne 'n gegewe module te identifiseer, kan 'n mens twee soorte verbindingsmaatreëls gebruik. Die eerste, na verwys as k M E i = c o r (x i, M E) < displaystyle kME_= cor (x_, ME)>, word gedefinieer op grond van die korrelasie van elke geen met die onderskeie module-eienskappe. Die tweede, wat kIN genoem word, word gedefinieer as 'n som van aangrensings ten opsigte van die modulegene. In die praktyk is hierdie twee maatstawwe gelykstaande. [4] Om te toets of 'n module in 'n ander datastel bewaar word, kan verskillende netwerkstatistieke gebruik word, bv. Z s u m m a r y < displaystyle Zsummary>. [6]

WGCNA is wyd gebruik vir die ontleding van geenuitdrukkingsdata (d.w.s. transkripsie-data), bv om intramodulêre naafgene te vind. [2] [15] Soos die WGCNA-studie onthul dat nuwe transkripsiefaktore geassosieer word met die dosisrespons van Bisfenol A (BPA). [16]

Dit word dikwels gebruik as datareduksiestap in stelsigenetiese toepassings waar modules deur "module eigengenes" voorgestel word, bv. [17] [18] Module-eiehede kan gebruik word om modules met kliniese eienskappe te korreleer. Eigengene-netwerke is same-ekspressienetwerke tussen module-eienaars (dit wil sê netwerke waarvan die nodusse modules is). WGCNA word wyd gebruik in neurowetenskaplike toepassings, bv. [19] [20] en vir die ontleding van genomiese data, insluitend mikro-skikkingsdata, [21] enkel-sel-RNA-sekwensdata [22] [23] DNA-metileringdata, [24] miRNA-data, peptiedtellings [25] en mikrobiota-data (16S rRNA geen volgorde). [26] Ander toepassings sluit breinbeelddata in, bv. funksionele MRI-data. [27]

Die WGCNA R-sagtewarepakket [28] bied funksies vir die uitvoering van alle aspekte van geweegde netwerkanalise (modulekonstruksie, hubgen-seleksie, modulebewaringsstatistieke, differensiële netwerkanalise, netwerkstatistieke). Die WGCNA-pakket is beskikbaar by die Comprehensive R Archive Network (CRAN), die standaardbewaarplek vir R-byvoegingspakkette.


OSP Journal of Physics and Astronomy

OSP Journal of Physics and Astronomy gee die volledige beloofde inligting oor die nuwe vordering op die gebied van fisika en sterrekunde met navorsingsartikels van hoë gehalte en ander aanlynmateriaal. Die tydskrif publiseer artikels met 'n hoë belangstelling en fokus op die nuutste onderwerpe van die hele breedte van die tydskrif & rsquos. Artikels sal opkomende konsepte en standpunte of vooruitskouings dek, eerder as om op omvattende besprekings van gevestigde gebiede te fokus. Ons moedig die deelname aan van ondersoekers uit verskillende groepe met aanvullende kundigheid in die voorgestelde tema.

Hierdie tydskrif behandel hoofsaaklik onderwerpe soos Astrofisika, Biofisika, Chemiese Fisika, Atoom, Molekulêre, Optiese Fisika, Fisika met kondense materie, Deeltjiesfisika, Kernfisika, Termodinamika Fisiese Kosmologie, Neutronsterrekunde, Nuwe Astronomiese Tegnieke en Metodes, Planete en Sonkunde en ens. wat onder die sambreel van fisika en sterrekunde val.

Ons aanvaar alle soorte referate wat verband hou met Fisika en Sterrekunde, soos navorsing, hersiening, mini-oorsig, kort kommunikasie en advies, ens.


Interferometrie van die intensiteitskommelings in lig - I. Basiese teorie: die korrelasie tussen fotone in samehangende stralingsstrale

Dit word getoon deur 'n kwantummeganiese behandeling dat die emissietye van foto-elektrone op verskillende punte wat deur 'n plat golfgolf verlig word, gedeeltelik gekorreleer word, en identiese resultate word verkry deur 'n klassieke teorie waarin die fotokatode as 'n vierkantswetlike detektor beskou word. van geskikte omskakelingsdoeltreffendheid. Daar word aangevoer dat die verskynsel die golf eerder as die deeltjie-aspek van lig illustreer en dat dit die maklikste interpreteer kan word as 'n korrelasie tussen die intensiteitskommelings op verskillende punte aan 'n golffront wat ontstaan ​​as gevolg van interferensie tussen verskillende frekwensie-komponente van die lig. Uit die oogpunt van die korpuskulêre prentjie is die interpretasie baie minder reguit, maar daar word aangetoon dat die korrelasie direk verband hou met die sogenaamde bondeling van fotone wat ontstaan ​​omdat ligkwantes onderling nie onderskeibaar is nie en Bose-Einstein-statistieke gehoorsaam. Daar word egter beklemtoon dat die gebruik van die foton-konsep voordat die ligenergie werklik opgespoor word, baie misleidend is, aangesien die elektromagnetiese veld in 'n interferensie-eksperiment optree op 'n manier wat nie aan die hand van klassieke deeltjies verklaar kan word nie. Die kwantitatiewe voorspellings van die teorie is bevestig deur laboratoriumeksperimente en die verskynsel is in 'n interferometer gebruik om die skynbare hoekdeursnee van Sirius te meet: hierdie resultate, tesame met verdere toepassings op sterrekunde, sal in latere artikels breedvoerig bespreek word. . Daar word aangetoon dat die klassieke en kwantumbehandeling identiese resultate lewer wanneer dit toegepas word om die skommelinge in die foto-vrystellingsstroom wat deur 'n enkele ligstraal geproduseer word, te vind, en die verband tussen hierdie skommelinge en die korrelasie tussen fotone in samehangende strale word uitgewys. Die resultate wat hier gegee word, stem volledig ooreen met die resultate wat Kahn verkry het uit 'n analise gebaseer op kwantumstatistieke. Dit verskil egter van dié wat deur Fellgett en Clark Jones op termodinamiese gronde afgelei word en die redes vir hierdie verskil is bespreek.


Interpretasie van die resultate van die hoekkorrelasie - Sterrekunde

A: Fisiese interpretasie van Kepler se wette

Volgens Kepler se eerste wet beweeg die planete in elliptiese wentelbane om die son, met die son een fokus. Elliptiese bane is inderdaad 'n eienskap van inverse vierkantsregtelike kragte, soos ons binnekort sal aantoon.

Kom ons ondersoek Kepler se tweede en derde wette met die oog op Newton se Law of Universal Gravitation.

1. Gebiedsreg en hoekmomentum

v peri = (2 bl a / P)[(1 +e)/(1 - e)] 1/2

v ap = (2 bl a / P)[(1 - e)/(1 + e)] 1/2


Voorbeeld: Wat is v peri en v ap vir die aarde baan?

Wat het dit alles met hoekmomentum te doen? Onthou dat hoekmomentum 'n mate is van rotasiebeweging rondom 'n draaipunt - gewoonlik die massamiddelpunt (maar as 'n voorwerp 'vasgepen' word, is die rotasiepunt ongeveer daardie knypunt).
Hierdie stelsel het geen hoekmomentum nie Hierdie stelsel het 'n nie-nul hoekmomentum

Die hoekmomentum word gegee deur

Let daarop dat die massamiddelpunt ook die genoem word barycenter . Die twee massas wentel dieselfde tyd in die barycenter - u gebruik die skeiding tussen die massas, a , nie die afstande van die massas nie r 1 en r 2 vanaf die massamiddelpunt om die periode te bepaal. 3. Orbitale snelheid